流動(dòng)形態(tài)、水頭損失-文庫(kù)吧資料
2025-05-23 06:55本頁(yè)面
【正文】 ） 0??? ?此時(shí)的固體壁面稱為 水力過(guò)渡粗糙面 。相應(yīng)的固體壁面稱為 水力粗糙面 。相應(yīng)的固體壁面稱為 水力光滑面 。 0?0?? 絕對(duì)粗糙度 1?過(guò)渡層 粘性底層 紊流流核 二、紊流中的粘性底層 從粘性底層到紊流（紊流核心）之間的是過(guò)渡層。 0? 在水力學(xué)中，通常關(guān)心的是運(yùn)動(dòng)要素的 時(shí)均效應(yīng) ，因此，對(duì)紊流的研究廣泛采用運(yùn)動(dòng)要素的時(shí)均值。 23 第五節(jié) 紊流運(yùn)動(dòng)的基本概念 ut恒定流的紊流中，任一固定空間點(diǎn)，在不同時(shí)刻，其運(yùn)動(dòng)要素（流速、壓強(qiáng)等）隨時(shí)間 隨機(jī)波動(dòng) 。 Vd Lh f 232? ??Re64??由 可得到圓管層流的沿程水頭損失 208 rJV???gVdLhf 22??Vd Lh f 232? ??三、圓管均勻?qū)恿鞯难爻趟^損失 22 公式表明：圓管層流的沿程阻力系數(shù)只與雷諾數(shù)有關(guān)。 gVdLhf 22??RJ?? ?0又 RJV ??? ?28LhJ f?4dR ?三、沿程水頭損失的計(jì)算公式 19 第四節(jié) 圓管中的層流運(yùn)動(dòng) 分布式為： dydu?? ? JR?? ??依據(jù) 及 可得圓管均勻流的流速 上式表明，圓管均勻?qū)恿鞯牧魉俜植汲蕭佄锞€。 三、雷諾數(shù)物理意義 14 習(xí)題 ， P156 選擇題： 41， 42， 43， 412， 415 習(xí)題： 41， 42 15 第三節(jié) 均勻流沿程水頭損失與切應(yīng)力的關(guān)系 L0r0?0?一、沿程水頭損失與邊壁切應(yīng)力的關(guān)系 16 0s i n21 ???? TGPP ?沿流程 方向，列寫恒定均勻流段受力平衡方程 s其中， Lzz 21s in ???0?G1P2P?LT0rs1z2zApP ?? ALG ??LT ?? 0?RJ?? ?0圓管均勻流基本方程 RJ??017 00?? rr?可見，圓管均勻流的切應(yīng)力按 直線分布 。雷諾數(shù)表征的就是這兩種作用的對(duì)比。 解： 2100Re ???? ?Vd對(duì)有壓圓管， 根據(jù)水溫查水粘滯系數(shù) s/0 1 1 4 c 2??（注意各量單位） 13 雷諾數(shù)為水流的 慣性力 與 粘滯力 之比。 例： 判斷管道流動(dòng)的形態(tài)。 明渠、天然河道，下臨界雷諾數(shù)約為 500。 ?dV ??Re雷諾數(shù) ?dV k ??Re下臨界雷諾數(shù) ?dV k ???Re上臨界雷諾數(shù) 11 雷諾提出用下臨界雷諾數(shù)判別層流和紊流： 水流的雷諾數(shù)大于下臨界雷諾數(shù)時(shí)，為紊流，反之為層流。 水流的上臨界流速與下臨界流速都與管徑、液體種類、溫度等有關(guān)。 紊流時(shí)沿程水頭損失與流速的 2次方成正比。 b點(diǎn)。 c點(diǎn)。 雷諾試驗(yàn)裝置 7 fhlgVlgkV層流區(qū) 紊流區(qū) 過(guò)渡區(qū) b d a c e kV?fh8 液流型態(tài)轉(zhuǎn)變的流速。 6 流速較小 時(shí)，水流為 層流 ：各流層的液體質(zhì)點(diǎn)在流動(dòng)過(guò)程中互不混摻。 局部水頭損失 三、水頭損失疊加原理 5 第二節(jié) 實(shí)際液體流動(dòng)的兩種流態(tài) 1883年，雷諾（英國(guó)）設(shè)計(jì)了一個(gè)實(shí)驗(yàn)裝置，揭示了實(shí)際液體運(yùn)動(dòng)的兩種不同形態(tài) — 層流、紊流。即 fh jhjh 其特點(diǎn)是僅在 較小范圍 內(nèi)存在。 局部阻力 二、兩類水頭損失
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