熱力學第一定律劉英光-文庫吧資料
2025-05-06 02:37本頁面
【正文】 z z w B? ? ? ? ? ? ?4）兩個解析式的關系 功， w = q –Δu 總之： 2t s f12w w c g z? ? ? ? ?可逆 ? 各種熱力發(fā)動機，如燃氣輪機，蒸汽輪機； 27 能量方程式的應用 ? 主要表現 （ 1）略散熱，近似絕熱過程 , q=0 。 流入系統的能量 : 2f11 1 1 1 12Qmcq q u p v g z??? ? ? ?????流出系統的能量 : 22 2 2 2 f 2 212smP q u p v c g z??? ? ? ?????系統內部儲能增量 : ΔECV – = 考慮到穩(wěn)流特征： ΔECV=0 qm1=qm2=qm。 抽去隔板，求 0?W ? 0Q ?26 穩(wěn)定流動能量方程 (steadyflow energy equation) 穩(wěn)定流動 1. 穩(wěn)定流動： 開口系統內部及邊界上各點工質的熱力參數和運動參數不 隨時間 變化的流動過程。 討論： 1） 對于可逆過程 δ d dQ U p V??2） 對于循環(huán) ne t ne tδ d δQ U W Q W? ? ? ?? ? ?3）對于定量工質吸熱與升溫關系，還取決于 W 的 “ +”、“ –”、數值大小。 24 焓 取其中 1千克為研究對象，它時時具有的能量包括： 則焓的特定意義為： 焓是 流動工質 所時時攜帶能量中的 一部分 。 推動功的特點： ； ，對前面作出該功； pv能量； （與作容積變化功不同） . 一 .焓的定義 在熱功計算的公式中，常有 為了簡化公式與計算，定義 ： 稱之為焓。 流動功： 出口處付出的推動功與入口處得到的推動功的差。 共同點 ：能量；過程量 不同點 ：作功有宏觀位移，伴隨著能量形態(tài)的變化：熱力學能 ——機械能 傳熱無宏觀位移，無能量形態(tài)的變化 二、推動功和流動功 推動功： 開口系統與外界之間因為工質流動而傳遞的機械功。 22 熱力學能和總能 熱力學能 U: 是指組成熱力系的大量微觀粒子本身所具有的能量，由兩部分組成： 內動能：分子熱運動的動能 內位能：分子之間由于相互作用所形成的位能 熱力學能是工質的狀態(tài)參數，完全取決于工質的初態(tài)和終態(tài)，與過程的途徑無關。 或： 熱可以變?yōu)楣Γσ部梢宰優(yōu)闊?；一定量的熱消失時必定產生相應量的功；消耗一定量的功時，必出現與之相應量的熱。1 第二章 熱力學第一定律 First law of thermodyna
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