【正文】 % 該信號(hào)的強(qiáng)度（時(shí)域）u2e = et.*exp(h*i*gamma*pq)。subplot(2,1,2),bochang=w/2/pi/1e11*。h =1e4。grid on。k39。)。)hold on。%[km] 光纖長(zhǎng)度n=input(39。 %[1/km] 線性功率損耗%=============================================% 色散參數(shù)%=============================================Dp =。 脈沖形狀的影響當(dāng)傳輸脈沖形狀為高斯型時(shí)，在本實(shí)驗(yàn)下通過(guò)MATLAB仿真發(fā)現(xiàn)：頻譜最優(yōu)化時(shí)SMF光纖的長(zhǎng)度會(huì)發(fā)生變化，而且頻譜的最大寬度也有所不同。在此方案中，用三段構(gòu)成用作光纖光譜展寬。受實(shí)際使用環(huán)境的影響，HNLF的緊湊封裝是必要的， 與非硅基HNLF相比，硅基HNLF的非線性系數(shù)較小，因而在相同的情況下所需硅基HNLF較長(zhǎng)。 只考慮色散只考慮非線性圖25 用于數(shù)值模擬的分步傅里葉方法示意圖 光譜/時(shí)間窗口的選取在光譜/時(shí)間窗口[14]的選取上，必須選擇合適的尺度以求獲得足夠的精度并保證較快的計(jì)算速度。如果讓非線性效應(yīng)包含在小區(qū)間的中間而不是邊界，即由下式代替(234) (235)那么上述方程中指數(shù)算符的含有了對(duì)稱形式，該方法稱為對(duì)稱分步傅立葉方法。本章推導(dǎo)了能夠解釋吸收、色散和非線性的波動(dòng)方程的標(biāo)量近似形式，即非線性薛定諤方程，并介紹了其數(shù)值解法—分步傅立葉法。所以光纖通常不顯示二階非線性效應(yīng)，然而電四極矩和磁偶極矩能產(chǎn)生弱的二階非線性效應(yīng)，纖芯中的缺陷和色心在一定的條件下也對(duì)二次諧波的產(chǎn)生影響。色散位移光纖可以分別稱為零色散位移光纖和非零色散位移光纖，這些光纖已經(jīng)商用。若是入射光纖的功率，傳輸功率 (23)式中，是衰減系數(shù)，通常稱為光纖損耗，L是光纖的長(zhǎng)度。此外，SC譜在超短脈沖壓縮、激光光譜學(xué)和傳感技術(shù)方面也有大的應(yīng)用潛力[2]。近年來(lái)，光纖中的光譜超連續(xù)展寬技術(shù)已經(jīng)成為當(dāng)前熱門的研究課題。包層半徑b的數(shù)值無(wú)太嚴(yán)格的限制，只要它大到足以把光纖模式完全封閉在內(nèi)就滿足要求，對(duì)單模和多模光纖，其標(biāo)準(zhǔn)值為b=。這種高階色散效應(yīng)能在線性和非線性區(qū)引起超短光脈沖的畸變，只有在脈沖波長(zhǎng)趨近于且差別只有幾納米時(shí)才需要考慮。群速度失配在涉及到交叉相位調(diào)制這種非線性效應(yīng)是起很重要的作用。本章著重討論能夠改變激光脈沖強(qiáng)度的光纖線性和非線性特性。這些算符為 (232) (233)從(232)和(233)式可以看出、都是的函數(shù)。如果光纖內(nèi)裝有折射率光柵，由于布拉格衍射，一部分脈沖能量將被反射回去，這樣的問(wèn)題就需要同時(shí)考慮前向和反向波的傳輸。在步長(zhǎng)的選擇上，唯一的參考應(yīng)該就是色散長(zhǎng)度和非線性長(zhǎng)度了。這是由于脈沖在正常色散值的HNLF中傳輸時(shí),脈沖很快展寬,峰值功率隨之的下降導(dǎo)致主導(dǎo)光譜展寬的SPM效應(yīng)迅速減弱。因此 ,三階群速度色散的作用不顯著。 %[km] 中心波長(zhǎng)gamm = *1e3 。 % 輸入光譜峰值強(qiáng)度%=============================================% 模擬距離和模擬步長(zhǎng)%=============================================z0=input(39。)。)。[bt,bf] = sym_ssf2(M,h,gamm,Dh,at)。