塔設備的附件與振動(編輯修改稿)
2025-01-24 16:00 本頁面
【文章內容簡介】 旋轉方向相反的旋渦 , 圖 784 300≤Re＜ 3105— 亞臨界區(qū) , 旋渦以一確定的 頻率周期性地脫落 3105≤Re＜ 106— 過渡期 , 無渦街出現 , 尾流 變窄，無規(guī)律且都變成紊流 Re≥106— 超臨界區(qū) , 卡曼渦街又重新出現26⒉ 升力：⑴ 塔兩側流體繞流情況 : 旋渦剛剛脫落的一側 : 繞流改善 , 流體阻力 ↓, 速度 ↑, 靜壓力 ↓ 旋渦正在產生的一側 : 繞流差 , 流體阻力 ↑, 速度 ↓, 靜壓力 ↑ ∴ 塔表面壓強分布不均 , 周期性變化 , 受到力的作用 → 使塔沿 風向的垂直方向產生振動 — 稱之為橫向振動 升力 — 沿風向的垂直方向的推力 ∵ 升力＞＞拽力 拽力 — 沿風向產生的風力 ∴ 計算時一般只考慮升力⑵ 升力計算： （ 747）27⒊ 風誘導振動的激振頻率：⑴ 塔體的激振頻率 =形成旋渦的頻率 =旋渦脫落的頻率⑵ 旋渦脫落的頻率的影響因素 : 塔體的外徑、風速⑶ 激振頻率： （ 748） ─斯特勞哈爾準數，其值與雷諾數 Re大小 有關，可由圖 785確定；28圖 785 圓柱體的 值29⒋ 臨界風速共振 — 當旋渦脫落的頻率與塔的任一振型的固有頻率一致時 , 會引起塔的劇烈振動臨界風速 — 塔共振時風速 . 若取 Sr =，則由 (749) 式可求得臨界風速。(749)30二、塔設備的自振周期 (固有周期 )固有周期計算方法塔設備的力學模型 : 簡化成底端固定、頂端自由、質量沿高度 連續(xù)分布的懸臂梁，圖 771塔視為具有多個自由度體系，則它具有多個固有頻率?；绢l率 — 固有頻率中最低的頻率振型 — 振動后的變形曲線，圖 77231固有周期的求解思路振動微分方程設通解由邊界條件定通解求得固有周期 32圖 771 計算模型 33第一振型 第二振型 第三振型圖 772 塔設備振型 34⒈ 等截面塔 : 直徑、壁厚、材質相同 , 質量沿高度均布 由振動方程： 求解得： 振型：圖 772（ 73）(75)35⒉ 變截面塔 : 不等直徑或不等壁厚 , 質量沿高度不均布 方法 : 質量折算法 — 將一個多自由度體系簡化成一個
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