【正文】 10 4 ，查得流量系數(shù)： C0=Re1=d1u1/m3當壓強計的讀數(shù) R為 80mm時，試求導(dǎo)管中苯的流量。轉(zhuǎn)子的形狀、大小、材料、流體密度及 Re有關(guān)轉(zhuǎn)子位置高低仿照孔板流量計的流量公式，轉(zhuǎn)子流量計的流量：(m3/s)CR：轉(zhuǎn)子流量計的流量系數(shù)，與 Re和轉(zhuǎn)子形狀有關(guān)，其值由實驗測定。=VRg(ρ R－ ρ)等式右邊各項為定值，壓強差為常數(shù)與流量無關(guān)流量 ：轉(zhuǎn)子材料密度ρ當此壓力與轉(zhuǎn)子重力和浮力成平衡時，轉(zhuǎn)子停留在一定的高度上，即可從玻管上得到讀數(shù)。轉(zhuǎn)子流量計22截面3)測壓孔位置偏差用校正系數(shù) C消除以下因素的影響 ：C0：流量系數(shù)（與 Re，孔管面積比 A0/A1有關(guān) )(m3/s)(m/s)孔板流量計 ：結(jié)構(gòu)簡單，摩擦損失較大?？装辶髁坑媢max；最后算得平均流速 u。=dp/ρ+畢托管 管口 B平面與流動方向平行，測得流體的 靜壓能 ： p/ρ。流量一般可以采用 流量計 直接測量，也可以采用 流速計 測量流速再乘以流動截面積而得。 m/s，計算輸水量：再查表得： λ= ， 與重設(shè)值很接近，可不再重算 ；3%∑hf=λ(u2解：取水塔液面為 11截面 （大截面 ) ，排水管出口為 22截面： u1 u2 ， u12/2≈0 ； 以水管出口中心平面為基準面。查閱常用流速范圍表，在工業(yè)供水 ～ ＝ 2m/s。[解 ] 考慮到管路甚長，動能及局部損失可忽略不計；又因常壓下輸送； p1＝ p2，故計算式可簡化為： 上式中已知 L＝ 150m，而 d、 u、 λ 待定，且互相依賴。 生產(chǎn)費用主要是每年消耗在克服管路阻力的能量費用。 (用試差法計算）(4)管子入口 1只搖板式單向閥 [解 ]這條管路系統(tǒng)所用的管子外徑為 38mm、內(nèi)徑 35mm的無縫鋼管，管子長度 12m，中間有一只搖板式單向閥， 3只 90176。 ：從手冊查取(J/kg)2.將流體流過局部位置所產(chǎn)生的局部阻力折合成相當于某個長度（當量長度 1.② 過渡區(qū) ： Re=2023～ 4000 不穩(wěn)定，可按層流或湍流，工程按湍流延伸查取。 λ 隨 ε/d 增加而增加，隨 Re增大而逐漸緩和下降。層流時的摩擦系數(shù)園形直管層流流動時的摩擦系數(shù) :哈根－泊謖葉方程 ：層流時的壓強降（摩擦損失）與 u的一次方成正比4.計算圓形直管阻力的通式 τ=μdu/dy (計算困難 )Z1=Z2， u1=u2=uF=τShf 局部阻力 ：主要是由于流體流經(jīng)管路中的管件、閥門及管截面的突然擴大或縮小等局部地方所引起的阻力。 流體在管內(nèi)的流動阻力 流動阻力產(chǎn)生的原因與影響因素 ：流體具有粘性，流動時存在著內(nèi)摩擦，是流動阻力產(chǎn)生的根源；固定的管壁或其它形狀固體壁面，促使流動的流體內(nèi)部發(fā)生相對運動，為流動阻力的產(chǎn)生提供了條件。邊界層分離后出現(xiàn)流體空白區(qū) ，回流形成 渦流 。C點 ：分離點B點 :流速最大 ,壓力最小湍流邊界層內(nèi) ：湍流主體緩沖層：非層流又非完全湍流層流內(nèi)層過度區(qū)邊界層后段 ：在離板前緣距離 xc處，由層流轉(zhuǎn)為湍流（過度區(qū)），后成湍流邊界層。邊界層厚度 δ，是離板前緣距離 x的函數(shù)，厚度增加。n=6Re=105湍流流動時，由于流體質(zhì)點間的劇烈碰撞和混合，管中心流速分布較平坦，不呈拋物面：Re=4103流體在圓 管內(nèi)流動時 的速度分布1.自由湍流 ：由不同速度運動的兩液層之間的接觸而產(chǎn)生，如將流體噴射到大量靜止流體中等。＞ ＜ ＜ 層流 和 湍流 雷諾實驗揭示了流體流動形態(tài)與流動速度的關(guān)系，發(fā)現(xiàn)流體流動形態(tài)與以下四個因素有關(guān)：流體動力粘度 μ 、流體密度 ρ 、導(dǎo)管直徑d和平均流速 u。（ 表壓強 ）d2=76－ 23=70mm在 11和 22截面間列柏努利方程式： 流體流動現(xiàn)象 流動類型與雷諾數(shù)1)稍打開閥門，水流速度很小時，水流中心的 有色液體是一條平穩(wěn)流過的直線 ，與水完全不相混雜，表明管內(nèi)水的質(zhì)點基本成平行的直線運動。