k39。)。峰值功率 [mW]39。a0 = fft(at(1,:))。u3e = fftshift(ifft(fftshift(u3ef)))。grid on。at=bt。光譜 [nm]39。時(shí)間 [s]39。gamm=。swdb = 10*log10(sw/swip)+50。h = z0/1000。 % [ps/nm^]beta3 =(ram0)^3*(2*Dp+ram0*Ds*1e12)/(2*pi*c)^2。參考文獻(xiàn)：[1] 漢澤西 張娟 曾祥梅 甘志強(qiáng). 光纖中超連續(xù)譜的產(chǎn)生與分析[J] 電子設(shè)計(jì)工程，2009，4.[2] 高潔麗 徐文成 陳巧紅等. 光纖中超連續(xù)譜的研究進(jìn)展[J] 激光與光電子學(xué)進(jìn)展，2004，11.[3] 光纖傳輸質(zhì)量的初步研究 [D].北京：國(guó)防科學(xué)技術(shù)大學(xué)研究生院光學(xué)工程， 2005.[4] 李祿. 光脈沖在光纖中傳輸特性的理論研究 [D].山西：山西大學(xué)理論物理研究所理論物理, 2004.[5] 賈東方. 非線性光纖光學(xué)原理及應(yīng)用 [M]. 北京：電子工業(yè)出版社，2002.[6] 張志涌， [M]. 北京：北京航天航空大學(xué)出版社，2006.[7] 潘英俊. 光電子技術(shù) [M].重慶：重慶大學(xué)出版社，2003.[8] 劉增基，周洋溢，胡遼林等. 光纖通信 [M].西安：西安電子科技大學(xué)出版社，2006.[9] 趙梓森. 光纖通信工程 [M].北京：人民郵電出社，1998.[10] GOVIND P. AGRAWAL，Nonlinear Fiber Optics [M]. California, USA: Academic Press, 2001.[11] 潘英俊．光電子技術(shù)[M]．重慶：重慶大學(xué)出版社，2003．[12] 阿戈沃．非線性光纖光學(xué)原理及應(yīng)用[M]．北京：電子工業(yè)出版社，2002．[13] 郭艾, 崔尚斌. 高階非線性Schrodinger方程的自相似解[J]. 高校應(yīng)用數(shù)學(xué)學(xué)報(bào), 2008,1 .[14] 陳世華. 光纖孤子傳播的自相似性和通訊限制的研究[D]. 華中科技大學(xué), 2006.[15] 王志斌. 光孤子在光纖中傳輸?shù)奶匦匝芯縖D]. 燕山大學(xué), 2007.[16] 劉瑩松,元秀華,夏舸. 使用高非線性光纖在高速環(huán)境下實(shí)現(xiàn)超連續(xù)譜的實(shí)驗(yàn)研究[J] 光學(xué)與光電技術(shù)，2006，12[17] 江光裕,萬(wàn)鵬生,王慶,李鳳. 高非線性光纖正常色散區(qū)產(chǎn)生超連續(xù)譜的數(shù)值研究[J] 光子學(xué)報(bào)， 2009，7[18] 李淑青．超短光脈沖在光纖中的傳輸特性及相互作用[D]．山西：山西大學(xué)物理電子 工程學(xué)院，2005．[19] 李偉，濮宏圖，吳健等．光譜展寬特性分析及實(shí)驗(yàn)研究[P]．電子科技大學(xué)高能電子學(xué)研究所， 61005．[20] 李祿．光脈沖在光纖中傳輸特性的理論研究[D]．山西：山西大學(xué)理論物理研究所理論 [21] 費(fèi)愛(ài)梅　楊天新　任晶　賈東方. 光纖參數(shù)對(duì)超連續(xù)頻譜展寬影響的理論與實(shí)驗(yàn)研究[J] 天津大學(xué)精密儀器與光電子工程學(xué)院,光電信息技術(shù)科學(xué)教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,天津300072附 錄脈沖在第一段HNLF光纖中傳輸程序：clear all%=============================================% 定義時(shí)間窗口和頻率窗口%=============================================taum =20。其具體參數(shù)如下：