【文章內(nèi)容簡介】 。 168。 能級的簡并度 g0 g1 168。 168。 168。 gj 168。 168。 168。 子的能級分布數(shù) N0 N1168。 168。 168。 Nj 168。 168。 168。 試寫出該分布所擁有的微觀狀態(tài)數(shù)的通式 N的獨立定域子系統(tǒng)，其中某能量 分布（以 x表示）為： 0? 1? j???j jNjx NgN j!!? 7中的系統(tǒng)是一個子數(shù)為 N的離域子系統(tǒng)， 試寫出該分布所擁有的微觀狀態(tài)數(shù)的通式： ?? j jNjx Ng j!?但它必須滿足怎樣的條件 溫度不太低，密度不太高，子的質(zhì)量不太小。 N,E,V指定的平衡獨立子系統(tǒng)可有很多種 可能的能量分布，它們中必有一種分布擁有的微觀 狀態(tài)數(shù)最多，這種分布稱為 對于含有大量子的熱力學(xué)平衡系統(tǒng)，這種分布亦即 平衡分布，這是因為 最概然分布。 相對微觀狀態(tài)數(shù)較為顯著的那些分布在一定誤差范圍內(nèi)與最概該然分布已無實際 區(qū)別。 對應(yīng)著巨大數(shù)目的微觀狀態(tài)，它們各按一定的概 率出現(xiàn)。 的統(tǒng)計平均值。 現(xiàn)的概率相等。 ，試簡潔表達(dá)之 12. 試寫出麥克斯韋 波爾茲曼能量分布公式 并指出這個公式的使用條件 m a x,lnlnln ?? ?? ?VENxΩqgNN kTjj j /e ?? 平衡的獨立子系統(tǒng) . 對獨立的離域子系統(tǒng)還必須滿足溫度不太低 ,密度不太高 ,粒子質(zhì)量不太小的條件。 ：對能級求和 ，對量子態(tài)求和 ，若能量標(biāo)度的零 點設(shè)在基態(tài)能級上對能級求和 , 試指出三者間的關(guān)系 。 。 Q0=1,意味著 。當(dāng)溫度趨近 0K時， q0趨近 。 ，試用文字概述之 。若已 知分子的平動、轉(zhuǎn)動、振動、電子和核配分函數(shù) 分別為 qt,qr,q0V,q0e,q0n,試寫出分子的配分函數(shù) q0= 。 )/(e kTi i igq????)/(e39。 kTh hq????)/()(0 0e kTi i igq?? ????)/(0 0e39。 kTqqq ???? 粒子逃逸基態(tài)能級 程度的一種度量 N個粒子全處于 基態(tài) 1 子配分函數(shù)是相應(yīng)運動形式配分函數(shù)之積 n0e0V0rt qqqqq： ； 線型剛體轉(zhuǎn)子的配分函數(shù)： ； 單維簡諧振子的配分函數(shù)： ； 電子配分函數(shù)： ； 核配分函數(shù)： ； 并指出何者與系統(tǒng)的體積有關(guān) 。 ，何謂振動溫度 ， 當(dāng) 時， qoV= ,為什么 。 232t )2(hm k TVq ??r22r8ΘThI kTq??? ??TΘVTΘTΘVVV qq/0/2/V e11,e1e????e00e gq ?n00n gq ?平動配分函數(shù) IkhΘ22r 8?? khΘ ??VVΘT ??VΘT 多數(shù)分子處于 激發(fā)態(tài) ，當(dāng)溫度很高時，平動 對雙原子分子理想氣體摩爾熱容的貢獻(xiàn)多大 ，轉(zhuǎn)動貢獻(xiàn)多大 ，振動的貢獻(xiàn) 多大 。實驗表明，在室溫下，一般雙原 子分子的摩爾熱容為 ，這是因為 。 NVTqnk TE,2 )ln(???R23 RR 振動自由度 未開放，振動幾乎是不激發(fā)的 R25 。 由此可見，熵的物理意義是 。 ： 定域子系統(tǒng) ； 離域子系統(tǒng) 。 ΩkS ln? 系統(tǒng)混亂程度的 度量