【摘要】第二章熱力學(xué)第一定律本章的基本要求?深入理解熱力學(xué)第一定律的實(shí)質(zhì),熟練掌握熱力學(xué)第一定律及其表達(dá)式。能夠正確、靈活地應(yīng)用熱力學(xué)第一定律表達(dá)式來(lái)分析計(jì)算工程實(shí)際中的有關(guān)問(wèn)題。?掌握能量、儲(chǔ)存能、熱力學(xué)能、遷移能的概念?掌握體積變化功(膨脹功)、推動(dòng)功、軸功和技術(shù)功的概念及計(jì)算式。?焓的定義§2-1熱力學(xué)
2025-07-25 06:11
【摘要】2022/6/41第二章巖石的基本物理力學(xué)性質(zhì)?本章內(nèi)容?巖石的基本物理性質(zhì);?巖石的強(qiáng)度特性;?巖石的變形特性;?巖石的強(qiáng)度理論。?基本要求?掌握巖石的基本物理性質(zhì),理解巖石的變形性質(zhì);?掌握巖石的強(qiáng)度特性;?掌握莫爾強(qiáng)度理論、庫(kù)倫—莫爾強(qiáng)度理論;?了解格里菲斯理論;
2025-05-07 22:19
【摘要】報(bào)告人:趙定武磁性存儲(chǔ)技術(shù)在現(xiàn)代技術(shù)中舉足輕重。由于磁信號(hào)的記錄密度在很大程度上取決于磁頭縫隙的寬度、磁頭的飛行高度以及記錄介質(zhì)厚度,因此就需要不斷減小磁頭體積和磁記錄介質(zhì)厚度。薄膜自身飽和磁化強(qiáng)度較高,允許采用的磁性介質(zhì)厚度更小,性質(zhì)也更均勻,因此薄膜磁頭材料和薄膜磁存儲(chǔ)介質(zhì)是發(fā)展的主要方向之一。
2025-08-07 10:50
【摘要】太原理工大學(xué)大學(xué)物理§薄膜干涉一、薄膜干涉兩束反射光的干涉兩束透射光的干涉——采用分振幅法獲得相干光太原理工大學(xué)大學(xué)物理薄膜干涉花樣太原理工大學(xué)大學(xué)物理LiDE5??B21.原理圖
2025-08-05 18:16
【摘要】1.為了研究真空和實(shí)際使用方便,根據(jù)各壓強(qiáng)范圍內(nèi)不同的物理特點(diǎn),把真空劃分為 粗真空 , 低真空, 高真空 , 超高真空 四個(gè)區(qū)域。2.在 高真空 真空條件下,分子的平均自由程可以與容器尺寸相比擬。3.列舉三種氣體傳輸泵 旋轉(zhuǎn)式機(jī)械真空泵 , 油擴(kuò)散泵 和 復(fù)合分子泵 。4.真空計(jì)種類很多,通常按測(cè)量原理可分為 絕對(duì)真空計(jì) 和 相對(duì)真空計(jì) 。5.氣體的吸
2025-08-05 15:59
【摘要】填空題1.真空區(qū)域的劃分粗真空:低真空:高真空:超高真空:2.分子泵分為牽引泵、渦輪分子泵和復(fù)合分子泵注:渦輪分子泵:抽氣能力高牽引分子泵:壓縮比大,結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單,轉(zhuǎn)速較小3.電阻真空計(jì):真空室的壓強(qiáng)和燈絲電阻之間存在關(guān)系:P↓→R↑,測(cè)量范圍熱偶真空計(jì):氣體壓強(qiáng)與熱電偶電動(dòng)勢(shì)之間存在關(guān)系:測(cè)量范圍5、電離真空計(jì)包含類型:?熱陰極電離真空計(jì)?冷陰
2025-08-05 16:12
【摘要】2022年8月31日河南師范大學(xué)化學(xué)與環(huán)境科學(xué)學(xué)院版權(quán)所有:河南師范大學(xué)化學(xué)與環(huán)境科學(xué)學(xué)院Copyright?2022HenanNormalUniversity.Allrightsreserved.物理化學(xué)2022年8月31日第二章熱力學(xué)第二定律
2025-08-16 01:49
【摘要】第二章熱力學(xué)第二定律§引言?熱力學(xué)第一定律(熱化學(xué))告訴我們,在一定溫度下,化學(xué)反應(yīng)H2和O2變成H2O的過(guò)程的能量變化可用?U(或?H)來(lái)表示。?但熱力學(xué)第一定律不能告訴我們:?什么條件下,H2和O2能自發(fā)地變成H2O?什么條件下,H2O自發(fā)地變成H2
2025-08-01 13:03
【摘要】[例1]畫(huà)出下列各構(gòu)件的受力圖受力圖習(xí)題討論[例2]不計(jì)自重的梯子放在光滑水平地面上,畫(huà)出梯子、梯子左右兩部分與整個(gè)系統(tǒng)受力圖.解:繩子受力圖如圖(b)所示整體受力圖如圖(e)所示梯子左邊部分受力圖如圖(c)所示梯子右邊部分受力圖如圖(d)所示第二章簡(jiǎn)單力系和主矢、主
2025-08-22 23:58