塔設(shè)備的附件與振動(編輯修改稿)
2025-01-24 16:00 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 旋轉(zhuǎn)方向相反的旋渦 , 圖 784 300≤Re＜ 3105— 亞臨界區(qū) , 旋渦以一確定的 頻率周期性地脫落 3105≤Re＜ 106— 過渡期 , 無渦街出現(xiàn) , 尾流 變窄，無規(guī)律且都變成紊流 Re≥106— 超臨界區(qū) , 卡曼渦街又重新出現(xiàn)26⒉ 升力：⑴ 塔兩側(cè)流體繞流情況 : 旋渦剛剛脫落的一側(cè) : 繞流改善 , 流體阻力 ↓, 速度 ↑, 靜壓力 ↓ 旋渦正在產(chǎn)生的一側(cè) : 繞流差 , 流體阻力 ↑, 速度 ↓, 靜壓力 ↑ ∴ 塔表面壓強分布不均 , 周期性變化 , 受到力的作用 → 使塔沿 風(fēng)向的垂直方向產(chǎn)生振動 — 稱之為橫向振動 升力 — 沿風(fēng)向的垂直方向的推力 ∵ 升力＞＞拽力 拽力 — 沿風(fēng)向產(chǎn)生的風(fēng)力 ∴ 計算時一般只考慮升力⑵ 升力計算： （ 747）27⒊ 風(fēng)誘導(dǎo)振動的激振頻率：⑴ 塔體的激振頻率 =形成旋渦的頻率 =旋渦脫落的頻率⑵ 旋渦脫落的頻率的影響因素 : 塔體的外徑、風(fēng)速⑶ 激振頻率： （ 748） ─斯特勞哈爾準(zhǔn)數(shù)，其值與雷諾數(shù) Re大小 有關(guān)，可由圖 785確定；28圖 785 圓柱體的 值29⒋ 臨界風(fēng)速共振 — 當(dāng)旋渦脫落的頻率與塔的任一振型的固有頻率一致時 , 會引起塔的劇烈振動臨界風(fēng)速 — 塔共振時風(fēng)速 . 若取 Sr =，則由 (749) 式可求得臨界風(fēng)速。(749)30二、塔設(shè)備的自振周期 (固有周期 )固有周期計算方法塔設(shè)備的力學(xué)模型 : 簡化成底端固定、頂端自由、質(zhì)量沿高度 連續(xù)分布的懸臂梁，圖 771塔視為具有多個自由度體系，則它具有多個固有頻率?；绢l率 — 固有頻率中最低的頻率振型 — 振動后的變形曲線，圖 77231固有周期的求解思路振動微分方程設(shè)通解由邊界條件定通解求得固有周期 32圖 771 計算模型 33第一振型 第二振型 第三振型圖 772 塔設(shè)備振型 34⒈ 等截面塔 : 直徑、壁厚、材質(zhì)相同 , 質(zhì)量沿高度均布 由振動方程： 求解得： 振型：圖 772（ 73）(75)35⒉ 變截面塔 : 不等直徑或不等壁厚 , 質(zhì)量沿高度不均布 方法 : 質(zhì)量折算法 — 將一個多自由度體系簡化成一個
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