消防燃燒學(xué)第7章射流混合過程-文庫吧資料
2025-05-19 07:48本頁面
【正文】 ， 這就是 旋轉(zhuǎn)射流 ， 簡稱 旋流 。 直到 λ= ， 經(jīng)過相當(dāng)距離后 （ D2D1） ， 環(huán)形射流被中心射流完全吸收 。 環(huán)狀射流和同心射流 《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 對于外圍環(huán)狀射流來說 ， 用環(huán)縫寬度 1/2(D2D1)作為特性尺寸 ， 環(huán)縫出口速度 ua0作為特性速度時 ， 中心射流對外圍射流的影響如圖所示 。 當(dāng)λ= ， 中心射流很快被環(huán)流所吸收 。 從圖中可以看出 ，當(dāng)環(huán)狀射流的速度很小 ， 例如λ= ， 一直到 4d0距離內(nèi) ，中心射流的軸心速度都保持常量 ， 也就是說 ， 勢核長度約為中心噴嘴直徑 d0的 4倍 。 《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 30 二、外圍環(huán)狀射流與中心射流的相互影響 167。 因此 ， 對環(huán)狀射流和同心射流來說 ， 噴嘴的幾何形狀 ， 對鄰近噴嘴的射流狀態(tài)有較大影響 。 彎曲變形規(guī)律： 穿透深度隨流速比 (α =u0/v0)的增大而增大 《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 射流軸線隨交角和流速比的變化 28 第一節(jié) 靜止氣體中的自由射流 第七章 射流混合過程 《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 第二節(jié) 同向平行流中的自由射流 第三節(jié) 交叉射流 第四節(jié) 環(huán)狀射流和同心射流 第五節(jié) 旋轉(zhuǎn)射流 29 167。 穿透深度 （ y/d） 與 λ呈反比 ， 歸納為下列穿透深度的經(jīng)驗公式： 《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 正交射流的穿透深度 27 167。 交叉射流 絕對穿透深度： 橫穿主流的射流彎曲到和主流方向接近平行時 ， 彎曲軸線離開噴射口的垂直距離 。 交叉射流 彎曲射流大致可分為三段： Ⅰ 為射流核 OB ， 比自由射流顯著縮短 ， 且向下游歪斜； Ⅱ 為顯著彎曲段射流剖面迅速變形； Ⅲ 旋渦擴展段 ， 射流轉(zhuǎn)到主流方向 。 二 、 流場結(jié)構(gòu) ?正交射流 噴孔中心線與壁面交叉角為 90℃ ， 主流沿 x方向流動 。 交叉射流 一 、 定義及應(yīng)用情況 以某一角度與主流相交的射流 。 標(biāo)準(zhǔn)狀況下 ， H CO2和空氣的密度分別為：、 ， 為 。 《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 射流的半速線隨流速比的變化 22 167。 同向平行流中的自由射流 射流的半速線（ 表示射流的擴散情況 ） 隨流速比的變化情況 。 同向平行流中的自由射流 Squire和 Trouncer從理論上分析了平行流中自由射流的有關(guān)特性 ， 提出射流出口附近混合區(qū)中軸向速度的分布公式： 其中： r1和 r2—— 混合區(qū)的內(nèi) 、 外半徑 ， u0和 us—— 射流初速度和外圍流的速度 0 21( 1 c o s )2 suu rru rr?? ??? ?《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 三、速度分布 20 根據(jù)軸向速度分布式和Alpinieri的實驗數(shù)據(jù) (λ1)繪出了平行流中射流軸向速度衰減圖 ， 圖中 λ=us/u0由圖可看出 ， 當(dāng) λ由 0或 1時 ， 射流核越來越大 ， 軸心速度衰減變慢 ?射流特性的影響因素 167。 《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 射流與外流間的速度梯度越大，混合速度就快；相反，混合減緩，射流張角、速度及濃度沿軸向的變化率隨之減小，勢核長度越大，當(dāng)二者相等時，勢核貫穿整個流場。 同向平行流中的自由射流 噴入同向平行氣流中的射流 ， 分單股平行射流和多股平行射流 。 靜止氣體中的自由射流 （ 1） 時 射流流量 ： ，與實驗條件有關(guān)。 其中 me為卷吸量； mx為 x截面處射流的總質(zhì)量流量； m0為射流的初始質(zhì)量流量。 靜止氣體中的自由射流 《 工程燃燒學(xué) 》 第七章 三 、 射流的卷吸及卷吸量的計算 射流向前運動時，由于橫向的速度脈動及粘性，與周圍介質(zhì)產(chǎn)生動量交換，帶動周圍介質(zhì)運動，使 射
環(huán)評公示相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1