ht7托卡馬克歐姆放電時的電子熱輸運分析(存儲版)
【正文】 子的約 16％。在同一炮放電的平頂段， ?e值也比較平穩(wěn)。隨隨 (Ip=140kA,隨隨 ?Ip的增大而增大的增大而增大?e能量約束時間能量約束時間 隨隨 r其它裝置上自舉電流的實驗驗證(a)僅有歐姆電流，(b)包括束電流加歐姆電流，(c)包括束電流、歐姆電流加自舉電流。bb.(ms)(1013) (by5. 硅化后， 靜電漂移波模型。得到了比較滿意的結(jié)果。7裝置熱輸運進行分析、理解。研究磁約束裝置的熱輸運，是比較復(fù)雜而艱巨的任務(wù)，例如電子熱擴散系數(shù)的定標(biāo)，需要處理大量實驗數(shù)據(jù)，且其它參數(shù)不變的情況下才能考察它與某一個參數(shù)的定量關(guān)系，但是參數(shù)之間是相互影響的，很難實現(xiàn)各個量獨立變化。606。and1stChineseXianmei, Mao, International Quebec etX.J.… X.40,et曾多次請教過趙君煜、吳振偉兩位老師有關(guān)裝置的問題，在此表示感謝。風(fēng) 景 這 邊 獨 好? 衷心感謝論文把關(guān)、評閱老師，? 非常感謝參加今天論文答辯的老師。感謝毛劍珊研究員平時對我學(xué)習(xí)和工作的關(guān)心和鼓勵，尤其在論文撰寫過程中提出了許多寶貴的意見?！?NuclearX.al. 41, M. Oct. al.,(1999)1865.7.Baonian,et(2023)D4.4.etPlasma16, 總結(jié)總結(jié) 8.4. ?e值 沿小半徑逐漸增大。(ms)?NekAIbs/Ip*29518 317 %*29468 300 %*33997 350 %34267 350 %34281 280 %34278 400 %34349 300 112 %34417 500 %34363 440 %30988 500 %前三炮為硅化前的放電，后面的均為幾次硅化后的放電。Shot三、三、 HT－－ 7 電磁漂移波模型一般地，當(dāng) 反常輸運目前提出的主要原因及模型反常輸運目前提出的主要原因及模型定標(biāo) Bt=)?e?ea處約為 25％。o*硼化后的值。o硅化后的值，? 隨放電電流的變化(由 4道韌致輻射測量；? Ip熱對流損失? Pei :H=磁場漲落降低高 li模 [94] H～ 3，有的 H?i和 ??降低， ?e等離子體邊界漲落被抑制，中心的相關(guān)長度減小。W7AS(ECRH)FTU3/,的變化情況。與 ?e年主主 要要 內(nèi)內(nèi) 容容一、引言 HT7托卡馬克歐姆放電時的電托卡馬克歐姆放電時的電子熱輸運分析子熱輸運分析博士研究生：張 人們近似地給出總體能量約束時間 ?E要想達到點火條件必須滿足：過去的 30年三乘積 neTeτE ?i?ehp(ST,ECRH)(ST)降低， H～ 2。熱離子模： Supershot[91] ?e,高 ?modes[93] 高 ?mode： H～ 2－ 3高 ?＋ H－ mode:熱傳導(dǎo)損失? Pconv :是 10道中性粒子能譜儀測量；分布認(rèn)為與 Te相同；? 輻射損失用 16道 Bolometer測量，經(jīng) Abel變換得到其分布；? Zeff Bt=） (0)＝ ?1013/cm3， Ip=140kA）熱對流損失計算（熱對流損失計算（ 2）－擬合結(jié)果）－擬合結(jié)果擬合 OV體發(fā)射系數(shù)的峰值擬合 CIII體發(fā)射系數(shù)的峰值熱對流損失計算（熱對流損失計算（ 3））+PoH其中 1/2?e在整個等離子體內(nèi)均降低。=,定標(biāo)? Merezhkin?e與新經(jīng)典理論模型的比較與新經(jīng)典
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