【正文】 racterizing Metallic Loose Parts in Nuclear Reactor Coolant System, U. S. Nuclear Regulatory Commission Report NUREG/CR2344. (5)、 Olma B. J. (1985), Source Location and Mass Estimation in Loose Parts Monitoring of PWRs, Prog. Nucl. Energy 15,583. (6)、 Ville J. (1948) Theorie et applications de la notion de signal analitique. Cables et Transm., 2A(1), 6174 (7)、 Wahl T. J. and Bolton J. S. (1993), The Application of the Wigner Distribution to the Identification of StructureBorne Noise Components, J. Sound and Vibration 163(1 ), 101. (8)、 Wigner E. (1932), On the Quantum Correction for Thermodynamic Equilibrium, Physical Review 40, 749 原文： A STUDY ON TECHNIQUE TO ESTIMATE IMPACT LOCATION OF LOOSE PART USING WIGNERVILLE DISTRIBUTION YONG BEUM KIM a, SEON JAE KIM a, HAE DONGCHUNG a, YOUN WON PARK a, JIN HO PARK h Mechanical and Material Department, Korea Institute of Nuclear Safety, R O. Box114, Yusong, Taejon, Korea, 305600b Advanced Reactor Development, Korea Atomic Energy Research Institute, 150DuckJin Dong, Yusong,Taejon, Korea, 305353 ABSTRACT Presented in this paper is a method to estimate impact location of a loose part using the WignerVille distribution. The method uses dispersion characteristics of bending waves propagated in a plate. The power propagation velocity and arrival time of difference bending waves related to the dispersion characteristics can be obtained through the transformation of impact signals using the WignerVille distribution. The distance from the impact location to the signal measuring point can be estimated using the information on the power propagation velocity and the， arrival time difference of two bending waves. The experimental results show that the proposed method estimates the impact location with relative percentage errorwithin 10% pared with the actual impact location. 169。在同一個測量點不同的頻率下，利用兩個不同彎曲波的到 達時間差別和傳播速度就可以測得測量點到撞擊位置的距離了。利用安置在具有相同厚度，傳播速率以及相同到達時間的金屬圓盤中傳播的彎曲波的離散特性，可以得到 WignerVille 分布。 結(jié)論： 這一運用 WignerVille 分布評估松動件位置的方法是基于這樣一種假設的，即這些結(jié)果部分都有同樣的材料性質(zhì)和同樣的厚度。一個測量點所得到的不同的彎曲波的到達時間可以從圖片 6得到。第一條輪廓線（靠近 t=0軸）表示的是 A點在不同頻率彎曲波的到達時間，剩余的輪廓線表示的是反射波到達 A點的到達時間。信號的傳播時間到達 A、 B、 C三點時間如圖 4所示。s模數(shù)必須分別為 7860kg/m3和 200G帕。實驗的背景條件如圖片三所示。如果重疊圍繞中心點 A、 B、 C畫出的圓的半徑，那么所有圓的交叉點就可以表示成所有松動件的撞擊位置了。在已知一定頻率下，我們就可以估測 A、 B兩點距離 彎曲波的傳播速率就可以由傳播時間表示為 11 /)(V fABf trr ??? （ 6） 這里的 1Vf 表示的是以 1f 為頻率彎曲波的傳播速率， Ar 表示的是從撞擊點到 A點的距離， 1ft? 表示以 1f 為頻率， A， B亮點之間，彎曲波的傳播時間間隔。因此，連接信號 WignerVille分布第一個峰值的曲線（稱作能量到達時間曲線）反應的是在同一個測量點、不同頻率下彎曲波的能量到達時間。 Cremer and Heckl在 19872年闡述了水平金屬板中群彎曲波的傳播速率是相位傳播速率的兩倍，函數(shù)表示為： bg C2?C （ 5） 撞擊位置的定位方法： 一般來說，加速度傳感顯示器獲得的加速度信號重復獲得不同頻率下的彎曲波的特性 。 水平金屬板中彎曲波的離散特性： 金屬板中彎曲波傳播的方程式中可以看出，離散特性能夠由 Fahy1985年提出的波動方程中演變得來，其波動方程如下： 2/14/1)/( ?mEIC b ? （ 4） （ 1） （ 2） 圖片一，典型的 由加速度傳感器側(cè)得的 WignerVille能量分布。為了從有限記錄長度去評估 WignerVille分布，公式 1的近似離散值必須計算出來，從而公式 1的近似離散值由 Y. H. Kim and . Park在 1994年由以下公式得出，即： KnkiNNk m egtntm/21 )k(2,(W ?? ????????? （ 2） 這里 ])[(].)[()( * tkmStkmskg m ????? ， k,m和 n是整數(shù)， N是時間歷史數(shù)據(jù)的個數(shù)并且K=2N， ?? =π/k?t,其中 ?t是抽樣時間。從公式 1中可以看出， WignerVille分布表示為時間延遲 s(t+τ / 2 ) . s * ( t τ / 2 ) 的傅立葉變換， s(t +τ / 2 ) . s * ( t τ / 2 ) 是一種附屬時間的自相關(guān)功能。 WIGNERVILLE