【正文】 R? ? ? ?i be e b+( 1+ )V r R I? ??輸出回路 ? ? ? ?o e b b e b1R I I R I????? ? ? ?∴ ? ?? ?eoV i be e11RVAV r R????????? 由于射極輸出器的電壓增益接近于 1，且輸出電壓和輸入電壓同相，因此射極輸出器又稱作 電壓跟隨器 。Ro定義為：在保持輸入信號不變的條件下，負載開路時的輸出電壓與負載短路時的輸出電流值比，即 oooosVRI?求解方法： 1 除源、加壓、去載、求流 2 測量計算法 oooLo1VRRV????????2. 計算輸出電阻 (p48) 方法：在信號源短路（ VS=0，但保留 RS）和負載開路（ RL=∞）的條件下，在放大電路的輸出端加一測試電壓 VT，相應的產(chǎn)生一測試電流 IT，可得到輸出電阻為 STo 0T| VVR I ???放 大 電 路TI+S 0V ?Ro+TVR Srb eb 0I ?c =0Ib 0I? ?+S 0V ?R b R cbce+TVRoRsTI輸出電阻為 sTo 0T| VVR I ???而 TTcVIR故 TocT4kVRRI? ? ? ?求解共射極基本放大電路輸出電阻的小信號等效電路 簡單的單管共射放大器存在的問題：溫度變化、更換三極管等都會引起 β值的變化，從而相應的引起靜態(tài)工作點的變化。 iB和 vCE作為自變量 iC和 vBE作為應變量 指導思想 如果放大電路的輸入電壓很小，就可以設想把 BJT小范圍內的特性曲線近似的用直線來代替，從而把 BJT這個非線性器件所組成的電路當成線性電路來處理。 39。在 vi的負半周，其變化規(guī)律恰好相反，放大電路的工作點由 Q移到 Q2，在由 Q2回到 Q。圖解的步驟是先根據(jù)輸入信號vi，在輸入特性上畫出 iB的波形，然后根據(jù) iB的變化在輸出特性上畫出 iC和 vCE的波形。電流 iC和 iB以流入電極為正、 iE則以流出電極為正。 當放大電路輸入信號后，電路中各處的電壓、電流便處于變動狀態(tài)，這時電路處于動態(tài)工作情況，簡稱 動態(tài) 。有 bBBbBEBBB RVR VVI ???VBB和 Rb確定后，偏流 IB就是固定的，這種電路又稱作固定偏流電路。 圖 122 NPN型硅 BJT共射極接法 的輸出特性曲線 飽和區(qū) 截止區(qū) 放大區(qū) 放大就是將小信號轉換為大信號。 iB=f(vBE)|vCE=常數(shù) (2) 輸出特性： 指在基極電流 iB一定的情況下， BJT的輸出回路中，集電極與發(fā)射極之間的電壓 vCE與集電極電流 iC之間的關系曲線。一簡單的放大電路如圖 23所示。 VEE VCC IE 發(fā)射極 基極 集電極 發(fā)射區(qū) 基區(qū) 集電區(qū) 發(fā)射結正偏 集電結反偏 發(fā)射電子 收集電子 發(fā)射結 集電結 (2) 電子在基區(qū)中的擴散與復合 同時， VEE的正端不斷從基區(qū)拉走電子。 圖 118 NPN型 BJT的結構示意圖 ? 發(fā)射區(qū)比集電區(qū)的摻雜濃度高 ? 集電區(qū)的面積比發(fā)射區(qū)大 發(fā)射極 基極 集電極 發(fā)射區(qū) 基區(qū) 集電區(qū) 發(fā)射結正偏 集電結反偏 收集電子 發(fā)射結 集電結 E B C 發(fā)射電子 BJT三極電流關系 BJT放大狀態(tài)下的 PN結偏置條件 NPN型 VCVBVE VCVBVE ? |VBVE|的值較小，一般硅管 取 ~，鍺管取 ~ ? 發(fā)射結正偏，集電結反偏 PNP型 BJT三極電流關系 (2) 根據(jù) KCL， iE=iC+iB，因此，基極電流可表示為 CEii???? ??(1) 集電結收集的電子流是發(fā)射結發(fā)射的總電子流的一部分，常用系數(shù) 表示，有 ? ?BE1 ???(3) 由此可導出集電極與基極電流的關系為 ? ?C E11i i? ? ???? ? ???其中， 和 為兩種放大系數(shù)，它們之間存在如下轉換關系 ?? 1???? 1 1???? ? 1 BJT放大狀態(tài)下的 三極電流關系 ? 電流分配關系 當 BE之間的正向電壓加大時，將會有更多的電子從射區(qū)擴散到基區(qū)（ iE 增大），同時到達集電極的電子也會增加（ iC 增大），基區(qū)內復合的電子數(shù)也會增加（ iB 增大）。 