[互聯(lián)網(wǎng)]chap22526微波集成電路用的導(dǎo)波系統(tǒng)-文庫(kù)吧資料
2025-02-20 07:58本頁(yè)面
【正文】 ?() 圖 考慮到導(dǎo)帶兩邊的邊緣效應(yīng)，上式修正為 ? ?10TE 2 0 . 8cr Wh?? ?? () 二 微帶線(xiàn) () 01TM 2cr h???二 微帶線(xiàn) 圖 由此可見(jiàn)，要抑制微帶線(xiàn)中的波導(dǎo)模，需滿(mǎn)足條件 ? ?m in2 0 .82rrWhh????? () 二 微帶線(xiàn) 表面波模是指微帶線(xiàn)導(dǎo)帶的兩側(cè)可視為金屬板上涂敷介質(zhì)的表面波波導(dǎo) ,它能傳播 表面波模 。 波導(dǎo)模是指在 金屬導(dǎo)帶與接地板之間 構(gòu)成有限寬度的平板波導(dǎo)中存在的 TE、 TM模。(?? ????????微帶線(xiàn)的主要特性 微帶線(xiàn)的主模： 準(zhǔn) TEM模 。這種模式實(shí)際上是一種混合模式 。這個(gè)結(jié)論是嚴(yán)格推理的結(jié)果，是無(wú)可懷疑的。 這樣我們就一般地證明了微帶中的任何導(dǎo)行波必定有縱向場(chǎng)分量。39。 ?yy HjzH?????yyy HjHjzH?? ?? ????39。(zHyHzHyH yZryZ ? 再利用邊界條件 (d),并注意到對(duì)于相位常數(shù)為 的單模導(dǎo)行波有 把這些關(guān)系代入式 (e),整理后可得 (f) 這是介質(zhì)界面兩側(cè)的磁場(chǎng)所必須滿(mǎn)足的關(guān)系。(0 ?????????xyZ EjzHyH0)()( ????????????????????????? )()()39。)39。39。zzHH?)1(39。r y yEE? ?39。 xx EE ?39。 試證明在均勻各向同性無(wú)耗微帶電路中，其傳輸主模式為準(zhǔn) TEM模 上的邊界條件 n 1 2n 1 2n 1 2n 1 2( ) 0( ) 0( ) 0( ) 0eeee? ? ? ??? ? ???? ? ???? ? ??DDBBEEHH 兩種常見(jiàn)的情況 在兩種理想介質(zhì)分界面上，在自然狀態(tài)下沒(méi)有電荷和電流分布，即 JS＝ 0、 ρS＝ 0，故 的法向分量連續(xù) D? 的法向分量連續(xù) B? 的切向分量連續(xù) E? 的切向分量連續(xù) H? ne媒質(zhì) 1 媒質(zhì) 2 、 的法向分量連續(xù) D Bne媒質(zhì) 1 媒質(zhì) 2 、 的切向分量連續(xù) E H證明：設(shè)微帶電路的傳播方向?yàn)?z向，在空氣和介質(zhì)販交界面上有： 切向電場(chǎng) ， (a) 法向電場(chǎng) (b) 切向磁場(chǎng) , (c) 法向磁場(chǎng) (d) 其中帶撇的表示界面的介質(zhì)一側(cè)的場(chǎng)量，不帶撇的表示界面兩側(cè)的空氣一側(cè)的場(chǎng)量。 對(duì)于這種具有很小縱向分量的波 ， 因與 TEM波差別甚小而稱(chēng)為準(zhǔn) TEM波 。 即 Ez、Hz不全為零或都不為零 。TEM波不能滿(mǎn)足介質(zhì)基片與空氣分界面上的 邊界條件 。 微帶線(xiàn)的主要特性 二 微帶線(xiàn) 微帶線(xiàn)雖是雙導(dǎo)體傳輸線(xiàn) ， 又可視為雙線(xiàn)演變而來(lái) 。 微帶線(xiàn)是由沉積在介質(zhì)基片上的金屬導(dǎo)體帶條和接地板構(gòu)成。微帶線(xiàn)中的主模是 準(zhǔn)TEM模 HhwtxyzO( a )E( b )二 微帶線(xiàn) 準(zhǔn) TEM模 (電磁場(chǎng)的縱向分量很小 )具有 色散 特性，這 — 點(diǎn)與純 TEM模不同，而且隨著工作頻率的升高，這兩種模之間的差別也愈大。 二 微帶線(xiàn) 微帶線(xiàn) 微帶線(xiàn)可以看作由雙線(xiàn)傳輸線(xiàn)演變而來(lái)。 帶狀線(xiàn)傳輸中等功率，設(shè)計(jì)合理時(shí)也可傳輸較大功率。于是 零厚度 窄條帶帶狀線(xiàn)的特性阻抗近似為 帶狀線(xiàn)的衰減一般包括三部分：導(dǎo)體衰減、介質(zhì)衰減和 輻射 引起的衰減 。1. 波導(dǎo)正規(guī)模的特性？ 2. 模式正交
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