[自然科學(xué)]高等工程熱力學(xué)課件下-文庫(kù)吧資料
2025-02-27 12:35本頁(yè)面
【正文】 泵絕熱壓縮耗功： 3443, hhw s ???鍋爐中的定壓吸熱量： 411 hhq ??h s 1 3 2 4 郎肯循環(huán)熱效率的 計(jì)算 , 1 2 , 3 4n e tt11ssqq? ?????一般很小，占 ~1%，忽略泵功 1213thhhh? ???朗肯循環(huán) 與卡諾循環(huán)比較 s T 6 4 2 1 39。 熱機(jī)的工作循環(huán)稱(chēng)為動(dòng)力循環(huán) 。 本 章 重 點(diǎn) 1。擾動(dòng)和摩擦的 不可逆性 ， 導(dǎo)致 整個(gè)過(guò)程的不可逆性。 96 絕熱節(jié)流 ?定義：氣體在管道中流過(guò)突然縮小的截面， 而又未及與外界進(jìn)行熱量交換的過(guò)程 ?特點(diǎn)：絕熱節(jié)流過(guò)程 前后 的焓相等，但 整個(gè) 過(guò)程絕不是等焓過(guò)程。2122239。 95 具有摩擦的流動(dòng) 239。 出發(fā)點(diǎn)： （ 2）漸縮噴管的校和計(jì)算 fpkTp b、 00已知 00 pppp cb ?? ?cb pp ?1) 當(dāng) 即 bpp ?200 pppp cb ?? ?cb pp ? 2） 當(dāng) 即 cpp ?2噴管的最大流量 cccvcfm ?m a x kg/s 167。 93 噴管中流速及流量計(jì)算 22110chh ??pccTT22110 ??11010??????????kkTTpp一 定熵滯止參數(shù) 將具有一定速度的氣流在 定熵條件 下擴(kuò)壓，使其 流速降低為零 時(shí)的參數(shù) 定義： 參數(shù)表達(dá)式 1101 )(10 ?? kTTvv下角標(biāo)為 0的 是定熵滯止參數(shù) 下角標(biāo)為 1的 是進(jìn)口參數(shù) 二、噴管的出口流速 )(2212122 hhcc ?????????????????????????kkppRTkkc10202112)( 202 TTcc p ??由絕熱穩(wěn)定流動(dòng)能量方程 對(duì)理想氣體 對(duì)實(shí)際氣體 三、臨界壓力比及臨界流速 1pp c??(1)臨界壓力比 ])(1[121111kkcc ppvpkkc????代入出口流速方程 cccc vkpac ??kkcccppvpvp 1111)(??10)12( ???? kkckpp?臨界流速表達(dá)式 定熵過(guò)程方程式： 臨界壓力 進(jìn)口壓力 特別的對(duì) 雙原子氣體： ??四、流量與臨界流量 222vcfm ? kk vpvp2211 ?)/(])()[(12112212112 skgppppvpkkfm KKk ????一般通過(guò)計(jì)算 最小截面 的質(zhì)量流量 由 連續(xù)性方程 知，各個(gè)截面的質(zhì)量流量相等 （ 1） 漸縮噴管的質(zhì)量流量計(jì)算 1 2 bpp ?2cb pp ?cb pp ?cpp ?2理想氣體 的定熵流動(dòng) 出口 截面 質(zhì)量流量 注意 的取值 2p（ 2）漸縮漸擴(kuò)噴管的流量計(jì)算 m maxm0 c b 1/ ppc 1/ ppba )/()12(1211122m a x skgvpkkkfm k ????11)12( ???? kkckpp?正常工作時(shí) M= )/()12(121112m i nm a x skgvpkkkfm k ????五、噴管的計(jì)算 fpkTp b、 001 噴管的設(shè)計(jì)計(jì)算 bpp ?2已知 00 pppp cb ?? ?cb pp ?1) 當(dāng) 即 采用漸縮噴管。 91 絕熱流動(dòng)的基本方程 一 概念 穩(wěn)態(tài) 穩(wěn)流 (穩(wěn)定流動(dòng) ) 狀態(tài)不隨時(shí)間變化 恒定的流量 二 幾個(gè)基本方程 連續(xù)性方程 絕熱穩(wěn)定流動(dòng) 能量方程 定熵過(guò)程 方程 (1) 連續(xù)性方程 ???? mmm . . . . . . .21const vfcm ?0???vdvfdfcdc由 穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流 特點(diǎn) 適用于 任何 工質(zhì) 可逆 和 不可逆 過(guò)程 截面面積 氣流速度 氣體比容 (2) 絕熱穩(wěn)定流動(dòng)能量方程 swzzgcchhq ??????? )(2)( 12212212dhcd ??22)(2212122 hhcc ???適用于 任何 工質(zhì) 可逆 和 不可逆 過(guò)程 注 ： 增速 以 降低本身 儲(chǔ)能 為代價(jià) (3) 定熵過(guò)程方程式 = const kpv0??vdvkpdp可逆絕熱過(guò)程方程式 適用條件 : (1)理想氣體 (2)定比熱 (3)可逆 微分 注意 : 變比熱 時(shí) K取 過(guò)程范圍內(nèi)的平均值 三 音速與馬赫數(shù) spa )(????k R Ta ?微小 擾動(dòng)在流體中的 傳播速度 壓力波的傳播過(guò)程 可作 定熵 過(guò)程處理 (1) 音速 0??vdvkpdp定義式 : 定熵過(guò)程 理想氣體 只隨 絕對(duì)溫度 而變 (2) 馬赫數(shù) acM ? 流速 當(dāng)?shù)匾羲? 定義式 M1 超音速 M=1 臨界音速 M1 亞音速 3 1 2 三種音速 167。 1 k J / k gq h h?? 干空氣h h 二、冷卻去濕 過(guò)程 q d h 1? ?239。 85 濕空氣 的基本熱力過(guò)程 一、單純加熱或冷卻過(guò)程 d不變 1 2 q d h 1? ?239。 83 濕球溫度 無(wú)法直接測(cè)量 ,間接方法 1. 絕熱飽和溫度法 d1 1 2 mf T s 1 2 T2 濕球溫度 2. 干濕球 溫度法 圖 59 干濕球溫度計(jì) ttw ?ttw ?1? ? t = tw= ts(pv) 球面上 蒸發(fā)熱 =對(duì)流熱 tw?絕熱飽和溫度 干球溫度 ,濕球溫度與露點(diǎn)溫度 圖 59 干濕球溫度計(jì) 1? ? t = tw= td T s tw td t 1? ? t tw td 167。 81 濕空氣 的性質(zhì) 濕空氣與一般理想混合氣體的最大區(qū)別 水蒸氣的含量是變量 !! 分壓低 理想混合氣體 vap p p??冷卻塔照片 飽和蒸汽 未飽和濕空氣 未飽和濕空氣 和 飽和濕空氣 過(guò)熱蒸汽 水蒸氣 干空氣 ＋ 過(guò)熱 水蒸氣 pv ps(T) T s pv ps 加入水蒸氣 ， pv 飽和濕空氣 未飽和濕空氣 和 飽和濕空氣 干空氣 ＋ 飽和 水蒸氣 pv ＝ ps(T) T s ps 溫度一定，不能再加入水蒸氣 從未飽和到飽和的途
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1