雙光束干涉ppt課件-資料下載頁
2025-05-03 18:12本頁面
【正文】 n 光程差的精確值一般很難計算。但由于在實用的干涉系統中，板的厚度通常都很小，楔角都不大，因此可以近似地利用平行平板的計算公式代替，即Δ =2nh cosθ 2 Date 34考慮光束在楔形板表 面可能產生的 “ 額外光程” ，光程差應為 ? 可見，對于一定的入射角 (當光源距平板較遠，或觀察干涉條紋用的儀器孔徑很小時， 在整個視場內可視入射角為常數 )， 光程差只依賴于反射光處的平板厚度 h；? 干涉條紋與楔形板的厚度一一對應。因此，這種干涉稱為 等厚干涉 ，相應的干涉條紋稱為 等厚 干涉條紋 。 Date 35等厚干涉條紋的特性n 圖 212所示的垂直照射楔形板產生干涉的系統(1)等厚干涉條紋n 不同形狀的楔形板 G將得到 不同形狀的干涉條紋 。(2)劈尖的等厚條紋n 平行于棱線的等間距干涉條紋 (3)牛頓環(huán)Date 36不同形狀的楔形板對應不同形狀的干涉條紋n 不管哪種形狀的等厚干涉條紋，相鄰兩亮條紋或兩暗條紋間對應的光程差均相差一個波長，所以從一個條紋過渡到另一個條紋，平板的厚度均改變 λ/ （ 2n)。(a)楔形平板 (b)柱形表面平板 (c)球形表面平板 (d)任意形狀表面平板Date 37(2)劈尖的等厚條紋n 當光 垂直 照射劈尖時，會在上表面產生平行于棱線的等間距干涉條紋。n 相應亮線位置的厚度 h，滿足相應暗線位置的厚度 h， 滿足 ? 顯然，棱線總處于暗條紋的位置。Date 38式中， N可以是整數，亦可以是小數。? 可見，劈角 α 小，條紋間距大；反之，劈角 α 大，條紋間距小。? 因此，當劈尖 上表面繞棱線旋轉時，隨著 α 的增大，條紋間距變小，條紋將向棱線方向移動。 返回若劈尖上表面共有 N個條紋，則對應的總厚度差為 相鄰亮條紋 (或暗條紋 )間的距離， 即條紋間距為 ?Δ L?ddN dN+1明紋暗紋nDate 39(3)牛頓環(huán)n 在一塊平面玻璃上放置一曲率半徑 R很大的平凸透鏡，在透鏡凸表面和玻璃板的平面之間便形成一厚度由零逐漸增大的空氣薄層。n 當以單色光 垂直 照射時， 在空氣層上會形成一組以接觸點 O為中心的中央疏、邊緣密的圓環(huán)條紋，稱為 牛頓環(huán) 。n 牛頓環(huán)： 形狀與等傾圓條紋相同，但牛頓環(huán)內圈的干涉級次小，外圈的干涉級次大，恰與等傾圓條紋相反。暗環(huán) ?Date 40牛頓環(huán)的半徑n 若由中心向外數第 N個暗環(huán)的半徑為 r， 由于透鏡凸表面的曲率半徑 R遠大于暗環(huán)對應的空氣層厚度，則有 ? 由暗環(huán)滿足的光程差條件寫出 可見，若通過實驗測出第 N個暗環(huán)的半徑為 r，在已知所用單色光波長的情況下， 即可算出透鏡的曲率半徑。 Date 41白光入射的牛頓環(huán)照片返回Date
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