高二物理光的粒子性(編輯修改稿)
2025-02-04 00:17 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 因斯坦方程， h 的值與理論值完全一致，又一次證明了“光量子”理論的正確。 三 .愛因斯坦的光量子假設(shè) 愛因斯坦由于 對 光電效應(yīng) 的理論解釋和對 理論物理學(xué) 的貢獻(xiàn) 獲得 1921年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng) 密立根由于 研究基本電荷和光電效應(yīng) ，特別是通過著名的油滴實(shí)驗(yàn)，證明電荷有最小單位。 獲得 1923年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng) 。 思考與討論 課本 P36 ceUWh ?? 0?cceK eUvm：E ??221因?yàn)榭傻么?0WhE k ?? ?放大器 控制機(jī)構(gòu) 可以用于自動(dòng)控制，自動(dòng)計(jì)數(shù)、自動(dòng)報(bào)警、自動(dòng)跟蹤等。 四 .光電效應(yīng)在近代技術(shù)中的應(yīng)用 K1K2K3K4K5K?A可對微弱光線進(jìn)行放大，可使光電流放大105~108 倍，靈敏度高，用在工程、天文、科研、軍事等方面 。 應(yīng) 用 ? 光電管 ?光 電源 電流計(jì) I A K 康普頓效應(yīng) 第 2課時(shí) ：光的粒子性 光在介質(zhì)中與物質(zhì)微粒相互作用 ,因而傳播方向發(fā)生改變 ,這種現(xiàn)象叫做 光的散射 1923年康普頓在做 X 射線通過物質(zhì)散射的實(shí)驗(yàn)時(shí)，發(fā)現(xiàn)散射線中除有與入射線波長相同的射線外，還有比入射線波長更長的射線，其波長的改變量與散射角 有關(guān)，而與入射線波長 和散射物質(zhì)都無關(guān) 。 一 .康普頓效應(yīng) ： 晶體 光闌 X 射線管 探 測 器 X 射線譜儀 石墨體 (散射物質(zhì) ) j ?0 散射波長 ? 一 .康普頓效應(yīng) 康普頓正在測晶體對 X 射線的散射 按經(jīng)典電磁理論： 如果入射 X光是某 種波長的電磁波， 散射光的波長是 不會(huì)改變的！ 一 .康普頓效應(yīng) 康普頓散射曲線的特點(diǎn)： ?0外出現(xiàn)了移向長波方向的新的散射波長 ? 。 ? 隨散射角的增大而增大。 散射中出現(xiàn) ?≠?0 的現(xiàn)象，稱為 康普頓散射。 波長的偏移為 0??? ?? ?=0 O j =45 O j =90 O j =135 O j . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . o （ A） λ 波長 . . . . . . . ?0 ? 一 .康普頓效應(yīng) 稱為電子的 Compton波長 )c o s1( j? ?? c只有當(dāng)入射波長 ?0與 ?c可比擬時(shí) ， 康普頓效應(yīng)才顯著 ， 因此要用 X射線才能觀察到 康普頓散射 ， 用可見光觀察不到康普頓散射 。 波長的偏移只與散射角 j 有關(guān) ， 而與散射物質(zhì) 種類及入射的 X射線的波長 ?0 無關(guān) ， 0??? ?? ??c = =?103nm（實(shí)驗(yàn)值） 一 .康普頓效應(yīng) 遇到的困難 二 .康普頓效應(yīng)解釋中的疑難 ① 根據(jù)經(jīng)典電磁波理論，當(dāng)電磁波通過物質(zhì)時(shí)，物質(zhì)中帶電粒子將作受迫振動(dòng)， 其頻率等于入射光頻率 ，所以它所發(fā)射的 散射光頻率 應(yīng)等于 入射光頻率 。 ② 無法解釋波長改變和散射角關(guān)系
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