ht7托卡馬克歐姆放電時(shí)的電子熱輸運(yùn)分析(更新版)
【正文】 分析得到的值，實(shí)線為 Waltz區(qū)域， 電磁漂移波 硅化前硅化前 ?e與理論模型的比較與理論模型的比較等離子體中心比較符合Horton ；包括通行粒子的漂移不穩(wěn)定性和捕獲粒子不穩(wěn)定性 估算的值 ） 為實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)計(jì)算的的值， o由 的增大而降低的增大而降低?e與歐姆情況下的定標(biāo)比較與歐姆情況下的定標(biāo)比較? INTOR(?Ne(0)硼化前后硼化前后 ?e行為行為 的比較的比較硼化后， 時(shí)計(jì)算的結(jié)果。時(shí)刻為例(?Ne）O硅化后 50炮以內(nèi)的值，Δ硅化后放電 250炮后的值，硅化前的值。ECE測量；? ne由 5道遠(yuǎn)紅外干涉儀測量，經(jīng) Abel變換得到其分布；? Ti輻射損失? Pcond :托卡馬克電子能量平衡分析托卡馬克電子能量平衡分析密度漲落消失。不是很清楚。?e和 De(ST)JET～ 1裝置 與等離子體宏觀參數(shù)的關(guān)系；? 由理論模型得到 D， ?e雜質(zhì)輻射與約束模式的關(guān)系雜質(zhì)輻射與等離子體密度的關(guān)系聚變實(shí)現(xiàn)的條件在聚變研究中，一個(gè)非常有意義三乘積： neTeτE。輸運(yùn)與約束息息相關(guān)。寶 ? 研究熱輸運(yùn)的意義、方法和研究狀況二、 HT7裝置上電子能量平衡分析? 各能量項(xiàng)的實(shí)驗(yàn)分析結(jié)果；? 電子熱擴(kuò)散系數(shù) ?e的分布、與等離子體參數(shù)的關(guān) 的關(guān)系式 在過去的 20年， DIIID得到的好約束模式的變化情況。?E， 解輸運(yùn)方程，計(jì)算出等離子體參數(shù)如密度、溫度等，與實(shí)驗(yàn)值作比較。?epb24RTP(ECRH)雜質(zhì)模如 降低最多， H～ 2。?電子轉(zhuǎn)移給離子的能量? ?： Spitzer和 Pconv? 通過改變各參量誤差大小，結(jié)果發(fā)現(xiàn) ?e對(duì)電子溫度的誤差最敏感。(r=)(r=)? CoppiMazzucato定標(biāo) ?e~硼化后硼化后 ?e與理論模型的比較與理論模型的比較在 托卡馬克等離子體中自托卡馬克等離子體中自舉電流的研究舉電流的研究有關(guān)自舉電流從以下幾點(diǎn)來討論：其它裝置上自舉電流的實(shí)驗(yàn)證實(shí)其它裝置上自舉電流的實(shí)驗(yàn)證實(shí)TFTR在高 ?p值放電時(shí)等離子體表面環(huán)電壓隨時(shí)間的變化與 TRANSP程序預(yù)言的值的比較。 No. Time硼化前后自舉電流的研究硼化前后自舉電流的研究? 硼化前后兩典型炮號(hào)（ 29468＃， 30448）密度、溫度分布硼化前后等離子體壓力的分布硼化前后等離子體壓力的分布硼化前后自舉電流的分布硼化前后自舉電流的分布 (0)Ip在 1/2a處的值隨等離子體中心弦平均密度增大而降低，隨放電電流的增大而增大，隨縱場的增大而降低。 在 r， ?e值比較符合 Horton電磁漂移波理論模型；在 r，硅化前符合Parail電磁漂移波模型，硅化后，符合 Waltz（（ 2）－對(duì)）－對(duì) HT7裝置自舉電流進(jìn)行估算，裝置自舉電流進(jìn)行估算，得到了比較滿意的結(jié)果。盡可能地?cái)U(kuò)大研究的實(shí)驗(yàn)參數(shù)范圍；研究輔助加熱情況下的熱輸運(yùn)；開發(fā)輸運(yùn)程序，與實(shí)驗(yàn)研究相互補(bǔ)充，進(jìn)一步對(duì)HT(1999)scienceal.,張先梅等 ,al.,… Zhang . 2023 23,2023, Zhang,(1999)1349.9.,Gao,Fusion,.Zhang,感謝張澄研究員、俞國揚(yáng)研究員以及王少杰研究員曾在百忙中抽出時(shí)間為我解答問題。謝謝觀看 /歡迎下載BY FAITH I MEAN A VISION OF GOOD ONE CHERISHES AND THE ENTHUSIASM THAT PUSHES ONE TO SEEK ITS FULFILLMENT REGARDLESS OF OBSTACLES. BY FAITH I BY FAIT
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