超短脈沖放大過程中的脈寬和光譜特性論(完整版)
【正文】 ................ 11 主要參考文獻： ..................................................................................................... 12 6 / 13 超短脈沖放大過程中的脈寬和光譜特性 6 這幾年以來，隨著科學技術的發(fā)展，及我國綜合國力的提高，對超短脈沖激光的研究，已經(jīng)進入了一個全新的領域。如自相位調(diào)制及群速度色散效應。由于可以引入啁啾補償，所以對超短脈沖激光脈寬進行壓縮和放大是可行的，這也為該論題的研究提供理論基礎。這使得超短脈沖激光得到了迅速的發(fā)展。由此可見對超短脈沖激光放大過程中，脈寬和光譜特性在前人的研究上更加深一步的研究，人類必會了解，發(fā)現(xiàn)探索出更加驚人的成果，服務于人，加深人類對超短脈沖激光的本質(zhì)認識。因此光譜寬度和脈沖寬度不可以單獨變化的。正啁啾時 ( ) 這在下面超短脈沖激光在介質(zhì)中傳輸時的非線性效應里還要介紹啁啾方面的知識。簡稱 SPM. ” (王中陽 ,1997, 24( 8) : 715～ 720) 群速度色散效應 ： ”光脈沖在介質(zhì)中傳輸時，介質(zhì)的色散作用不同頻率的波脈沖將以不同的群速度傳輸，這種現(xiàn)象叫做群速度色散效應。當脈沖變窄，并且其色散長度可與介質(zhì)的長度相比較差不多的時候，脈沖在介質(zhì)中的變化，就要考慮自相位調(diào)制效應（ SPM）和群速度色散效應（ G VD）之間的相互作用。 如果是在反常的色散區(qū)域。在正常的色散介質(zhì)中， SPM 的存在作用加速了僅有自想念調(diào)制 SPM 時，對脈寬寬度的展寬效果。即階級較小 近似為零的時候，高階級的色散 是引起色散的主要原因。當 2進一步增大時由于高階色散的作用將逐漸減弱，脈沖將保持高斯形不變。在這里我們主要研究了 SPM 與 GVD 兩個效應的作用效果。有較短前后沿的超短脈沖在傳輸過程中更容易展寬。同時考慮到二階 以及二階 作用，同時忽略介質(zhì)的非線性作用時，超短脈沖在介質(zhì)的傳播波方程為： (10) 又由傅里葉變換可得到： ( ) ∫ ( ) [ ] , (11) 式中的 ( ) ∫ ( ) ( ) (12) 是 z=0 處入射光脈沖的的傅里葉變換。 而在脈沖的后端沿附近將產(chǎn)生藍移的現(xiàn)象?，F(xiàn)在我們同時討論自相位調(diào)制效應（ SPM）和群速度色散效應（ GVD）的作用情況下，討論這兩種非線性效應對脈寬和光譜的影響。自相位調(diào)制效應（ SPM）和群速度色散效應會相互作用，會加速超短脈沖激光的展寬快慢。 線性傳輸?shù)娜核俣壬⑿Ｎ覀冎?，物體的運動都具有一定的運動規(guī)律，不管是什么形式的運動，人們的智慧則可以總結規(guī)律得到更一般的運動方程。光波電場則可以表示為： ? （ ,t） = ? ( ) ??? ( ) [ ( )] (3) 以上是光波電場的向量表示，光波電場同樣可以用復數(shù)的形式表示出來， ??? ( ) ??? ? ( ) (4) 用復數(shù)電場表示的電場包絡可以表示為 ? ( ) ( ) ( ) (5) 用上式電場包絡的表達式，我們可以看出，它的幅值為 ( )，由于 ( )含時間 t，因此我們可以看出幅值為時間 t 的函數(shù)，不是恒定值，是隨時間 t 時刻變化的；向量 ??? 為橫軸 x 方向振動光的單位矢量。讓我們來了解一下這兩個概念是否表示同一物理量的區(qū)別，二者的區(qū)別空間在哪里呢？以及與超短脈沖激光相關的物理量，如光脈沖電場的表示及含義等等。這使得激光脈沖的峰值功率很大很大，這樣的光波的光強很大。一般來說脈寬小于 （ 1ps=1012 s ） 量級的脈沖叫做超短脈沖激光。因 此對超短脈沖的激光的真實性會產(chǎn)生影響，因此不便于研究其真實性。 其應用廣泛，是許多研究的重要工具。 傳輸特性取決于 最近的 色散長度 LD和非線性長度 LNL。安師院教學設施完備，師資力量雄厚，這給我知之帶來了方便 。 1 / 13 超短脈沖放大過程中的脈寬和光譜特性 1 超短脈沖放大過程中的脈寬和光譜特性 束慶珍 (安慶師范學院物理與電氣工程學院 安徽 安慶 246011) 指導教師 ：尤建村
公司管理相關推薦
鄂ICP備17016276號-1