ch07電力系統(tǒng)對(duì)稱(chēng)故障分析(編輯修改稿)
2025-01-16 11:37 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 id’xd’ +uq23暫態(tài)電抗和暫態(tài)電勢(shì)與暫態(tài)電勢(shì)和暫態(tài)電抗相應(yīng)的等值電路和相量圖qd同步電機(jī)對(duì)稱(chēng)穩(wěn)態(tài)運(yùn)行矢量圖E’Ixd’ +U24穩(wěn)態(tài)電勢(shì)和電抗 ======暫態(tài)電抗和暫態(tài)電勢(shì)216。無(wú)論是凸極機(jī)還是隱極機(jī)，一般 xd’ ≠xq ，為便于工程運(yùn)算，常用等值隱極機(jī)法進(jìn)行處理，分以下兩種方案處理：（ 1）用電勢(shì) 和電抗 作等值電路。（ 2）用電勢(shì) 和 作等值電路。 暫態(tài)電抗后電勢(shì)假想電勢(shì)25應(yīng)用疊加原理分析同步發(fā)電機(jī)三相短路t=0短路以故障分量為分析重點(diǎn) 26三相短路電流算式電壓方程 磁鏈方程27不計(jì)阻尼繞組的 park方程的等值電路iqxq +ψq28三相短路電流算式Eq’id’xd’ +ψ d磁鏈平衡等值電路iqxq +ψq戴維南定理x?ax?fxd’xad29磁鏈方程iqxq +ψqEq’id’xd’ +ψ d對(duì)應(yīng)短路瞬間磁鏈的增量方程30略去定子繞組的電阻，求短路電流的初始值：拉氏變換對(duì)應(yīng)短路瞬間的電壓增量方程31求短路電流的初始值：拉氏變換法32將正常分量與故障分量相加，得短路電流起始值：周期分量的起始值暫態(tài)電流33Review a,b,c系統(tǒng) d,q,0系統(tǒng)直流分量和倍頻交流分量 基頻分量基頻交流分量 直流分量34合閘角d軸與 a相繞組軸線的夾角35自由電流的衰減 時(shí)間常數(shù)的計(jì)算原則原則 1）為了維持繞組磁鏈不變而產(chǎn)生自由電流，如果該自由電流產(chǎn)生的磁勢(shì)相對(duì)于繞組靜止，那么這個(gè)電流將按照該繞組的時(shí)間常數(shù)衰減，同時(shí)，與該自由電流相依存的電流也按時(shí)間常數(shù)衰減。原則 2）計(jì)算繞組的時(shí)間常數(shù)，只考慮本繞組的電阻，而忽略其它繞組的電阻。? 定子繞組的時(shí)間常數(shù) Ta；? 轉(zhuǎn)子繞組的時(shí)間常數(shù) T’d 。36定子繞組的時(shí)間常數(shù) Ta? 對(duì)于自由分量 ia、 if ? 、 i2?，其中定子中的電流 ia起主導(dǎo)作用，三者按此時(shí)定子繞組的時(shí)間常數(shù)衰減，采用標(biāo)么值時(shí)， L=x。取限制直流分量的電抗 37轉(zhuǎn)子繞組的時(shí)間常數(shù) T’d? 對(duì)于自由分量 △ ifa、 i?，轉(zhuǎn)子勵(lì)磁電流起主導(dǎo)作用，二者按此時(shí)勵(lì)磁繞組的時(shí)間常數(shù)衰減。短接（即定子繞組閉合） 勵(lì)磁繞組自身的時(shí)間常數(shù) 38計(jì)及電阻分析短路電流的衰減過(guò)程，以定子 a相電流為例：（ 1）當(dāng) t=0時(shí)短路，電流不突變，滿足換路定律；（ 2）短路前空載，39短路前空載情況下， 可知：由向量圖40167。7. 4 有阻尼繞組同步電機(jī)三相短路分析一、突然短路的物理過(guò)程? 與有阻尼繞組電機(jī)相比相同之處：定子電流分量：基頻分量，直流分量，倍頻分量轉(zhuǎn)子電流分量：基頻分量，值流分量? 不同之處：因?yàn)榇嬖谧枘崂@組，突然短路時(shí)，為保持磁鏈不變，阻尼繞組
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