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2025-06-06 02:20本頁面
【正文】 相反情況為布拉格衍射。21. 產(chǎn)生拉曼納斯衍射的條件：當超聲波頻率較低，光波平行于聲波面入射，聲光互作用長度L較短時，在光波通過介質(zhì)的時間內(nèi)，折射率的變化可以忽略不計，則聲光介質(zhì)可近似看作為相對靜止的“平面相位柵”。22. 拉曼納斯衍射的特點：衍射光場強度各項取極大值的條件為：；各級衍射光的強度為：各級衍射光對稱地分布在零級衍射光兩側，且同級次衍射光的強度相等。綜述以上分析，拉曼—納斯聲光衍射的結果：①使光波在遠場分成一組衍射角θm (即傳播方向)是離散型的衍射光；②各級衍射光對稱地分布在零級衍射光兩側，且同級次衍射光的強度相等。這是拉曼—納斯衍射的主要持征之一。23. 布拉格衍射:產(chǎn)生布喇格衍射條件：聲波頻率較高，聲光作用長度L較大，光束與聲波波面間以一定的角度斜入射，介質(zhì)具有“體光柵”的性質(zhì)。只有入射角qi等于布拉格角qB時，在聲波面上衍射的光波才具有同相位，滿足相干加強的條件，得到衍射極值，下式稱為布拉格方程：當入射光與聲波面間夾角為布拉格角qB時，介質(zhì)內(nèi)各級衍射光會相互干涉，各高級次衍射光將互相抵消，只出現(xiàn)0級和+l級(或1級)(視入射光的方向而定)衍射光衍射效率：24. 光纖數(shù)值孔徑定義為光纖能夠接受外來入射光的最大受光角Φ 的正弦與入射區(qū)折射率的乘積。數(shù)值孔徑越大表示光纖捕捉光線的能力越強。對于λ＝＝，n2＝，.=。25. 光纖的損耗特性第四章 光束的調(diào)制1. 調(diào)制——將信息加載于載波（激光）的過程。調(diào)制器——完成調(diào)制過程的裝置稱為調(diào)制器(Modulator）2. 激光調(diào)制按其調(diào)制的性質(zhì)可以分為調(diào)幅、調(diào)頻、調(diào)相及調(diào)強等。 3. 根據(jù)調(diào)制器和激光器的相對關系，可以分為內(nèi)調(diào)制和外調(diào)制。內(nèi)調(diào)制：是指加載調(diào)制信號是在激光振蕩過程中進行的，即以調(diào)制信號去改變激光器的振蕩參數(shù)，從而改變激光輸出特性以實現(xiàn)調(diào)制。外調(diào)制：是指激光形成之后，在激光器外的光路上放置調(diào)制器，用調(diào)制信號改變調(diào)制器的物理特性，當激光通過調(diào)制器時，就會使光波的某參量受到調(diào)制。4. 振幅調(diào)制就是載波的振幅隨著調(diào)制信號的規(guī)律而變化的振蕩，簡稱調(diào)幅。調(diào)幅波的頻譜是由三個頻率成分組成的。第一項是載頻分量；第二、三項是因調(diào)制而產(chǎn)生的新分量，稱為邊頻分量 。5. 調(diào)頻或調(diào)相——就是光載波的頻率或相位隨著調(diào)制信號的變化規(guī)律而改變的振蕩。因為這兩種調(diào)制波都表現(xiàn)為總相角j (t) 的變化，因此統(tǒng)稱為角度調(diào)制。 可見，在單頻正弦波調(diào)制時，其角度調(diào)制波的頻譜是由光載頻與在它兩邊對稱分布的無窮多對邊頻所組成的。各邊頻之間的頻率間隔是, 各邊頻幅度的大小由貝塞爾函數(shù)決定。6. 強度調(diào)制——是光載波的強度(光強)隨調(diào)制信號規(guī)律而變化的激光振蕩。光強調(diào)制波的頻譜可用前面所述類似的方法求得，但其結果與調(diào)幅波的頻譜略有不同，其頻譜分布除了載頻及對稱分布的兩邊頻之外，還有低頻 和直流分量。7. 電光調(diào)制的物理基礎是電光效應，即某些晶體在外加電場的作用下，其折射率將發(fā)生變化，當光波通過此介質(zhì)時，其傳輸特性就受到影響而改變，這種現(xiàn)象稱為電光效應。8.9.
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