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20xx機(jī)械熱力學(xué)第02章--第一定律(完整版)

2025-09-09 07:56上一頁面

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【正文】 ? 不可逆 21 d?W p V W? ? ??外力 2eF p A?25 4 21 . 9 6 0 1 0 1 0 0 1 0 5 1 0 9 8 JeW F h p A h??? ? ? ? ? ? ?? ? ? ? ? ? ?注意:活塞及其上重物位能增加 Jm g hE p 2 ??????? ??pEW ??向上移動了 5cm,因此體系對外力作功 ? ? ? ?k J / k g K0 . 7 2uT? 且 T2=T1 例: 2 22 (見書本 ) 作業(yè): 2— 2, 5, 9。 ? ?11 kg??? ? ?解:取整個回?zé)峒訜崞鳛殚_口系。 1)從 a經(jīng) c到 b時,熱力系吸熱 80kJ,對外作功 30kJ,求其熱力學(xué)能的變化量。q 122f12f2 ?????一、動力機(jī) (蒸汽輪機(jī)、燃?xì)廨啓C(jī) ) steam turbine, gas turbine) 12 hh ?)0w,0w(whh w cvt21i ?????? 摩是因?yàn)樗鼈冞h(yuǎn)小于 內(nèi)部功 =焓降 (工質(zhì)攜帶能量的減少 ) 內(nèi)部儲能增量: 0 167。 對于可逆過程 dpQ U d V? ? ?21dQ U p V? ? ? ?對于單位質(zhì)量工質(zhì)的可逆過程 ddq u p v? ? ?21dq u p v? ? ? ?對于循環(huán) n e tn e t WQWdUQ ???? ?? ? ??例 自 由膨脹 如圖, U?解:取氣體為熱力系 —閉口系?開口系? 0Q U WQ? ? ??120U U U? ? ?即強(qiáng)調(diào):功是通過邊界傳遞的能量。 故:開系作的功,不是膨脹功,而是技術(shù)功。 m被推入系統(tǒng)內(nèi),所以推動功隨質(zhì)量m一起進(jìn)入系統(tǒng)??偰?Egzcuem g zmcUE2f212f21?????? ;單位: J 單位: J/kg 167。 21 熱力學(xué)第一定律的實(shí)質(zhì) 實(shí)質(zhì): 能量守恒和轉(zhuǎn)換定律在熱現(xiàn)象中的應(yīng)用。 22 熱力學(xué)能和總能 熱力系統(tǒng)總能 宏觀動能 宏觀位能 熱力學(xué)能 單位: J, J/kg 二 、總能量 ( total stored energy of system) 總 =內(nèi) +動 +勢 pkpkeeueEEUE??????內(nèi)部儲存能;?U21kf 2pkpE ( m c ) 。 flow energy): 定義:推動工質(zhì)移動所作的功; 或:因工質(zhì)在開口系統(tǒng)中流動而傳遞的功。 可見:技術(shù)功 = 膨脹功 流動功,它是膨脹功的一部分。 流動工質(zhì)攜帶的總能: m g zmc21HE 2f ???工質(zhì)宏觀運(yùn)動決定 167。 穩(wěn)定流動特征: 1)各位置上參數(shù)不隨時間變化。 四、熱能轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械能,只能通過容積變化(膨脹)功來實(shí)現(xiàn)。 不必深究焓的物理意義,但需熟練掌握焓的計算(以下各章) 名稱 含義 說明 體積變化功(膨脹功) W 系統(tǒng)體積變化所完成的功 (1)當(dāng)過程可逆時, (2)膨脹功是簡單可壓縮系熱變功的源泉 (3)膨脹功往往對應(yīng)閉口系所求的功 內(nèi)部功 Wi 軸功 ws Wi表示工質(zhì)在機(jī)器內(nèi)部對機(jī)器所作的功 Ws代表機(jī)器的軸向外傳出的功 Wi與 Ws的差額是機(jī)器各部分磨擦引起的損失,不計磨擦?xí)r兩者相等。C 的熱水需要多少蒸汽質(zhì)量。 氣體常數(shù) Rg查附表 2 。K),焓值可用 h=cwt求 1 2 3 1 2 8 5 5 . 4 /kgh k J k g??(1 )40kgC??1150kgC本題的熱交換器是冷熱流體直接接觸的混合式熱交換器,通常分析時應(yīng)同時考慮能量守恒、質(zhì)量守恒,當(dāng)熱力系中有多個換熱器時質(zhì)量平衡方程顯得尤為重要。 流動功 wf 開口系付諸于質(zhì)量遷移所作的功 流動功是進(jìn)出口推動功之差 技術(shù)功 wt 技術(shù)上可資利用的功 (1)wt與 wi的關(guān)系 (2)wt與 w,wf的關(guān)系 (3)當(dāng)過程可逆時, 這也是動、位能不計時的最大軸功 21W p d V? ?)vpvp(
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