氣體放電理論一ppt課件(參考版)
2025-01-17 23:04本頁(yè)面
【正文】 系數(shù) A和絕對(duì)溫度成反比 比值 p／ T和氣體密度成正比 式中 p以兆帕計(jì) ， T以絕對(duì)溫度表示 巴申定律更普遍的形式 ??????? TpdfU b 2TpTppT ???? 289200?? ?dfU b ?3?46 湯遜放電理論的適用范圍 ? 電力工程上經(jīng)常接觸到的是氣壓較高的情況 （ 從一個(gè)大氣壓到數(shù)十個(gè)大氣壓 ） ， 間隙距離通常也很大 ? 兩者間的主要差異可概述如下 1. 放電外形 均勻連續(xù) ， 如輝光放電 分枝的明細(xì)通道 2. 放電時(shí)間 火花放電時(shí)間的計(jì)算值比實(shí)測(cè)值要大得多 3. 擊穿電壓 湯遜自持放電條件求得的擊穿電壓和實(shí)驗(yàn)值有很大出入 4. 陰極材料的影響 實(shí)測(cè)得到的擊穿電壓和陰極材料無(wú)關(guān) 47 48 。 同時(shí)氣體中電離過(guò)程只靠電場(chǎng)的作用已可自行維持 ， 而不再繼續(xù)需要外電離因素了 。 而且這時(shí)電流要依靠外電離因素來(lái)維持 ， 如果取消外電離因素 ， 那么電流也將消失 。 當(dāng)外回路中阻抗很大 ， 限制了放電電流時(shí) ， 電極間出現(xiàn)貫通兩極的 斷續(xù) 的明亮細(xì)火花 ? 火花放電的特征是具有收細(xì)的通道形式 ， 并且放電過(guò)程不穩(wěn)定 25 電暈放電 ? 電極曲率半徑很小或電極間距離很遠(yuǎn) ， 即電場(chǎng)極不均勻 ， 則當(dāng)電壓升高到一定值后 ， 首先緊貼電極在電場(chǎng)最強(qiáng)處出現(xiàn)發(fā)光層 ， 回路中出現(xiàn)用一般儀表即可察覺的電流 。 霓虹管中的放電就是輝光放電的例子 。 通常放電過(guò)程中離子間的復(fù)合更為重要 ? 一定空間內(nèi)帶電質(zhì)點(diǎn)由于復(fù)合而減少的速度決定于其濃度 21 二、氣體放電的一般描述 （ 一 ） 氣體放電的主要形式 根據(jù)氣體壓強(qiáng) 、 電源功率 、 電極形狀等因素的不同， 擊穿后氣體放電可具有多種不同形式 。逸出的電子有一個(gè)和正離子結(jié)合成為原子，其余的成為自由電子。 ? 碰撞電離的形成與電場(chǎng)強(qiáng)度和平均自由行程的大小有關(guān) iee Wvm ?22112 光電離 ? 光輻射引起的氣體分子的電離過(guò)程稱為光電離 自然界 、 人為照射 、 氣體放電過(guò)程 ? 當(dāng)氣體分子受到光輻射作用時(shí) ， 如光子能量滿足下面條件 ， 將引起光電離 ， 分解成電子和正離子 ? 光輻射能夠引起光電離的臨界波長(zhǎng) （ 即最大波長(zhǎng) ） 為 ? 對(duì)所有氣體來(lái)說(shuō) ， 在可見光 （ 400?750nm） 的作用下 ，一般是不能直接發(fā)生光電離的 iWh ??nm 12 420ii UeUhc ???13 熱電離 ? 因氣體熱狀態(tài)引起的電離過(guò)程稱為熱電離 氣體分子的平均動(dòng)能和氣體溫度的關(guān)系為 在它們相互碰撞時(shí)，就可能引起激勵(lì)或電離 ? 在高溫下，例如發(fā)生電弧放電時(shí)，氣體溫度可達(dá)數(shù)千度，氣體分子動(dòng)能就足以導(dǎo)致發(fā)生明顯的碰撞電離 ? 高溫下高能熱輻射光子也能造成氣體的電離 kT23??14 負(fù)離子的形成
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