架空輸電線(xiàn)路設(shè)計(jì)講座第5章(存儲(chǔ)版)
【正文】 導(dǎo)線(xiàn)比載的計(jì)算值 ， 見(jiàn)表 5?11。 圖 5?3 導(dǎo)線(xiàn)應(yīng)力弧垂曲線(xiàn) σ1?最低溫應(yīng)力； σ2?安裝有風(fēng)應(yīng)力； σ3?事故氣象應(yīng)力； σ4?內(nèi)過(guò)電壓應(yīng)力； σ5?外過(guò)有風(fēng)應(yīng)力； σ6?外過(guò)無(wú)風(fēng)應(yīng)力； σ7?最高氣溫應(yīng)力； σ8?年均氣溫應(yīng)力； σ9?覆冰有風(fēng) （ 強(qiáng)度 ） 應(yīng)力； σ10?覆冰有風(fēng) （ 風(fēng)偏 ） 應(yīng)力； σ11?覆冰無(wú)風(fēng)應(yīng)力； σ12?大風(fēng) （ 強(qiáng)度 ） 應(yīng)力； σ13?大風(fēng) （ 風(fēng)偏 ） 應(yīng)力； f1?最高氣溫弧垂； f2?外過(guò)無(wú)風(fēng)弧垂 。 【 解 】 1． 已知條件仍為表 5?14。 謝謝觀看 /歡迎下載 BY FAITH I MEAN A VISION OF GOOD ONE CHERISHES AND THE ENTHUSIASM THAT PUSHES ONE TO SEEK ITS FULFILLMENT REGARDLESS OF OBSTACLES. BY FAITH I BY FAITH 。 為了使用方便 ， 提高繪圖精度 ， 對(duì)不同的檔距 ， 可根據(jù)其應(yīng)力繪制成百米檔距弧垂 。 （ 3） 利用狀態(tài)方程式 （ 5–7） ， 求得各待求條件下的應(yīng)力和弧垂 ， 如表 5?16所示 。 【 解 】 1． 整理該氣象區(qū)的計(jì)算用氣象條件 ， 示于表 5?9中 。 因曲線(xiàn)在有效臨界檔距附近的變化率較大 ， 此區(qū)間的取值宜密一些 。 若 γj＞ γ3， 則最大弧垂發(fā)生在最高氣溫氣象條件 ， 反之最大弧垂發(fā)生在覆冰無(wú)風(fēng)氣象條件 。 可以利用狀態(tài)方程式分別求得兩種氣象條件下的應(yīng)力 ， 然后再運(yùn)用弧垂公式計(jì)算出各自的弧垂 ， 加以比較而得到 。 表 5?7 有效臨界檔距判別表 高差 h/l 0 氣象條件 a b c a b c a b c 臨界檔距（ m） lab= lac= lbc= — lab= lac= lbc= — lab= lac= lbc= — 根據(jù)列表法可知 ， 無(wú)高差時(shí)的有效臨界檔距為 lab=lbc=， 當(dāng)檔距 0l≤ ， 控制條件為 a氣象 （ 最低氣溫 ） ；當(dāng)檔距 m≤l≤ ， 控制條件為 b氣象 （ 年均氣溫 ） ；當(dāng)檔距 ≥l時(shí) ， 控制條件為 c氣象 （ 覆冰有風(fēng) ） 。 【 解 】 可能成為控制條件的是最低氣溫 、 最大風(fēng)速 、覆冰有風(fēng)和年均氣溫 ， 整理該非典型氣象區(qū) 4種可能控制條件的有關(guān)氣象參數(shù) ， 列于表 5?3中 。 如果存在 γi/[σ0]i 值相同的條件 ， 則計(jì)算其 F0i值 ， 取 F0i值較大者編入順序 ， 較小者因不起控制作用不參與判別 。 ⑤ 如果某兩種氣象條件的 γi/[σ0]i相同 ， 則二者中 F0i較小者的 Fi值始終小于較大者的 Fi值 ， F0i較小者對(duì)應(yīng)的氣象條件不可能成為控制條件 。 將式 （ 5?15） 對(duì) l 求導(dǎo) ， 得 從式中可以看出： 1） Fi曲線(xiàn)對(duì) l的一階導(dǎo)數(shù)與 l成正比 ， 且始終為正值 ， 說(shuō) 明 Fi曲線(xiàn)是單調(diào)遞增的 ， 且隨 l的增大上升得越來(lái)越快 。 臨界狀態(tài)下 li= lj= lij， 代入狀態(tài)方程式 （ 5?6） 得 2 2 3 2 2 300 2200c os c os[ ] [ ] c os ( )24 [ ] 24 [ ]j ij i ijj i j ijiE l E l E t t? ? ? ?? ? ? ???? ? ? ? ?解之，得臨界檔距的計(jì)算公式為 002 230024 [ ] [ ] c os ( )c os[ ] [ ]j i j iijj ijiE t tlE? ? ? ?? ??????? ? ???????? ???? ??? ????????