高二物理光的粒子性(參考版)
2025-01-11 00:17本頁(yè)面
【正文】 （ 4）多次測(cè)量取平均值。 （ 2）用頻率為 ν 2的光照射，重復(fù)（ 1）的操作，記下伏特表的示數(shù) U2。 將滑動(dòng)變阻器滑動(dòng)觸頭緩慢右滑， 同時(shí)觀察電流表，當(dāng)電流表示數(shù)為零時(shí)，停止滑動(dòng)。 所以遏止電壓 UC與光的頻率 ν 之間是線性關(guān)系 eW0? hW0即： Uc— ν 圖象是一 條斜率為 的直線 eh練習(xí) 課本例題 P36 分析 ceUWh ?? 0?由上面討論結(jié)果 eWehUc0?? ?可得： eW0?hW0cceK eUvm：E ??221因?yàn)槎糁闺妷?Uc與光電子的最大初動(dòng)能 Ek有關(guān) Ek越大， Uc越高； Uc為零，Ek為零，即沒(méi)有光電子 所以與遏止電壓 Uc=0對(duì)應(yīng)的頻率應(yīng)該是截止頻率 ν c 00 ??? ceUWh ? 0Wh C ??由以上分析可知： 根據(jù)數(shù)據(jù)作 Uc— ν圖象即可求得 遏止電壓 Uc=0對(duì)應(yīng)的頻率就是截止頻率 ν c Uc— ν 圖象是一條斜率為 的直線 eh練習(xí) 課本 P39 根據(jù)圖 ，利用能夠產(chǎn)生光電效應(yīng)的兩種（或多種）已知頻率的光來(lái)進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，怎樣測(cè)出普朗克常量？根據(jù)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象說(shuō)明實(shí)驗(yàn)步驟和應(yīng)該測(cè)量的物理量，寫(xiě)出根據(jù)本實(shí)驗(yàn)計(jì)算普朗克常量的關(guān)系式。 （ 2）入射光的頻率增加，發(fā)射的光電子最大初動(dòng)能增加。 在光強(qiáng)相同的前提下，由于人眼對(duì)可見(jiàn)光中心部位的黃綠色光感覺(jué)最靈敏，因此黃綠色光應(yīng)最亮。 紫光不是最亮的。 在同一散射角 ( )測(cè)量 各種波長(zhǎng)的散射光強(qiáng)度，作 了大量 X 射線散射實(shí)驗(yàn)。 康普頓于 1927年獲諾貝爾物理獎(jiǎng)。 “ 光量子 ” 假設(shè)； “ 光子具有動(dòng)量 ” 的假設(shè)； 在微觀世界的單個(gè)碰撞事件中，動(dòng)量和能量守恒定律仍然是成立的。 ② 若光子和束縛很緊的內(nèi)層電子相碰撞，光子將與整個(gè)原子交換能量，由于光子質(zhì)量遠(yuǎn)小于原子質(zhì)量，根據(jù)碰撞理論， 碰撞前后光子能量幾乎不變，波長(zhǎng)不變。 ② 無(wú)法解釋波長(zhǎng)改變和散射角關(guān)系。 波長(zhǎng)的偏移為 0??? ?? ?=0 O j =45 O j =90 O j =135 O j . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . o （ A） λ 波長(zhǎng) . . . . . . . ?0 ? 一 .康普頓效應(yīng) 稱(chēng)為電子的 Compton波長(zhǎng) )c o s1( j? ?? c只有當(dāng)入射波長(zhǎng) ?0與 ?c可比擬時(shí) ， 康普頓效應(yīng)才顯著 ， 因此要用 X射線才能觀察到 康普頓散射 ， 用可見(jiàn)光觀察不到康普頓散射 。 ? 隨散射角的增大而增大。 應(yīng) 用 ? 光電管 ?光 電源 電流計(jì) I A K 康普頓效應(yīng) 第 2課時(shí) ：光的粒子性 光在介質(zhì)中與物質(zhì)微粒相互作用 ,因而傳播方向發(fā)生改變 ,這種現(xiàn)象叫做 光的散射 1923年康普頓在做 X 射線通過(guò)物質(zhì)散射的實(shí)驗(yàn)時(shí)，發(fā)現(xiàn)散射線中除有與入射線波長(zhǎng)相同的射線外，還有比入射線波長(zhǎng)更長(zhǎng)的射線，其波長(zhǎng)
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