物理直流電路ppt課件-資料下載頁
2025-01-15 02:38本頁面
【正文】 ，將圖中的開關 K扳向 2，電容器開始放電。注意到E=0，分析可得： 22 0Ci R u??2tRCq Q e ?? 2tRCCue?? E 222tRCieR??? E 同樣可以解得電容器的電量、電壓和電流隨時間的變化： 第五節(jié) 電容器的充電和放電 同樣可見，乘積 RC起到了時間常數的作用：不論在充電或放電過程中，電容器極板上的電量及其電壓不能突變，只能按指數規(guī)律變化。 第五節(jié) 電容器的充電和放電 第六節(jié) 神經纖維的電纜方程 一、神經纖維的電纜性質 大多數動物以及人體的神經和肌肉細胞膜內外 存在著電勢差。 在通常情況下，細胞處于未受刺激靜息狀態(tài)，維持正常的新陳代謝，細胞膜兩側存在的電勢差。 靜息電位都表現(xiàn)為膜內比膜外低（內負外正）， 總是穩(wěn)定在一定水平上，一般為 ?100mV～ ?50mV之間的某一值 。 細胞的這種電勢狀態(tài)又稱為 極化（ polarization）。 靜息電位（ resting potential） 細胞膜某一點受刺激時，在靜息電位基礎上會發(fā)生一次短暫的擴散性的電位變化而產生興奮。 這樣的電位變化稱為 動作電位（ action potential）。 要產生動作電位，膜電位須要超過某一臨界值，這一臨界值稱為 閾電位（ threshold potential）。 興奮部位電位由極化狀態(tài)變?yōu)?反極化狀態(tài)（內正外負），其電勢高于靜息部位，導致局部的電荷移動，即產生局部電流。 此時電流的方向是膜外電流由靜息部位流向興奮部位、膜內由興奮部位流向靜息部位，造成膜內電位升高。 當這樣的電位變化超過閾電位時，又產生新的動作電位。這個過程逐步逐點地傳遞下去，就使興奮（神經沖動）也傳至其他細胞。 第六節(jié) 神經纖維的電纜方程 神經細胞結構： 第六節(jié) 神經纖維的電纜方程 神經纖維的等效電路 第六節(jié) 神經纖維的電纜方程 神經纖維的電纜方程 軸漿電流 ii通過軸漿電阻 ri，膜電流 im一部分通過膜電阻另一部分通過膜電容 Cm。根據基爾霍夫定律和電荷守恒定律，可建立以下關于 膜電位 E 隨時間 t 和空間距離 x變化的方程 ： 22 0mmmir rCr x t??? ? ???EE Emirr? ? mmrC? ?令 ，為空間常數， ，為時間常數： 222 0xt????? ? ???EE E第六節(jié) 神經纖維的電纜方程 當膜電流 im使膜電容 Cm充電完畢時，膜電位 E不再隨時間變化， 神經電纜方程為： 222 0x?? ???E E0 e x ???EE 此時神經電纜方程的解為： 表明，膜電位 E隨距離的變化是按指數規(guī)律衰減的。 實際測量結果和理論分析符合得很好。 第六節(jié) 神經纖維的電纜方程 二、電泳 電泳（ electrophoresis）： 在外電場作用下，帶電膠粒將發(fā)生遷移，這樣的現(xiàn)象就是電泳。 生物細胞外液（組織液和血漿）中除了有正、負離子外，還有帶電或不帶電的懸浮膠粒，帶電膠?？梢允羌毎⒉《?、蛋白質分子或合成離子。 電泳膠粒移動的快慢主要取決于電場強度、膠粒所帶的電量質量、膠粒大小形狀，以及液體的黏滯系數和介電常數，等。 在電泳中會發(fā)現(xiàn)不同帶電膠粒的遷移速度不一樣， 因此可以用電泳的方法將標本中的不同成分分開。 第六節(jié) 神經纖維的電纜方程 紙電泳裝置 目前，電泳技術已經廣泛應用于醫(yī)藥、化工、生物的許多領域。由于某些電泳法具有設備簡單、操作方便、分辨率高和選擇性強等特點，已成為醫(yī)學檢驗中常用的技術。 高效毛細管電泳技術被認為當今分離生物分子的最重要工具，是分離 DNA片段的首選方法。 第六節(jié) 神經纖維的電纜方程
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