第8章應(yīng)力狀態(tài)分析-展示頁
2024-10-29 13:04本頁面
【正文】 ????? xyyx2. 正 應(yīng)力極值和方向 02τc o s 2 ατs i n 2 α2 )σ(σ20α0xy0yx ????????? ???即 α ＝ α 0 時(shí)，切應(yīng)力為零 材料力學(xué) yxxy???????22t a n0 由上式可以確定出兩個(gè)相互垂直的平面，分別為最大正應(yīng)力和最小正應(yīng)力所在平面。 82 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 材料力學(xué) ? ? 0 nF0s i n)s i n(c o s)s i n(c o s)c o s(s i n)c o s(?????????????????? ?dAdAdAdAdAyyxxxy列平衡方程 ? ? 0 tF0c o s)s i n(s i n)s i n(s i n)c o s(c o s)c o s(?????????????????? ?dAdAdAdAdAyyxxxy?y a? a??xy dA α n t x?yx?材料力學(xué) 利用三角函數(shù)公式 )2c o s1(21c o s 2 ?? ??)2c o s1(21s i n 2 ?? ????? 2s i nc o ss i n2 ?{并注意到 化簡(jiǎn)得 xyyx ?? ????????? ? 2s i n2c o s)(21)(21 xyyxyx ??????????? ? 2c o s2s i n)(21 xyyx ???材料力學(xué) x y ?x?y?yx?xya 正負(fù)號(hào)規(guī)則： 正應(yīng)力：拉為正；反之為負(fù) 切應(yīng)力： 使微元順時(shí)針方向轉(zhuǎn)動(dòng)為正；反之為負(fù)。螺旋面斷開？ 低碳鋼 鑄鐵 材料力學(xué) F l a S 1 tWTτ ?zzWMσ ? 3 tWTτ ?zzWMσ ??S平面 z Mz T 4 3 2 1 y x M???FlT? ??Fa材料力學(xué) 1?2?3??x ?y?z?xy ?yx?yz?zy?zx?xz 單元體上沒有切應(yīng)力的面稱為 主平面 ；主平面上的正應(yīng)力 稱為 主應(yīng)力， 分別用 表示，并且 該單元體稱為 主單元體。 86 復(fù)雜 應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)變能密度 本章主要內(nèi)容 材料力學(xué) 低碳鋼 塑性材料拉伸時(shí)為什么會(huì)出現(xiàn)滑移線？ 鑄鐵 167。 84 三向應(yīng)力狀態(tài) 167。 82 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 解析法 167。材料力學(xué) 第 8章 應(yīng)力狀態(tài)分析 材料力學(xué) 167。 81 應(yīng)力狀態(tài)的概念 167。 83 二向應(yīng)力狀態(tài)分析 —— 圖解法 167。 85 廣義胡克定律 167。 81 應(yīng)力狀態(tài)的概念 材料力學(xué) 脆性材料扭轉(zhuǎn)時(shí)為什么沿 45186。 321 , ??? 321 ??? ??材料力學(xué) 1?2?3?空間（ 三向）應(yīng)力狀態(tài)：三個(gè)主應(yīng)力均 不為零 平面（二向）應(yīng)力狀態(tài)：一個(gè)主應(yīng)力為零 單
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