靜電場中的導體和電介質(zhì)(3)(完整版)
【正文】 正比，即所以三區(qū)域的場強分別為：此時 P點場強（ 2）第二塊板接地，則板右表面電荷消失，有電荷守恒，仍有同樣做高斯面運用高斯定理得即同理可求出場強分布：QI II IIIP例 3：一金屬球 A， 半徑為 ， 其外套一同心金屬球殼 B， 其內(nèi)外半徑分別為 和 ，二者帶電后電勢分別為 和 。故位移極化總的看是很弱的）。綜述：1）不管是位移極化還是取向極化，其最后的宏觀效果都是產(chǎn)生了極化電荷。2）電容值受周圍導體或帶電體影響。（ 2） 寫出 ，取體積元 dV 。B+ ++++AB （ 3）球形電容器由 高斯定理知：電勢差：電容：由兩 同心球殼組成，半徑分別為 充滿介電常數(shù)的 介質(zhì)，設 A球殼帶電＋ q， B球殼帶電 q五、電場的能量 把一個帶電體系帶電 Q的過程設想為不斷地把 dq從電勢零點 (如 :無窮遠處等 )搬移到帶電體上的過程，則對于平板電容器故電容器的能量電容器的計算過程如下： （ 1）設正極帶電 q ， 寫出兩極間的電場強度表達式（一般由高斯定理求出）。三、電介質(zhì)內(nèi)的場強、有介質(zhì)時的高斯定理 電介質(zhì)內(nèi)的場強cba++++++++++?0 ?0實驗發(fā)現(xiàn)，在均勻介質(zhì)中電介質(zhì)的相對介電常數(shù)越大，極化越強，產(chǎn)生的極化電荷 越多， 對 的削弱越大。b） 均勻介質(zhì)極化時在介質(zhì)表面出現(xiàn)極化電荷，而非均勻介質(zhì)極化時，介質(zhì)的表面及內(nèi)部均可出現(xiàn)極化電荷。由電勢疊加原理可知：在殼內(nèi)做一 高斯面，由高斯定理可得：聯(lián)立方程，得：電場分布：如用 導線連接
教學課件相關推薦
鄂ICP備17016276號-1