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正文內(nèi)容

機械波(參考版)

2025-01-03 01:33本頁面
  

【正文】 ? 次聲武器。 ? 根據(jù)次聲波能量可測出爆炸的當量級。 2W /m120 10?=I3/1/2023 68 大學物理 A II 曹穎 超聲波應(yīng)用 ? 超聲波無損探傷 ? 超聲波清洗工件 ? 加濕器 ? 聲納:超聲波在水中傳播距離很遠。 uAI 2221 w?=聲波的頻率范圍 第八節(jié) 聲 波 聲壓: 聲波造成的附加壓強 otppp ?=3/1/2023 67 大學物理 A II 曹穎 聲強級 由于引起人的聽覺聲強范圍是 10 12 ~102 W/m2, 相差較大 。 SSBB vuuuuv ??????????=B船上人聽到笛聲的頻率變低了。s- 1, 已知 A船上汽笛的頻率為 700Hz, 聲波在空氣中的傳播速度為 340m 3/1/2023 61 大學物理 A II 曹穎 vuuuTuuuuv BBBB ?????? ?=?=?= 1lSBB vuuv?????? ?= 10?Bu接收者向著波源運動 SBB vuuv?????? ?= 1二 、 接收者相對介質(zhì)以 uB的速度運動 , 波源不動 00 ?= Bs u,n 是波的頻率 Svv = 0?Bu接收者遠離波源運動 反之 3/1/2023 62 大學物理 A II 曹穎 三、波源以 us相對介質(zhì)運動, 接收者不動 0?Su波源向著接收者運動,波長變?yōu)? 0,0 =? Bs uu即 Tu s?=? lll?ssTusuTS Bsss TuuTuuT )( ?=?=3/1/2023 63 大學物理 A II 曹穎 由于 vv B =sSB vuuuv)( ?=0?Su波源遠離接收者運動 反之 sSB vuuuv)( ?=四、接收者和波源同時相對介質(zhì)有運動 00 ?? Bs uu ,波的頻率 sSSvuuuTuuuuv)()( ?=?=?=l3/1/2023 64 大學物理 A II 曹穎 兩者都向著對方運動 , 由于波源運動使波長變?yōu)? ss Tu?=? ll 接受者運動使相對接受者的波速度變?yōu)? Buu ? 接受者接受到的頻率為 sSBB vuuuuv ??????????= 反之 , 兩者運動是彼此分開時 , 接受到的頻率為 sSBB vuuuuv ??????????=3/1/2023 65 大學物理 A II 曹穎 例 A、 B兩船沿相反方向行駛 , 航速分別為 20m 1)反射波表達式; 3)波腹、波節(jié)的位置。 3/1/2023 59 大學物理 A II 曹穎 [教材 1310 ]設(shè)入射波的表達式為 ).(2cos1 lp xTtAy ?= tAy p2cos)0(2 = )(2cos)(2 lpxTtAx ?=TtxAyyy plp 22cos221 ?=?= 2,2lplp kxkx ==4)12(,2)12(2lplp ?=?= kxkx在 x=0處發(fā)生反射 ,反射點為自由端。 定義媒質(zhì)密度 ? 與波速 u的乘 積 ?u 較大的媒質(zhì)為波密媒質(zhì) ,而 ?u 的值較小媒質(zhì)為波疏媒質(zhì)。 波節(jié) 波腹 3/1/2023 55 大學物理 A II 曹穎 能量特征: 駐波好似分段的振動,能量 并沒有傳播。 022 =lp xA cos412 l)( ??= kxk = 0, 1, 2, 3…... 相鄰波節(jié)的距離: 2l = ?x波腹: 振幅最大的點。 二、駐波的函數(shù)表達式 設(shè): 沿 x 軸正反向傳播的兩相干波的波 函數(shù)的表達式為: )(cos lnp xtAy ?= 21第六節(jié) 駐 波 )(cos lnp xtAy ?= 223/1/2023 52 大學物理 A II 曹穎 三、駐波的波腹與波節(jié) 波節(jié) 波腹 合成后的波函數(shù)為 21 yyy ?=txA pnlp 222 coscos=質(zhì)點的振幅為 lp xA 22 cos 圓頻率為 2pn = w 的諧振動。 A B C 解: )(2 1212 xx ???=? lpjjj lpp 20??=12201220??=? kk 或lpk2=3/1/2023 50 大學物理 A II 曹穎 三 、 3 .兩相干波源 S S2, 位相上 S2比 S1 超前 p/4 , l=8 m, r1=12m,r2=14m, S1 在 P點的振幅為0 .3 m, S2 在 P點的振 幅為0 .2 m, 求 P點的合振幅 。 二、波的干涉 產(chǎn)生這種現(xiàn)象的波為 相干波 ,相應(yīng) 的波源稱為 相干波源 。 第五節(jié) 波的迭加原理 波的干涉 3/1/2023
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