雙光子量子糾纏光學(xué)成像畢業(yè)論文(編輯修改稿)
2025-07-19 19:10 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 （4）這里as和at是信號(hào)光子和尋常光子對(duì)應(yīng)于晶體激發(fā)光的散射角，在從晶體中射出時(shí)，由斯奈爾定律（即折射定律）可得到。圖3。圖1顯示的概念“展開”的原理版本,有利于了解物理學(xué)雖然放置透鏡和探測器服從高斯薄透鏡方程式,重要的是要記住幾何射線實(shí)際上代表自發(fā)參量下轉(zhuǎn)換光子前進(jìn)所形成的不同的方向： （5）這里和是信號(hào)和尋常光子與光軸k方向的夾角，因此,接近于非簡并頻率情況，組成雙光子態(tài)的亮光子發(fā)射方向幾乎相反，沿著EPR情況的方向,我們可以說,盡管每個(gè)信號(hào)和尋常光子的發(fā)射角有相當(dāng)大不確定性,但如果一個(gè)在某個(gè)角度發(fā)出,其共軛光子一定是以同樣的概率在一個(gè)平行但相反的角度發(fā)射。 這就允許以下列方式:以正常幾何光學(xué)簡單的解釋實(shí)驗(yàn)，我們想像圖1,晶體為一個(gè)“鉸鏈點(diǎn)”和“展開”的原理在圖3中顯示。因?yàn)榉匠蹋?）對(duì)角度平行的要求，我們看到由這個(gè)展開版本的所有的探測光子對(duì)的幅度可以通過直線表示(但記住不同的傳播方向的小箭頭表明偏離圖3晶體的程度),因此圖像當(dāng)孔，棱鏡，光纖端面位置滿足方程（3）的時(shí)候圖像恰好重合，換句話說,圖象和如果探測器D1被一個(gè)點(diǎn)光源代替，BBO晶體由一個(gè)平面鏡代替我們在光纖端面上放置一個(gè)屏幕所觀察到的圖像是一模一樣的。你可以看到從態(tài)（1）的值和圖14概念射線得出整個(gè)孔是被信號(hào)光子的概率幅度所包圍。進(jìn)一步說，有許多可能信號(hào)光子幅度能對(duì)應(yīng)于任何孔的空間位置,但是共軛的尋常光的幅度被認(rèn)為是到達(dá)一個(gè)幾何點(diǎn)，它是點(diǎn)對(duì)點(diǎn)的對(duì)應(yīng)，可以形成與棱鏡有關(guān)的圖像平面。超聯(lián)系的SPDC的信號(hào)和閑置光子第一次被伯翰和溫伯格觀察到，他們證明一個(gè)傳播信號(hào)光的固定的針孔要求任何尋常光中的針孔按照相位匹配條件放置，這樣才能保證入射數(shù)量。最近,進(jìn)一步的研究提供了更多詳情,這些有趣的空間相關(guān)特性關(guān)系到幾個(gè)實(shí)驗(yàn)參數(shù)。不過,經(jīng)過上述的分析,我們就會(huì)明白,在這些類型的實(shí)驗(yàn)中對(duì)應(yīng)關(guān)系可以更準(zhǔn)確地認(rèn)為是一個(gè)簡單的對(duì)于信號(hào)光束針孔而不是像的投影或成影。事實(shí)上,在我們的試驗(yàn)中去除的鏡頭,其次是放置在離晶體任何距離的探測器造成了一個(gè)完全模糊的照片,甚至是一個(gè)比圖2（a)更大尺度的光。作為總結(jié)，這里的實(shí)驗(yàn)，與先前的雙光子干涉實(shí)驗(yàn)相比，實(shí)現(xiàn)了量子雙光子幾何光學(xué)效果。古典理論建立了很好成像理論。事實(shí)上,是可以想象某
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