【正文】 User Interfaces ,GUI)則是由窗口、光標、按鍵、菜單、文字說明等對象(Objects)構成的一個用戶界面。附加的工具箱（單獨提供的專用 MATLAB 函數(shù)集）擴展了 MATLAB 環(huán)境，以解決這些應用領域內(nèi)特定類型的問題?？梢灾苯诱{(diào)用,用戶也可以將自己編寫的實用程序?qū)氲組ATLAB函數(shù)庫中方便自己以后調(diào)用，此外許多的MATLAB愛好者都編寫了一些經(jīng)典的程序，用戶可以直接進行下載就可以用。 MATLAB的基本數(shù)據(jù)單位是矩陣，它的指令表達式與數(shù)學、工程中常用的形式十分相似，故用MATLAB來解算問題要比用C，F(xiàn)ORTRAN等語言完成相同的事情簡捷得多，并且MATLAB也吸收了像Maple等軟件的優(yōu)點,使MATLAB成為一個強大的數(shù)學軟件。它在數(shù)學類科技應用軟件中在數(shù)值計算方面首屈一指。它將數(shù)值分析、矩陣計算、科學數(shù)據(jù)可視化以及非線性動態(tài)系統(tǒng)的建模和仿真等諸多強大功能集成在一個易于使用的視窗環(huán)境中，為科學研究、工程設計以及必須進行有效數(shù)值計算的眾多科學領域提供了一種全面的解決方案，并在很大程度上擺脫了傳統(tǒng)非交互式程序設計語言（如C、Fortran）的編輯模式，代表了當今國際科學計算軟件的先進水平。因為,所以天線在最大輻射方向上的輻射場還如下式所示， ()其中F是場強方向函數(shù)。天線增益系數(shù)的定義方式與方向性系數(shù)的定義方式很相似。并用分貝數(shù)表示。指在最大場強方向上某點產(chǎn)生相等電場強度的條件下，標準天線（無方向）的總輸入功率對定向天線總輸入功率的比值，稱該天線的最大增益系數(shù)。in 。由于天線導體直流電阻值R(導體)是在直流或均勻分布電流情況下測出的，而一般情況下天線上的電流振幅分布I(z)往往是不均勻的。 之差稱為天線的 ()天線的損耗功率是由導體電阻、介質(zhì)漏電導以及其他因素引起的。天線的效率：輻射功率P229。如，電流元的方向性系數(shù)D = =；半波對稱振子方向性系數(shù)為D = =；全波對稱振子的方向性系數(shù)為D = =。定義2．相同距離、相同輻射功率條件下天線最大輻射方向的功率流密度與無方向性理想點源的功率流密度之比；定義3．相同距離、相同輻射功率條件下天線最大輻射方向的場強與無方向性理想點源場強的平方之比。通常如果不特別指出，就以最大輻射方向的方向性系數(shù)作為定向天線的方向性系數(shù)。任一定向天線的方向性系數(shù)是指在接收點產(chǎn)生相等電場強度的條件下，非定向天線的總輻射功率對該定向天線的總輻射功率之比。方向性系數(shù)是用來表示天線某一個方向集中輻射電磁波程度（即方向性圖的尖銳程度）的一個參數(shù)。與共軸線排列的耦合對稱振子相似，隨距離d1增大齊平排列的耦合對稱振子互電阻和互電抗的變化幅度也是逐漸減小。從圖中可以看出，隨距離s增大，互電阻R12和互電抗X12的變化幅度逐漸減小。利用感應電動勢法可求得互電阻和互電抗的計算公式 ()(l1 = l2 = l = )互電阻和互電抗隨距離的變化的曲線。從式()中解出兩個振子的輻射阻抗，然后再代入式()；或者從式()中解出感應輻射阻抗，然后再把它代入式()都可以得到下面的輻射阻抗方程式。把式()代入式()，可得 ()這就是耦合對稱振子的等效電壓方程式。 ()把式(243)代入上式，可得 ()上式中，是振子2開路時，振子1不受其影響的等效電壓，是在振子2影響下振子1的附加電壓；是振子1開路時，振子2不受其影響的等效電壓，是在振子1影響下振子2的附加電壓。－振子2孤立存在時的波腹電流復振幅－相應的自輻射復功率；－振子2受振子1影響所產(chǎn)生的額外的輻射復功率（假設振子2仍保持原來的波腹電流不變），稱為感應輻射復功率。 