微波毫米波測(cè)試技術(shù)及儀器發(fā)展動(dòng)態(tài)-下-文庫吧資料
2025-01-10 22:26本頁面
【正文】 ， 所采取的測(cè)試方法也不同 。微擾法主要有 TM0n0的圓柱腔微擾法和 TE10p的矩形腔微擾法。 介質(zhì)諧振器法 諧振法測(cè)量 采用較小介電常數(shù)的被測(cè)介質(zhì)材料置入諧振腔，對(duì)腔內(nèi)場(chǎng)進(jìn)行微小的擾動(dòng)，通過對(duì)諧振頻率進(jìn)行測(cè)量，可得介質(zhì)材料的復(fù)介電常數(shù)。這種方法對(duì)測(cè)高介電常數(shù)的介質(zhì)材料，目前仍為最有效的方法。 采用同軸線通過空氣隙與帶狀線諧振器進(jìn)行耦合的方法 ， 成功抑制了當(dāng) ε r′ 增大時(shí)出現(xiàn)的雜模 ， 使 ε r′ 的測(cè)試范圍大大拓寬 ， 且有滿意的測(cè)試精確度 諧振法測(cè)量 帶狀線諧振器法 超導(dǎo)腔法是利用當(dāng)測(cè)試腔置入低溫環(huán)境下其微波表面電阻低 ， Q 值高的特點(diǎn)對(duì)介質(zhì)材料的復(fù)介電常數(shù)進(jìn)行測(cè)量 ，因?yàn)樗?Q 值較常規(guī)腔高得多 ， 所以它尤其適用于對(duì)較低損耗材料的測(cè)量 。 當(dāng)諧振器諧振時(shí) ， 對(duì)諧振器進(jìn)行測(cè)量可測(cè)得其復(fù)介電常數(shù) 。該方法可進(jìn)行無損測(cè)量，但對(duì)低耗材料的損耗測(cè)量誤差較大 傳輸線終端加載法 傳輸法測(cè)量 傳輸法測(cè)量 傳輸法測(cè)量 開口同軸探頭結(jié)構(gòu)示意圖 FDTD法網(wǎng)絡(luò)劃分 開口同軸法測(cè)量系統(tǒng) 自由空間測(cè)試法屬于開場(chǎng)測(cè)量方法 ,它具有如下優(yōu)點(diǎn)： 1） 因?yàn)樗捎玫碾姶挪榫€極化平面波 ， 所以可對(duì)材料進(jìn)行取向測(cè)試； 2） 可實(shí)現(xiàn)對(duì)介質(zhì)材料復(fù)介電常數(shù)的寬頻帶測(cè)量； 3） 在某些場(chǎng)合可完成非損傷測(cè)試 自由空間法 傳輸法測(cè)量 傳輸法測(cè)量 自由空間法 ? 諧振法是通過測(cè)試諧振腔 （ 器 ） 的 諧振頻率和固有品質(zhì)因數(shù) ， 從而計(jì)算出介質(zhì)材料的微波復(fù)介電常數(shù) ? 諧振法在測(cè)試準(zhǔn)確度方面 ， 尤其是低耗材料的損耗測(cè)試方面 ， 比起傳輸要好得多 ? 對(duì)于高損耗介質(zhì)材料 ， 諧振法難以找到諧振峰 ，所以只能對(duì)低耗材料進(jìn)行測(cè)量 ， 而且測(cè)試往往是在某一個(gè)頻率點(diǎn)進(jìn)行 ， 從而限制了它的測(cè)試頻帶 ? 近年來 ， 為了彌補(bǔ)它的不足 ， 往往采用多模技術(shù)以擴(kuò)展其測(cè)試頻帶 諧振法測(cè)量 常見方法： ? 圓柱形高 Q腔法 ? 矩形腔法 ? 微帶諧振器法 ? 帶狀線諧振器法 ? 超導(dǎo)腔法 ? 介質(zhì)諧振器法 ? 諧振腔微擾法 諧振法測(cè)量 圓柱形高 Q腔法 諧振法測(cè)量 標(biāo)準(zhǔn)高 Q腔法采用圓柱形諧振腔的 TE01p模 ， 被測(cè)樣品加工成 圓片狀 置入腔內(nèi) ， 在測(cè)得諧振腔加載前后的諧振頻率和固有品質(zhì)因數(shù)后 ， 可得介
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