（ 5?11） 無(wú)高差時(shí) 002 20024 [ ] [ ] ( )[ ] [ ]j i j iijj ijiE t tlE? ? ?? ?????? ? ???????? ???? ??? ????????（ 5?12） 若兩種控制條件下的架空線(xiàn)許用應(yīng)力相等 ， 即[σ0]i=[σ0]j=[σ0]， 則上二式分別為 02224 ( )[]c os ( )jiijjittl??? ? ????（ 5?13） 0 2224 ( )[] jiijjittl???????（ 5?14） 和 三、有效臨界檔距的判定與控制氣象條件 可能成為控制條件的最低氣溫 、 最大風(fēng)速 、 最厚覆冰和年均氣溫之間 ， 存在六個(gè)臨界檔距 ， 但真正起作用的有效臨界檔距最多不超過(guò)三個(gè) 。 02 0121????? 結(jié)論： 在檔距很大時(shí) ， 架空線(xiàn)的應(yīng)力變化僅決定于比載而與溫度無(wú)關(guān) 。 這時(shí)可減小迭代值的變化量 ， 即以下式作為新的迭代初值 ( ) ( 1 )( ) ( 1 ) 2222iiii cccc k???? ?? ?? ??其 中 k一般為不小于 2的整數(shù) 。 四、狀態(tài)方程式的解法 024)(24222221221221132 ???????? ???? lEttElEcccc???????令 ?????? ????? )(24 122 12211 ttElEAcc ????24222 lEB ?? 則 02 23 2 ??? BA cc ??（ 5?10） 上述一元三次方程中 ， A、 B為已知數(shù) ， 且 A可正可負(fù) ，B永遠(yuǎn)為正值 ， 其應(yīng)力 σc2必有一個(gè)正的實(shí)數(shù)解 ， 下面討論該實(shí)數(shù)解的求法 。 成為最常用的不等高懸點(diǎn)架空線(xiàn)狀態(tài)方程式 ， 通常就稱(chēng)為斜拋物狀態(tài)方程式 ， 或簡(jiǎn)稱(chēng)為 狀態(tài)方程式 。 （ 2） 懸掛曲線(xiàn)長(zhǎng)度 L：懸掛于檔距為 l， 高差為 h的兩懸點(diǎn)A、 B上 ， 架空線(xiàn)具有氣溫 t、 比載 γ、 軸向應(yīng)力 σx， 此時(shí)懸掛曲線(xiàn)長(zhǎng)度 L。第五章 氣象條件變化時(shí)架空線(xiàn)的計(jì)算 架空輸電線(xiàn)路設(shè)計(jì) 第一節(jié) 架空線(xiàn)的狀態(tài)方程式 架空線(xiàn)的線(xiàn)長(zhǎng)和弧垂有關(guān)計(jì)算公式是比載 、 應(yīng)力的函數(shù) 。 導(dǎo)出： （ 1） 原始長(zhǎng)度 L0：架空線(xiàn)在無(wú)應(yīng)力 、 制造溫度 t0的原始狀態(tài)下的長(zhǎng)度 L0。 對(duì)于重要跨越檔或高差很大的檔距 ， 也能夠滿(mǎn)足工程要求 。 當(dāng)利用 上 式求出有風(fēng)狀態(tài)下順線(xiàn)路方向的水平應(yīng)力 σ02后 ，欲想知道風(fēng)偏平面內(nèi)架空線(xiàn)最低點(diǎn)的應(yīng)力或懸掛點(diǎn)應(yīng)力 ， 需將 σ02代入式 （ 4?68） 或式 （ 4?72） 求得 。將式（ 5?10）變形為 2．迭代法 （ 3） 修正的迭代式： 在 A為負(fù)值的情況下 ， 若前后兩次迭代值變化較大 ， 有可能致使迭代式的根號(hào)內(nèi)出現(xiàn)負(fù)值 ， 使迭代無(wú)法繼續(xù)下去 。 二種特殊情況： （ 1） 檔距很小時(shí) ：根據(jù)等高懸點(diǎn)架空線(xiàn)的狀態(tài)方程式（ 5?7） ， 當(dāng)檔距很小趨于零時(shí) ， 兩種狀態(tài)的狀態(tài)方程式為： 02 01 2 1()E t t? ? ?? ? ?2 2 2 22102 01 2 12202 01()24 24E l E l E t t??? ? ???? ? ? ? ? （ 2） 當(dāng)檔距很大時(shí)： 將 （ 5?7） 兩端除以 ， 并令檔距 l 趨于無(wú)限大 ， 狀態(tài)方程式變?yōu)椋? 結(jié)論 ：在檔距很小時(shí) ， 架空線(xiàn)的應(yīng)力變化僅決定于溫度而與比載的大小無(wú)關(guān) ， 因此對(duì)于小檔距架空線(xiàn) ， 最低氣溫將成為控制條件 。 另一種控制條件作為第二狀態(tài) ， 相應(yīng)參數(shù)分別為 γj、 tj、 [σ0]j。 22 2200 2200
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