耦合對稱振子2. 耦合對稱振子的阻抗方程和等效電壓方程，其基本參數(shù)如下:－振子1孤立存在時的波腹電流的復振幅；－相應的輻射復功率，稱為自輻射復功率。可以證明，對稱振子的等效平均分布電阻可以用輻射電阻RS 來計算，即 ()于是，等效衰減常數(shù)為 ()于是可得： ()即： () 對稱振子的輸入阻抗輸入阻抗與天線的結構 尺寸及工作波長有關，半波對稱陣子是最重要的基本天線，其輸入阻抗為Zin=+（35）%時，就可以消除其中的電抗分量，使天線的輸入阻抗為純電阻，此時的輸入阻抗為Zin=731.，（標陳75歐）。 ≈ 。我們可以用對稱振子的平均特性阻抗來代替平行雙線的特性阻抗，即 ()從上式可以看出，對稱振子越細、越長其平均特性阻抗WA越大；反之，對稱振子越粗、越短其平均特性阻抗WA越小。已知有損耗開路平行雙線的等效阻抗為 ()上式中 a 和 b 分別為有損耗平行雙線的衰減常數(shù)和相位常數(shù)，而 () 對稱振子平均特性阻抗示意圖由于對稱振子不是均勻分布參數(shù)系統(tǒng)，因此不能用式()計算它的特性阻抗。事實上，即使是設計 調(diào)試很好的天線，其輸入阻抗中，總還有一個小的電抗分量值。即Zin=Rin+Xin。 因為各電流元輻射場均為方向,故矢量場疊加可變成代數(shù)相加或積分()整個對稱振子的輻射場電場強度矢量為 ()與電流元一樣，對稱振子仍應滿足 () 對稱振子的輸入阻抗天線輸入端電壓與信號電流之比，稱為天線的輸入阻抗。已知電流元的輻射場為 ()在對稱振子的左臂z1點處和右臂z2點處各選定一個電流元 (z10) (z20)r1 = r－z1cosqr2 = r－z2cosq ()注：由于觀察點遠離對稱振子，故可以近似認為 q1 = q2 = q ?！謆 。b 39。對稱振子可看作是由末端開路的平行雙線過渡而成的()，故可近似認為對稱振子上的電流分布為純駐波分布。最佳加權函數(shù)定義為保證給定的副瓣電平條件下使主瓣加寬最小。圖2　，時均勻直線陣二維方向圖干擾多數(shù)情況從副瓣進入，所以若設計超低副瓣天線，則可以大大抑制干擾，這是天線設計的中心任務之一。相位掃描直線陣不出現(xiàn)柵瓣的條件是。圖2　，時均勻直線陣二維方向圖（2）相控陣當改變均勻直線陣相鄰電流相位差，控制方向圖最大輻射方向相應地變化。柵瓣會造成天線輻射功率的分散，并且容易受到嚴重的干擾。邊射陣的最大方向與陣元間距d無關，但不能選擇。天線布置不可避免地受到艦上的上層建筑大型物體的遮擋，會限制短波天線的可布置空間。天線之間的隔離度是超短波通信陣列天線布置首先要考慮的技術參數(shù)，它與天線布置的電磁兼容性狀態(tài)是否良好密切相關。當然，期望隔離度越大、輻射方向圖增益越高、失真度越小、近場輻射危害越小越好，這是一個多目標優(yōu)化問題。從海上平臺超短波通信需求及海上平臺的空間及布陣條件出發(fā)，以提高陣列天線增益及分辨率等參數(shù)為考核條件，研究陣列天線各種布陣方式的性能及特點，研究適合于海上平臺的天線布陣方式，以及根據(jù)海上平臺的空間、布陣條件及超短波通信頻段劃分，確定陣列天線的陣列孔徑范圍。 本次課題的主要工作本次課題主要工作是做出一個編程的工作軟件界面，首先做出主對話框，在主對話框中做出所需要的計算參數(shù)的界面，然后點擊主對話框的所要計算的參數(shù)按鈕，即可進入所需計算參數(shù)的界面，輸入所需條件和計算公式即可計算出所需參數(shù)結果。 課題研究的意義借助本文所編制的軟件，學生可以通過自己輸入的公式計算相應的復雜的天線電氣參數(shù)，通過對天線互阻抗，輻射阻抗，方向性系數(shù)等的計算，加深對天性電氣性質(zhì)的理解。盡管這部分內(nèi)容非常重要，但為了節(jié)省時間，目前各高校在實際教學中一般不要求學生進行具體計算，只給出一些常用的數(shù)值表格供學生查閱，象征性的練習一下，這樣做的結果是學生不注重這些重要參量的計算方法，只會套用現(xiàn)成