光在兩個介質(zhì)分界面上的反射和折射-文庫吧在線文庫
【正文】 0o所對應(yīng)的入射角叫做臨界角，用 ?c表示。 12 ???? r sps RRR167。 18全反射 ? 這時， ? ： ? 由 rs和 rp的表達式 可知： )ex p (co sco s2121 ???rssiis iinninnr r??????12 ???? r sps RRRiirpiirsnntgntg??????c oss i n2c oss i n222222??????nnn12?)ex p (co sco s1212 ???rppiip iii rnnnnr ???????? δ s、 δ p隨 θ i變化關(guān)系如圖 : ? 可見 s波和 p波在界面上 ? 有不同的位相躍變， ? 反射光中 s波和 p波 ? 有一位相差， ? 它由下式?jīng)Q定 。 透入第二介質(zhì)表面的這個波稱為倏逝波 。 將它寫為 k2z=ik ? 是正實數(shù) ， 則透射波的波函數(shù)可寫為： ? 上式表明： 透射波是一個沿 x方向傳播的在z方向按指數(shù)規(guī)律變化的波 ， 1s i n 2 122 ?? nkk?)](e x p [)e x p ( 222 txkikzAE x ??? ???)](e x p [ 2222 tzkxkiAE zx ???? ??167。它是一個非均勻平面波。 ? 進一步研究還表明，由第一介質(zhì)流入第二介質(zhì)的能量入口與返回的能量出口處相隔約半個波長－通常稱為古斯－哈恩森（ GoosHaenchen）位移， 這是造成全反射時反射光位相躍變的原因 。 ?vv ?)](e x p [)e x p ( 222 txkikzAE x ??? ???x 等幅面 n1 n2 λ’ θ1 等相面 z θ2 k2 167。 )e x p (2 kzA ??167。 ? 只是在全反射下這個透射波有著特殊的性質(zhì) ， 使它不能無限深入第二介質(zhì)的內(nèi)部 。 23中來闡明 。滿足的入射角稱為臨界角 ,相應(yīng)的折射角 。 ? 利用菲涅耳公式可以得到： ?)ex p (co sco s2121 ???rssiis iinninnr r??????)e x p(c osc os1212 ???rppiip iii rnnnnr ???????? 盡管 rs和 rp都是復(fù)數(shù)，但它們的模值可以理解為反射波與入射波的振幅大小的比值，它們的位相可以理解為反射波在界面處的位相躍變。 17光在兩個介質(zhì)分界面上的反射和折射 ? 所以，在任何地點任何時刻都有： ? 從而有： ? 類似地有 222ipisi EEE ??ipisi III ??ipisi WWW ??rprsr WWW ??tptst WWW ??167。 ? 但是， ? 考慮到當 ?i 比較大 ? （ ? ?B ）時， Eip和 Erp中 垂直于界面的成分變?yōu)橹饕煞郑? 此時盡管 rp 0 ， 但因它們的正向規(guī)定基本相反， 所以實際上仍有 Eip和 Erp的主要成分為反向。 17光在兩個介質(zhì)分界面上的反射和折射 ? 研究該問題的基本思路： 我們可以把入射波電場的振幅矢量分解成兩個分量，一個分量垂直于入射面，稱為
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