半導(dǎo)體物理問(wèn)題解答(存儲(chǔ)版)
【正文】 空帶全空，則為絕緣體；反之如帶隙較小，有部分電子能夠從滿帶躍遷到空帶使得滿帶不全滿，空帶不全空，則為半導(dǎo)體。為單位電場(chǎng)作用下載流子獲得平均速度，反映了載流子在電場(chǎng)作用下輸運(yùn)能力，是反映半導(dǎo)體及其器件導(dǎo)電能力的重要參數(shù)。、光電導(dǎo)現(xiàn)象 當(dāng)一束波長(zhǎng)較短的光照射到半導(dǎo)體材料表面時(shí)，半導(dǎo)體材料的電導(dǎo)率會(huì)發(fā)生變化，這種現(xiàn)象稱為半導(dǎo)體的光電導(dǎo)現(xiàn)象。除了半導(dǎo)體本身的能帶結(jié)構(gòu)外，非平衡載流子的壽命主要取決于晶體內(nèi)部雜質(zhì)、缺陷、應(yīng)力等因素，即取決于晶體的完整性。接觸電勢(shì)差：勢(shì)壘區(qū)(耗盡層/空間電荷區(qū))：N區(qū)電子進(jìn)入P區(qū)需要克服勢(shì)壘qVD，P區(qū)空穴進(jìn)入N區(qū)也需要克服勢(shì)壘qVD。、pn結(jié)在三種情況下的勢(shì)壘高度及能帶圖、理想pn結(jié)JV關(guān)系、實(shí)際pn結(jié)JV關(guān)系、pn結(jié)的擊穿 、雪崩擊穿 T↑，VBR↑ 正溫度系數(shù) 、隧道擊穿（齊納擊穿） T↑，VBR↓ 負(fù)溫度系數(shù)第八章、金半接觸、功函數(shù)和電子親和能功函數(shù)：真空能級(jí)與費(fèi)米能級(jí)之差。、pn結(jié)和肖特基勢(shì)壘二極管的比較PNSBD少子器件，電荷存貯效應(yīng)多子器件，載流子無(wú)存貯低頻高頻導(dǎo)通電壓 ~導(dǎo)通電壓 ~ 、歐姆接觸（金屬重?fù)诫s半導(dǎo)體接觸）電子隧穿通過(guò)勢(shì)壘區(qū) 線性IV，正反向?qū)ΨQ；接觸電阻很小。、反偏PN結(jié)的能帶圖反向偏置時(shí)，漂移電流大于擴(kuò)散電流。一般情況下非平衡載流子注入時(shí)少子的數(shù)目相對(duì)變化很大，所以少子的準(zhǔn)費(fèi)米能級(jí)相對(duì)平衡時(shí)的費(fèi)米能級(jí)可以有很大移動(dòng)，而多子的準(zhǔn)費(fèi)米能級(jí)往往只有很小的移動(dòng)。對(duì)光強(qiáng)較強(qiáng)的情況，則產(chǎn)生的電子空穴對(duì)數(shù)目很多，即注入的非平衡載流子濃度可以很大，其產(chǎn)生的非平衡載流子濃度甚至可以超過(guò)材料中原來(lái)的多數(shù)載流子濃度，此時(shí)稱強(qiáng)注入。第五章、非平衡載流子、非平衡載流子由于受外界因素如光、電的作用，半導(dǎo)體中載流子的分布偏離了平衡態(tài)分布，我們把載流子濃度與平衡狀態(tài)下載流子濃度的差值稱為非平衡載流子或過(guò)剩載流子。：在弱電場(chǎng)下，載流子的漂移速度vd與電場(chǎng)E成正比。我們稱絕對(duì)零度時(shí)全空的能帶為導(dǎo)帶，全滿的為價(jià)帶。對(duì)于處于電離飽和的n型半導(dǎo)體來(lái)說(shuō)，導(dǎo)帶電子的濃度大大超過(guò)價(jià)帶空穴的濃度，因此在n型半導(dǎo)體中，電子被稱為多數(shù)載流子或多子，空穴被稱為少數(shù)載流子或少子。大大簡(jiǎn)化各種分析。未電離前，施主能級(jí)是被電子占據(jù)的，電離后導(dǎo)帶有電子，施主本身帶正電。這是因?yàn)楫?dāng)能量較高時(shí)，能級(jí)被電子占據(jù)的幾率很小，不太可能有兩個(gè)電子去占據(jù)一個(gè)能級(jí)，所以泡利不相容原理不再起很大的作用。當(dāng)溫度處于絕對(duì)零度是，T=0，因此如果EEF，則f(E)=0，反之f(E)=1。又在3nN支波中，聲學(xué)波占3N支，光學(xué)波占3（n1）N支。晶格振動(dòng)導(dǎo)致正負(fù)離子對(duì)之間的距離發(fā)生變化，使得對(duì)應(yīng)的電極矩發(fā)生變化。第二章、晶格振動(dòng)、載流子的散射：散射實(shí)際上是運(yùn)動(dòng)物體受到力場(chǎng)（或勢(shì)場(chǎng)）以后運(yùn)動(dòng)狀態(tài)發(fā)生變化的一種現(xiàn)象。、周期勢(shì)（周期有限勢(shì)阱）：?jiǎn)蝹€(gè)有限勢(shì)阱時(shí)，我們得到的能級(jí)是分立的，但在周期勢(shì)的情況下，即在周期勢(shì)中運(yùn)動(dòng)的粒子其能量的取值范圍是分段連續(xù)的，或呈帶狀分布。目 錄第一章、量子力學(xué)初步 一維無(wú)限深勢(shì)阱： 一維有限深勢(shì)阱： 周期勢(shì)（周期有限勢(shì)阱）： 隧道效應(yīng)： 3第二章、晶格振動(dòng) 載流子的散射： 為什么要研究晶格振動(dòng)？ 一維雙原子晶格的振動(dòng)：分為光學(xué)波（相對(duì)，高頻）和聲學(xué)波（整體，低頻） 為什么稱為光學(xué)波？ 為什么稱為聲學(xué)波？ 三維晶體中的晶格振動(dòng)： 4第三章、晶體中的電子狀
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