船舶雷達裂縫天線的設(shè)計畢業(yè)論文-wenkub.com
2025-06-30 19:41 本頁面
【正文】 老師們淵博的學識、謙遜、謹慎的治學作風，一絲不茍、盡職盡責的工作態(tài)度以及正直的為人之道，都將是我終身受益，并激勵我始終刻苦努力。在本模板中，由于版面有限，截圖以說明樣式，實際上圖 是一個單行表格，左邊是圖，右邊是文字說明。如圖 所示。 表 分欄情況示例 基體 粉末類型 預(yù)熱溫度（℃） 平均值 SUS304 不銹鋼 粗粉 600 % 800 % 1 1000 % 細粉 600 % 800 % 1000 % 碳鋼 粗粉 1000 % 細粉 1000 % 表的通欄情況和全表統(tǒng)一單位的情況如表 所示。 1000 180 2 粗粉 amp。 1 圖 RGB 彩色立方體示意圖 （ 2）灰色模型 本質(zhì)上顏色模型是坐標系統(tǒng)和子空間的規(guī)范。 （ 1） RGB 彩色模型 在 RGB 模型中，每種顏色出現(xiàn)在紅、綠、藍的原色光譜分量中，這個模型基于笛卡爾坐標系。一般可根據(jù)實際的加工確定出縫隙的寬度 W，應(yīng)用 HFSS 的優(yōu)化功能得出縫隙的偏移量 Offset和縫隙長度 Legth。推導(dǎo)波導(dǎo)裂縫的等效電導(dǎo)以史蒂文森（ ）法較為嚴格。所以這類縫隙陣是窄頻帶的。 對于寬邊縱向縫隙陣而言，由于中軸線兩側(cè)的橫向電流反向，能產(chǎn)生所需的 ?180 附加相移，所以可以把相鄰縫隙交替地分布在波導(dǎo)寬壁中線兩側(cè)。當 2gd ?? 時，稱為諧振式縫隙陣；當 2gd ?? 時，稱為非諧振式 縫隙陣。 波導(dǎo)縫隙陣一般也是采用等間距和等相位差的，這時dndn ?? ， ?? ??nn ，于是 ??? ?? 10 )c o s(),( Nn kdjnna eAF ???? （ ） 令 )c o s(21 ?? ?? kdU ，則 ???? 10 2)( Nn nUjna eAUF （ ） 對于等幅陣， 1?nA ，則 UN NUUFa sinsin)( ? () 或 1 )]c os(s in [)]c os(s in [)(212 ?? ??? ??? kdN kdF Na （ ） 對于同相等幅陣， 0?? ，則 )]c os(s in [)]c os(s in [)(212 ??? kdN kdF Na ? （ ） 這是一個側(cè)射陣，陣軸線的垂直方向 即為最大輻射方向 ，即??90m? 。在同一根波導(dǎo)上開若干個縫可構(gòu)成直線陣，用若干個開縫的波導(dǎo)可構(gòu)成平面陣。因而寬面還可以開橫向縫隙，橫縫在寬面中心線上受到的激勵最強，往邊沿逐漸減小。 10TE 橫向電流在波導(dǎo)寬面中軸線處等于零，往兩邊沿逐漸增至最大，所以切割橫向表面電流的寬壁縱向縫隙在中軸線上是得不到激勵的，因而這樣的縫隙不能用作天線，而波導(dǎo)測量線正是利用這個特點，將縱縫開在寬面中心而使輻射損耗最小。這是因為窄壁豎縫和寬壁中軸線上的縱縫對波導(dǎo)內(nèi)原來的電磁場結(jié)構(gòu)無明顯影響，而其它形式的縫隙能有效地改變波導(dǎo)壁表面的場分布。其歸一化電導(dǎo)值（與波導(dǎo)特性導(dǎo)納之比）可按下式計算 [25]： )(sin 21 axgg ?? （ ） 其中 )2(2co gg bag ??????， x 是縫隙偏離寬面中心線的距離， a 是波導(dǎo)寬邊的尺寸， b 是波導(dǎo)窄邊的尺寸， ? 是工作波長， g? 是波導(dǎo)波長。 x a jyg? 1 （ a） （ b） 圖 波導(dǎo)寬邊縱縫及其等效電路 位置和方向，縫隙或等效為串聯(lián)的負載或等效為并聯(lián)的負載 寬邊縱向縫隙會使一部分橫向表面電流不能按原來的方向流動而是發(fā)生彎曲，繞過縫隙流動，如圖 （ a） 所示。 