大學(xué)物理熱力學(xué)論文-wenkub.com
2025-06-04 17:51 本頁(yè)面
【正文】 總結(jié)：通過(guò)以上的討論和分析，我們不僅進(jìn)一步了解了麥克斯韋速率分布函數(shù)，及其結(jié)論，還能挖掘出衍生出來(lái)的氣體平動(dòng)動(dòng)能的分布情況，這樣我們會(huì)對(duì)氣體動(dòng)理論的本質(zhì)有跟家深刻的理解。而最平動(dòng)動(dòng)能的概然值代表的是平動(dòng)動(dòng)能分布在附近的單位動(dòng)能的分布區(qū)間內(nèi)的分子數(shù)占?xì)怏w總分子的百分率最大時(shí)的動(dòng)能，其對(duì)應(yīng)的速率卻不是最該然速率。這說(shuō)明和麥克斯韋分布率相似平動(dòng)動(dòng)能分布函數(shù)同樣必須滿足歸一化條件。平動(dòng)動(dòng)能在從到之間的分子數(shù)比率DN/N，等于曲線下從到之間的面積, 如圖中陰影部分所示。而 表示在平衡態(tài)下，理想氣體分子速率在v1到v2 區(qū)間的分子數(shù)占總分子數(shù)的比率。顯然，因?yàn)樗蠳個(gè)分子的速率必然處于從0到 165。式(830)稱為麥克斯韋速率分布律。方法：采用類比的方法，用同樣的思維，在麥克斯韋速率分布函數(shù)的基礎(chǔ)上，作進(jìn)一步研究，導(dǎo)出能反映平均動(dòng)能在附近的單位動(dòng)能區(qū)間內(nèi)的分子數(shù)與總分子數(shù)的比
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