【文章內(nèi)容簡介】 te [mm/dd/yy]7/15/944/17/88Scene center176。N176。NLatitude/longitude, 176。176。W176。WResolution cell dimension, mRange m, Azimuth mRange m, Azimuth mSlant range to velocity ratio, R/V ratio5955Fig. 1..圖1是一幅長波段，VV偏振，偽彩色編碼的圖像。它是加州北部沿海水域（瓜拉納河數(shù)據(jù)集）的海洋波通過成像系統(tǒng)后的圖像。Fig. 2 圖二是單一平均傾角的雷達分辨單元的散射結構圖。在來自瓜拉納河的數(shù)據(jù)中，成像面的尺寸為：（距離方向）ⅹ（方位方向）Fig. 3.圖3（a）為取向角θ變化的圖像（b）為取向角的分布情況的直方圖Fig. 4.圖4給出了當波的傳播方向沿方向角方向時，取向角的頻譜與波數(shù)的關系。圖中的白圈分別對應海洋波波長是50,100,150和200米的情況。圖中標有為：“波的傳播方向為306176?！泵枋龅氖钦贾鞑ㄩL為157米的情況。Fig. 5. 5ab給出了波譜強度和波數(shù)關系圖，（a）圖是波動引起取向角改變的情況，（b）圖是線偏振強度變化的情況。兩幅圖都是在主波傳播方向為306176。的情況下取得的。最后，利用平均入射角和公式（2），我們可以把本次研究測量到的取向角轉(zhuǎn)換成方向角方向波坡。利用這些數(shù)據(jù)，就可以估計方向角方向波坡的均方根值，表二給出了這些值。Table Northern California: Gualala coastal results加州北部：瓜拉納海岸的測量結果ParameterIn situ measurement instrumentOrientation angle methodAlpha angle methodBodega Bay, CA, 3 m Discus Buoy 46013Point Arena, CA, Wind StationDominant wave period, sN/A from dominant wavenumber from dominant wavenumberDominant wavelength, m156 from period, depthN/A157 from wave spectra162 from wave spectraDominant wave direction, 176。320 est. from wind direction284 est. from wind direction306 from wave spectra306 from wave spectraRMS slopes azimuth direction, 176。N/AN/AN/ARMS slopes range direction, 176。N/AN/AN/AEstimate of waveheight, m significant waveheightN/A est. from rms slope, wavenumber est. from rms slope wavenumberDate: 7/15/：7/15/94數(shù)據(jù)開始測量時間(UTC): 20:04:44 (BB, PA), 20:02:98 (AIRSAR).風速: m/s (BB), m/s (PA), Mean= m/s.風向: 320176。 (BB), 284176。 (PA), Mean=302176。.浮標: “Bodega Bay” (46013)=BB.地點: .水深: m.風站: “Point Arena” (PTAC1)=PA.位置: , .探測器位置: 38176。′N, 123176。′W.：取向角平均值的測量，等式（5）給出了取向角是三個偏振相關矩陣T的函數(shù)。我們認為當波面微元之間有小夾角時才會發(fā)生散射。平面波只有一個單一的傾角，這樣的截面會減弱方向角斜率的分布。這一章節(jié)，對于單視或多視圖像，我們?nèi)∫粋€雷達可探測的最小微面，微面間的輕微夾角會造成入射波的散射。我們把微面的傾斜角定義為θs，這一章節(jié)我們會在微面上討論散射角斜率的分布函數(shù)p(?)，而不是僅僅討論平均斜率。對于單視或多視探測，處理后的相關矩陣被定義為（6）式： （6）本章節(jié)我們將估計如果采用更符合海洋實際的復合曲面或者雙尺度面（Keller amp。 Wright, 1975和Valenzuela, 1978）來描述微元面的后向散射，那么T矩陣的一些準則將作出怎樣的調(diào)整?，F(xiàn)在我們仿效cloude1999年提出的方法。復合曲面有彼此存在小角度的“微面”組成。這些“微面”在方位方向上傾角的的分布函數(shù)為p(?)。 （7）其中， S是雷達分辨單元內(nèi)微元表面上方向角傾角的平均值。θs是取向角分布的平均值，根據(jù)公式（2）由方向角分布產(chǎn)生的取向角的分布和實際的波面傾角分布線性相關。而實際波面傾角的平均值又等于雷達分辨單元內(nèi)微元表面上方向角傾角的平均值。lee等人2001年已經(jīng)計算了對影響相關矩陣的因素有兩點：（1）θs的方位傾角平均偏差，（2）方向角傾角的分布p(?)。他們之間的關系lee等人在2001年進行了計算，如下公式（8）（8）這里的sinc(x) =sin(x)/x。并且公式（8）反映出，除了A=|SHH+SVV|2是卷不變的，其他參量由于受傾角分布(β)和(θs)的偏差的影響都發(fā)生了變化。在相應的表達式的方向角分母項除外的所有其他條款| SHH SVV | 2 被修改。關于取向角的表達式，除了分母項〈|SHH?SVV|2〉沒有修改，其他參數(shù)都被修改。 （9）如果把相關矩陣的參量帶入公式（9），避免使用虛數(shù)，我們可以得到下面的公式（10）（11）（12）（13）。 （10） （11） （12） （13）公式（4）的重要性在于它指出了當圓偏振方法估計取向角θ時，我們只需要知道波浪引起的取向角分布的平均值θs，而不需要知道其本身的詳細分布，并且它的值和β無關。當然，根據(jù)公式（2），方向角傾角的分布p(?)和取向角的分布線性相關。公式（13）的結果表明這個模型的預測不依賴p(?)，除了顯示方向角傾角的均值時刻測量的。公式（13）的推導使用了tan(s)?(sinφ)tanθs。新的結果令人振奮，因為圓偏振測量方法的使用沒有因為波面方向角分布而受到限制。圓偏振測量方法估計了取向角的總平均值。因為偏振校準錯誤,通道串音，相位誤差,通道不平衡等影響，取向角測量的退化更容易發(fā)生。,這些偏振SAR系統(tǒng)錯誤己經(jīng)被噴氣推進實驗室/ 機載合成雷達的研究人員盡可能發(fā)現(xiàn)并改正。.第二種測量方法需要遙感波在傳播方向有顯著的分量。由于斜坡模型和流體動力模型，測量設備要比現(xiàn)有的設備對灰度更敏感。在距離方向上，利用Cloude–Pottier偏振分解定理