根據(jù) 電磁場的對偶原理，理想縫隙所輻射的電磁場與互補振子產(chǎn)生的電磁場具有相同的結(jié)構(gòu)，只是振子的電場矢量對應(yīng)于縫隙的磁場矢量振子的磁場矢量對應(yīng)縫隙的電場矢量， 但是這還不夠，為了能 滿足條件， 還要求邊界條件也必須是對偶的 ?！?電源 場 ”的麥克斯韋方程組的形式如下： ???????????????????????????0eeeeeeeeBDJtDHtBE???????? （ ） “ 磁 源 場 ”的麥克斯韋方程組形式如下： ???????????????????????????0mmmmmmmmDBJtBEtDH???????? （ ） 當兩種源同時存在時，根據(jù)矢量疊加原理有 me EEE ??? ?? me HHH ??? ?? me DDD ??? ?? me BBB ??? ?? （ ） 于是 麥克斯維方程組就 可 以變成對稱的形式 ： 1 ????????????????????????????meemBDtDJHtBJE?????????? （ ） 縫隙 天線 的輻射機理 理想縫隙天線的 輻射機 理 無限大和無限薄的理想導(dǎo)電平面上的縫隙稱為理想縫隙。假設(shè)電流元 是 由理想導(dǎo)體構(gòu)成 的 ， 它的 長度 l 遠遠小于工作波長，表面流過正方向向上的電流量值為 eI ，則其輻射場 表達式 為： ?????????????rjerjeerlIjHerlIjE?????????s in2s in2 0 （ ） 對于由多匝導(dǎo)線環(huán)繞而成的螺線管，設(shè)其總長度遠遠小于高頻電流的工作波長，則螺線管上的電流可看成是 處處 等幅同相的。在電偶極子周圍的 rl 區(qū)域內(nèi)任意一 觀察點),( ??r 處， 等量異號的兩個點電荷 q? 和 q? 激發(fā)的靜電場可以表示 為： )s i n?c o s2?(4 30 ???? ?eerpE re ??? （ ） 式中 qlPe? 是電偶極矩的量值，電偶極矩的方向為 z 軸正 方向。 由于單元陣因子只表示構(gòu)成陣列天線每個單元的輻射特性，僅取決于單元的形式及取向，與陣的組織方式無關(guān)，一次單元因子就是位于坐標原點的一個單元天線的歸一化方向圖函數(shù)，而陣因子僅取決于陣的形狀、單元間距、單元激勵電流的幅度和相位，與單元的形式和取向無關(guān)，因此陣因子等于與實際 陣具有完全相同的參數(shù)的各向同性帶你源陣的方向圖函數(shù)。根據(jù)疊加原理，此線陣在觀察點產(chǎn)生的場等于各單元在觀察點產(chǎn)生場的矢量和： ??11. . . c o s00 ,4 n nj k RNN j k znnenne Fer ?????????? ? ? ? ? ??? （ ）考慮到電場復(fù)矢量 .? 的各坐標分量是由 .n? 的各坐標分量決定的，各 .n? 的矢量和存在哪些坐標分量， .? 就會有哪些坐標分量，所以為公式簡化起見，可以寫為 ??11. . . c o s00 ,4 n nj k RNN j k znnenne Fer ?????????? ? ? ? ? ??? （ ）上式可以看做是能適用于各坐標分量的一般表達式。 不失一般性，設(shè)每一小段的電流復(fù)矢量為 .?，可以看做是放置在這一個小段中心位置的單元天線的激勵電流。需注意，這時為了簡化公式形式起見 ，去掉了原來 39。r J O 1 的構(gòu)成規(guī)律。( , )4 iRxSJ x y ex dsR???? ?? （ ） x R P r y z 圖 連續(xù)面源的輻射 同樣道理，電流如果按照其他方式分布，如沿體分布，沿圓環(huán)分布等，則其輻射場磁矢量位可以相應(yīng)求得，具有和式 （ ） 及式 （ ） 同樣的形式。39。 39。 x d r
研究報告相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1