（ 表壓強 ） kg/m3[解 ][例 ]（ 表壓強） paz1=， z2=9m， ∑hf=[解 ]牛奶輸送量為。z3=h=8mp2= [例 ]2） 基準面選取 ：一般取最低面，與地面平行 。[解 ]（不計流動阻力） 如附圖所示的開口水箱，其下部一方裝有泄水龍頭，設(shè)水箱上方有維持水位恒定的裝置，液面與泄水出口的高差 ⊿ p1通常把方程式中的 (U2－ U1)稱為機械能損失或摩擦損失 （ ∑hf） ，并將方程式寫成：穩(wěn)定流動總能量方程式不可壓縮實際流體穩(wěn)定流動的能量衡算：輸送系統(tǒng)有泵對外 無熱交換 (Qe＝ 0)(J/kg)(J/kg)不可壓縮實際流體 柏努利方程式有效功率 (Ne)：單位時間內(nèi)輸送設(shè)備所作的有效功(J/kg)(N/m2)3.ρ2=1=ρ2=1=為使解決問題簡化： ① 將氣體視為不可壓縮流體（壓強變化范圍不大）； g⊿ z+⊿ u2/2說明壓縮機所耗的功，等于壓縮前后氣體焓值的增量 (Bernoulli)方程式1)⊿ h=可見通過節(jié)流前后，流體焓值沒有變化。=0=0， ⊿ h)通過噴嘴的流動 ：無熱功交換 Qe=0，流體從進口至出口的位能和動能的變化可以忽略， =h2+gz2+(J/kg)上式說明： 外界加給系統(tǒng)的熱量和功量，全部用于增加流體的焓、位能和動能。+(J/kg)h1+gz1+u12/2+Qe+W eU2+p2υ υ 2+++(J)。(6)熱量 ：系統(tǒng)通過換熱器對外界進行的熱交換。 柏努利 (Bernoulli)方程式(4)靜壓能 （壓力能）：流體經(jīng)控制面進入或流出系統(tǒng)時，必須克服靜壓強作功：FL ＝（ pA)V/A=pV= mpυ ，流體帶有與此相當?shù)哪芰浚?mpυ 或 mp/ρ(J)。質(zhì)量為 m流體由基準水平面升舉到高度 z所作的功， mgz(J)。 ws＝ u1ρ1A1＝ u2ρ2A2＝ 常數(shù)不可壓縮流體： 物料衡算的依據(jù)是質(zhì)量守恒定律。物料衡算的一般方法 穩(wěn)態(tài)流動 ： 流體在管道中流動時，任一截面處的流速、流量和壓強等有關(guān)物理參數(shù)都不隨時間而變化。穩(wěn)態(tài)流動與非穩(wěn)態(tài)流動P26(kg/s)3)質(zhì)量流量 ：單位時間內(nèi)流過流道橫截面的流體質(zhì)量。Pa，試求 氣壓管中水上升的高度 h。pa+(m)p1=爐內(nèi)壓強 =pa+ 103解： 按爐內(nèi)允許的最高壓強計算液封管插入槽內(nèi)水面下的深度 h 。壓差計內(nèi)裝有 A、 C兩種密度稍有差異的指示液。(ρ 0ρ)g R =(1630– ρ =指示液： ρ 0=1630若導(dǎo)管內(nèi)流經(jīng)的是 (1)水，(2)密度為 ，試分別計算兩點間壓強差。點 1處于容器的液面上，設(shè)液面上方的壓強為 p0，距液面 h處的點 2壓強為 p。 h p p1 p2② 在靜止的、連續(xù)的同一液體內(nèi)，處于同一水平面上的各點壓強都相等。 而作用于這二個平面的壓強分別為 p1和 p2，則得： (p2－ p1)/ ρg = z1－ z2或 ① 作用于薄層下底 真空表的讀數(shù)表示被測流體的絕對壓強低于當?shù)卮髿鈮簭姷臄?shù)值，稱為真空度，即：真空度＝大氣壓強－絕對壓強壓強表上的讀數(shù)表示被測流體的絕對壓強比大氣壓強高出的數(shù)值，即：壓力與靜壓強y服從牛頓粘性定律的流體? 非牛頓流體 ：不服從牛頓粘性定律的流體3.粘度為零的流體? 牛頓流體 ： 氣體 ：溫度上升，則粘度增大。10P1泊 =100cP（厘泊） =: μ=m2=NF— 剪力， N 當各流體層速度不同時，層與層之間會發(fā)生相對運動和相互作用力。R—— 通用氣體常數(shù)， ／ (molυ =V/m 氣體密度隨溫度，壓力的改變有較大變化，通常在溫度不太低，壓力不太高的情況下，可用理想氣體方程式計算：式中： ； V— 流體的體積， m3式中 連續(xù)介質(zhì)模型 （ 1753年，歐拉） 不考慮流體的微觀分子運動，把流體看作由無窮多個流體質(zhì)點稠密無間隙所組成的連續(xù)介質(zhì)，以研究