另外，基區(qū)的空穴也擴散到發(fā)射區(qū)，但由于發(fā)射區(qū)的摻雜濃度遠高于基區(qū)，這部分空穴流與電子流相比可忽略不計。 VEE VCC IE IB 發(fā)射極 基極 集電極 發(fā)射區(qū) 基區(qū) 集電區(qū) 發(fā)射結正偏 集電結反偏 發(fā)射電子 收集電子 發(fā)射結 集電結 (3) 集電極收集擴散過來的電子 由于集電結反偏，集電結的勢壘很高，集電區(qū)的電子和基區(qū)的空穴很難通過集電結。工程上最常用到的是它的輸入特性曲線和輸出特性曲線。 ? 當 vCE 超過某一數(shù)值后（約 1V），特性曲線變得平坦。 三極管放大電路可以分為 共射極、共基極，共集電極 三種基本接法。起“傳送交流，隔離直流 ”的作用。所以只有這兩部分 V— I 特性的交點 Q所對應的電流電壓值，才能同時滿足式 (*) 和 ()。常用的有 增益、輸入阻抗、輸出阻抗、頻率響應和帶寬等 。設對應于 iB=iBMAX和 iB=iBMIN的輸出特性與直流負載線分別交于 Q1和 Q2點。 Cb 1Rb3 0 0 k ΩRC4 k ΩiBCb 2VC C1 2 ViCvOviRL 4kΩ 畫出交流通路圖， 掌握 C看作短路的原則 可以得到放大電路的交流負載 RL’為 39。 圖 1 VC CRCiB圖 2 指導思想 如果放大電路的輸入電壓很小，就可以設想把 BJT小范圍內的特性曲線近似的用直線來代替，從而把 BJT這個非線性器件所組成的電路當成線性電路來處理。輸入電阻的大小反映了放大電路從信號源中索取電流的大小。 2 求交流指標 LCLVb e b e// 180 801RRRArr???? ? ? ? ? ? ? ?i b 1 b 2 b e// // 30 // 10 // 1 0. 88 2( k )R R R r? ? ? ?oo iiV S Viss i s VV VRAARRV V V? ? ? ? ? ? ???oc 2( k )RR? ? ?帶射極旁路電容的射極偏置電路 射極偏置電路 ？ 24, 29, 211,214(a)、 (b)、 (c)、 (d), 215,219,220,223,224 若將基本共射放大電路做一些修改，即將原集電極電阻 RC從集電極改接到發(fā)射極并改稱 Re，發(fā)射極電流通過 Re將轉化為發(fā)射極電壓，發(fā)射極作為信號輸出端接耦合電容和負載電阻，就變成如圖所示的共集電極放大電路，又稱 射極輸出器 。 共射極基本放大電路 圖 244(c) 射極輸出器的小信號等效電路 圖 244(e) 計算電壓跟隨器輸入電阻的小信號等效電路 TiTVRI?而 ? ?bT b T b be e111RI I I V R r R???? ? ? ????????2 輸入電阻 ∴ ? ?i b be e|| 1R R r R? ?? ? ????? 交流指標分析 ? ?i be e1R r R???? ?R’i：由基極看入的輸入電阻 (p62) 在靜態(tài)工作電流相同的情況下，共集電極電路的輸入電阻 R’i=rbe+(1+β)R’e比基本共射放大電路的輸入電阻 R’i=rbe要大得多 (p62)。 頻率特性好，常用作高頻電路的寬帶放大器。由于三級級連在一起，在計算總的電壓增益時，必須考慮級間的關聯(lián)作用。 圖 250 兩級直接耦合共射放大電路 (1) 求兩級放大電路總的電壓放大倍數(shù) 1 L 1v1be 1RAr? ???式中， R’L1=RC1//Ri2，而 Ri2=rbe2+(1+β2)Re2 ? ?2Lv2 be 2 2 e 21RArR???????(2) 輸入電阻 Ri Ri=Ri1=Rb1//Rb2//rbe1 (3) 輸入電阻 Ro Ro=Ro2≈Rc2 謝謝觀看 /歡迎下載 BY FAITH I MEAN A VISION OF GOOD ONE CHERISHES AND THE ENTHUSIASM THAT PUSHES ONE TO SEEK ITS FULFILLMENT REGARDLESS OF OBSTACLES. BY FAITH I BY FAITH 。但在計算前兩級電壓增益 Av1和 Av2時，將其后的放大電路輸入電阻 Ri2和 Ri3作為該級的負載電阻。多級放大電路，是由幾個單級放大電路，經(jīng)過合理組合與配置組成的，以滿足預期性能的需要。 ∵ 1???∴ s be e1Rr R??? ???s be1Rr???? ?共集電極