回復再結晶ppt課件-wenkub.com
2025-01-11 12:05 本頁面
【正文】 3． 不產生織構 。 (1) 延伸率用 δ= （ ll0） /l0 100% 表示 。動態(tài)再結晶的晶粒大小 d主要決定于熱變形時的流變應力 σ。 2． 動態(tài)再結晶 （ 1） 真應力 ——真應變曲線 I． 加工硬化階段 （ 0εεc) II．動態(tài)再結晶的初始階段 （ εc≤εεs） III．穩(wěn)態(tài)流變階段 （ ε≥εs） 動態(tài)再結晶 （ 2）組織結構的變化 : 晶粒是等軸的，大小不均勻，晶界呈鋸齒狀，等軸晶內存在 被纏結位錯所分割成的亞晶粒。 亞晶尺寸與穩(wěn) 態(tài)流變應力成反比，并隨變形溫度升高和變形速度降低而增大。 5 金屬的熱加工 將金屬或合金加熱至再結晶溫度以上進行的壓力加工稱為熱加工 。 ∴ NS = 2rNV （ 5） 將 （ 4） 、 （ 5） 式代入 （ 3） 式 ， 有 F總 =[3fσ （ 1+cosα ） ]/ （ 2r ） （ 6） 這個總阻力與晶界驅動力 2σ/R 平衡 ∴ 2σ/R = [3fσ （ 1+cosα ） ]/（ 2r） 整理得： R=（ 4r/3f）（ 1+1/cosα ） （ 7） α 可看作常數 ， 令 K= 1+1/cosα （ 8） ∴ R=Kr/f 二 、 晶粒的異常長大 （ 二次再結晶 ） ：將再結晶完成后的金屬繼續(xù)加熱至某一溫度以上 ， 或更長時間的保溫 ， 會有少數晶粒優(yōu)先長大 ， 成為特別粗大的晶粒 ， 而其周圍較細的晶粒則逐漸被吞食掉 ， 整個金屬由少數比再結晶后晶粒要大幾十倍甚至幾百倍的特大晶粒組成 。 （ 3） 可溶解的雜質或合金元素阻礙晶界遷移 ， 特別是晶界偏聚現象顯著的元素 ， 其阻礙作用更大 。 晶粒長大 晶粒長大的方式 （ 2） 晶界總是向角度較銳的晶粒方向移動 ， 力圖使三個夾角都等于 120o。 4 晶粒長大 晶粒長大的驅動力是晶界能的下降 ,即長大前后的界面能差值 。 退火孿晶是由于新晶粒界面 在推進過程中由于某些原因 （ 如熱 應力等 ） 而出現堆垛層錯而造成的 。 時，晶界的移動速率最快，如圖），較合理 定向成核理論 再結晶有形核過程，母體有織構，再結晶后的晶體也會形成新的織構。 五、再結晶全圖 將變形程度、退火溫度與再結晶后晶粒大小的關系（保溫時間一定）表示在一個立體圖上，就構成了 “ 再結晶全圖 ” 。 7．加熱時間 在一定范圍內延長加熱時間會降低再結晶溫度 例： 純 Al的加熱時間與再結晶溫度的關系 ： 加熱時間 14天 40小時 6小時 1分鐘 5秒 T再 ℃ 25 40 60 100 150 四 、 再結晶后晶粒大小的控制 再結晶后晶粒尺寸 d與 G和之間存在下列關系： d=常數 （ G/N’） 1/4） 上式表明：增大形核率或減小長大速率 G可以得到細的再結晶晶粒 1． 變形程度 對應于再結晶后 得到特別粗大晶 粒的變形程度稱 為 “ 臨界變形度 ” ， 一般為 210%， 當變形量超過臨 界變形度以后 ， 隨變形度增加 ， 再結晶晶粒變細 。 設粒子間距為 λ ，粒子直徑為 di： λ≥ 1μm ， di≥ 第二相粒子降低再結晶溫度 ， 提高 再結晶速度 λ1μm ， di≤ 第二相粒子提高再結晶溫度，降低 再結晶速度 合 金 λ （ μm ） di 對再結晶的影響 Cu+B4C 5 2μm 促進 Cu+Al2O3 300197。 影響再結晶速率與再結晶溫度的主要因素之 2． 變形程度： 變形程度增高 ， 再結晶速度加快 ， 再結晶溫度降低 ， 并逐步趨于一穩(wěn)定值 。 再結晶恒溫動力學方程 2． JohnsonMehl（ 約翰遜 — 梅厄 ） 方程 Φ= 1exp（ πG 3N’ 4 /3） Φ ： 已再結晶體積分數 N’：形核速度 G：長大速度 τ : 退火保溫時間 3． Avrami（ 阿弗瑞米 ） 方程 ： Φ= 1exp（ ktn） Φ ：已再結晶體積
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