微波技術(shù)與天線期末復(fù)習(xí)(編輯修改稿)
2025-06-20 08:25 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 由于兩線間的介質(zhì)并非理想介質(zhì)而存在漏電流，這相當(dāng)于兩線間并聯(lián)一個(gè)電導(dǎo)，這就是分布電導(dǎo)效應(yīng)。 由于傳輸線的分布參數(shù)效應(yīng)，使傳輸線上的電壓、電流不僅是時(shí)間的函數(shù)，而且是空間位置的函數(shù)。 所以，除了傳輸 TEM波的傳輸線可由單值的電壓確定，磁場(chǎng)可由單值電流維系，大部分的傳輸線都沒(méi)有確切的電壓、電流的意義，并且也沒(méi)有在空間可以單另分開(kāi)的電感、電容、電阻等元件，它們也都需要從電磁場(chǎng)的理論出發(fā)討論傳輸線的傳輸特性。低頻電流的本質(zhì)屬于短線，在其上的電磁場(chǎng)分布因其是靜態(tài)場(chǎng)的，所以才有靜態(tài)場(chǎng)的概念來(lái)描述，而微波傳輸線為長(zhǎng)線，不能用靜態(tài)場(chǎng)的概念描述。電磁場(chǎng)理論都能夠闡述這兩種情況 (10分 )為什么說(shuō) TEM波傳輸線是惟一可以用分布參數(shù)的 “ 路 ” 的理論描述的？ 在自由空間或波導(dǎo)中電磁波在傳播中，電場(chǎng)靠磁場(chǎng)支持，磁場(chǎng)靠電場(chǎng)維系，彼此互為存在的前提。電場(chǎng)線和磁場(chǎng)線都是閉合的。 在 TEM波傳輸線中， t時(shí)刻的電場(chǎng)線是從一個(gè)導(dǎo)體的正電荷發(fā)出落到另外一個(gè)導(dǎo)體的負(fù)電荷上，它們是靠正、負(fù)電荷支持的，不是閉合的曲線； 磁場(chǎng)線是圍繞導(dǎo)體的一圈圈封閉曲線，它們是由導(dǎo)體上的電流激發(fā)的； 在任一時(shí)刻電磁場(chǎng)分量都是同相的，與傳輸方向正交；其橫向場(chǎng)隨空間橫向變化而與靜態(tài)場(chǎng)完全一樣。 所以， TEM波的電場(chǎng)可由單值的電壓確定，磁場(chǎng)可由單值電流維系。因此， TEM波傳輸線是惟一可以用分布參數(shù)的 “ 路 ” 的理論描述的。 (10分 )無(wú)耗傳輸線有哪三種不同的工作狀態(tài)？當(dāng)無(wú)耗傳輸線終端接哪三種負(fù)載時(shí)，傳輸線為純駐波狀態(tài)？當(dāng)無(wú)耗傳輸線終端接哪三種負(fù)載時(shí)，傳輸線為行駐波狀態(tài)？ 行波狀態(tài)傳輸線的特點(diǎn)？ 無(wú)耗傳輸線有三種不同的工作狀態(tài) : ① 行波狀態(tài) 。 ② 純駐波狀態(tài) 。 ③ 行駐波狀態(tài)。 行波狀態(tài)傳輸線的特點(diǎn)： （ 1）沿線電壓和電流的振幅不變，駐波比 ρ ＝ 1 （ 2）線上任意點(diǎn)的電壓和電流都同相 （ 3）傳輸線上各點(diǎn)輸入阻抗均等于傳輸線的特性阻抗 01 ZZ ?純駐波狀態(tài)的負(fù)載： （ 1）終端短路，即 01 ?Z（ 2）終端開(kāi)路，即 ??1Z（ 3）終端接純電抗（電容或電感），即 jXZ ?1行駐波狀態(tài)的負(fù)載： (1)當(dāng)負(fù)載阻抗為大于特性阻抗的純電阻時(shí)，終端為電壓波腹、電流波節(jié)點(diǎn)；當(dāng)負(fù)載阻抗為小于特性阻抗的純電阻時(shí)，終端為電壓波節(jié)、電流波腹點(diǎn)； (2)當(dāng)終端接一感性負(fù)載時(shí)，在終端既不是電壓的波腹點(diǎn)，也不是電壓波節(jié)點(diǎn)，但離開(kāi)終端第一個(gè)出現(xiàn)的是電壓波腹、電流波節(jié)點(diǎn)； (3)當(dāng)終端接一容性負(fù)載時(shí)，在終端既不是電壓的波腹點(diǎn)，也不是電壓波節(jié)點(diǎn)，但離開(kāi)終端第一個(gè)出現(xiàn)的是電壓波節(jié)、電流波腹點(diǎn)。 (8分 )什么是長(zhǎng)線、短線？簡(jiǎn)述長(zhǎng)線和短線的本質(zhì)區(qū)別。 電長(zhǎng)度：傳輸線的長(zhǎng)度與所傳輸?shù)碾姶挪úㄩL(zhǎng)之比。 ?ll ?所謂長(zhǎng)線是指?jìng)鬏斁€的幾何長(zhǎng)度和線上傳輸電磁波的波長(zhǎng)的比值（即電長(zhǎng)度）大于或接近于 1。反之，稱(chēng)為短線。 長(zhǎng)線為分布參數(shù)電路；短線為集
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