材料科學(xué)基礎(chǔ)第七章-文庫(kù)吧資料
2025-05-18 18:45本頁(yè)面
【正文】 在 3個(gè)表示平衡相的成分點(diǎn)，其中兩點(diǎn)在水平線兩端，另一點(diǎn)在端點(diǎn)之間，水平線的上下方分別與 3個(gè)兩相區(qū)相接。即 :在二元相圖中 ， 相鄰相區(qū)的相數(shù)差為 1，這個(gè)規(guī)則為相區(qū)接觸法則 。 (2) 兩個(gè)單相區(qū)之間必定有一個(gè)由該兩相組成的兩相區(qū)分開(kāi) ， 而不能以一條線接界 (即兩個(gè)單相區(qū)只能交于一點(diǎn)而不能交于一條線 )。 在以摩爾分?jǐn)?shù)表示的平衡相圖中，也有相似的杠桿定理，只是將重量和重量分?jǐn)?shù)改成摩爾和摩爾分?jǐn)?shù)即可。這個(gè)公式所反映的關(guān)系很像力學(xué)中的杠桿平衡，因此把它叫做杠桿定律或截線法則。 過(guò)合金表象點(diǎn)作水平線，使之與兩側(cè)的相界線相交，交點(diǎn)的成分坐標(biāo)即為這兩個(gè)平衡相的成分。 自由能曲線求得勻晶相圖 ? 自由能曲線求得 共晶相圖 三相兩兩平衡時(shí)的公切線 杠桿定律 某一成分的二元合金在某溫度處于二元相圖的兩相區(qū)內(nèi)，則兩相之間的重量比可以用 “杠桿定律 ”來(lái)求得。 三相平衡時(shí)的公切線 從 G— 成分曲線推測(cè)相圖 根據(jù)公切線原理可求出體系中在某一溫度下平衡相的成分，因此可根據(jù)二元系的不同溫度下的自由能 G— 成分曲線推出二元系相圖。 兩相平衡時(shí)的成分由兩相自由能 — 成分曲線的公切線所確定 ， 兩相曲線的切線斜率相等 ， 即它們的公切線 。 相圖熱力學(xué)的基本要點(diǎn) 由圖可見(jiàn)，固溶體的自由能 成分曲線至少有一個(gè)極小值。 ? 雙相區(qū)內(nèi)、 f=1， T和成分只有一個(gè)可以獨(dú)立變化（ 在此相區(qū)內(nèi)溫度改變則成分隨之改變 ）。 在二元合金系中有單相區(qū) 、 兩相區(qū) 、 三相區(qū) 。 ⑤ 其他相界線： 上述四種相界線以外的其他相界線。相圖中以固溶線反映這種析出轉(zhuǎn)變。 ③ 固溶線： 當(dāng)單相固溶體處于有限溶解時(shí)，其飽和溶解度決定于溫度。 ① 液相線： 由凝固開(kāi)始溫度連接起來(lái)的相界線稱(chēng)為液相線，其上方全為液相。組元可以是純的元素，如金屬材料的純金屬，也可以是穩(wěn)定的化合物，如陶瓷材料的 Al2O3， SiO2等。 相圖的組成 (1)組元： 是組成相圖的獨(dú)立組成物。 (6)二組元在液態(tài)有限溶解，并有偏晶或合晶反應(yīng)的相圖。 (4)二組元在液態(tài)無(wú)限溶解，在固態(tài)形成化合物的相圖。 (2)二組元在液態(tài)無(wú)限溶解，在固態(tài)有限固溶，并有共晶反應(yīng)的 共晶相圖 。 在室溫下測(cè)定這些試樣在這一溫度加熱后急冷狀態(tài)的某些參數(shù)（如點(diǎn)陣常數(shù)）或性能（如硬度、電阻率、熱膨脹和磁性等），當(dāng)有相變發(fā)生時(shí)，這些參數(shù)或性能將發(fā)生突變，突變處即為固態(tài)轉(zhuǎn)變的臨界點(diǎn)。 熱分析法測(cè)繪 Cu—Ni相圖 熱分析法建立共晶相圖 熱膨脹法測(cè)定相圖示意圖 電阻法測(cè)相圖 靜態(tài)水平截線法 取一系列不同成分的合金，在某一個(gè)溫度下，長(zhǎng)時(shí)間加熱、保溫。 4. 將各臨界點(diǎn)分別投到對(duì)應(yīng)的合金成分 、 溫度坐標(biāo)中 ， 每個(gè)臨界點(diǎn)在二元相圖中對(duì)應(yīng)一個(gè)點(diǎn) 。 純 Cu、 純 Ni的冷
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