加熱爐傳熱計(jì)算與分析報(bào)告(存儲版)
【正文】 聯(lián)系,造成方程在物理上不真實(shí)。N= 3時(shí),稱為P3近似。7 離散坐標(biāo)法輻射傳遞方程的離散坐標(biāo)解法是Chandrasekhar研究星際和大氣輻射問題時(shí)首先提出的,并被Lathrp等人應(yīng)用于中子傳輸問題。綜合分析： 上述模型各有優(yōu)劣,對不同的問題所能獲得的解的精度和適用性各不相同。盡管自球形諧波法的提出到現(xiàn)在已有很長時(shí)間,并作了許多改進(jìn),限于方法本身數(shù)學(xué)上的復(fù)雜性,對于大型工業(yè)爐膛內(nèi)需與流動和燃燒藉合求解的輻射傳熱計(jì)算問題來說,不宜用這種方法。2. 若不是心寬似海，哪有人生風(fēng)平浪靜。你必須努力，當(dāng)有一天驀然回首時(shí)，你的回憶里才會多一些色彩斑斕，少一些蒼白無力。4. 歲月是無情的，假如你丟給它的是一片空白，它還給你的也是一片空白。爐膛三維傳熱的計(jì)算中應(yīng)優(yōu)先選用和發(fā)展離散坐標(biāo)法。蒙特卡羅法對復(fù)雜形狀物體的輻射問題有很好的適應(yīng)性,但收斂性差,計(jì)算時(shí)間長,能束數(shù)少時(shí)易出現(xiàn)統(tǒng)計(jì)誤差。盡管離散坐標(biāo)法本身還有一些問題需進(jìn)一步研究,但初步的研究結(jié)果表明,由于可很方便地處理入射散射項(xiàng),離散坐標(biāo)法在計(jì)算有散射的輻射問題方面要優(yōu)于現(xiàn)有的其它方法,且易與流動方程聯(lián)立求解。將半球空間內(nèi)N個(gè)迭加即為進(jìn)入面的輻射熱流: (16)而離開面的輻射熱流可由邊界條件得出: (17) 通過累加所有進(jìn)出某內(nèi)部體元的特征射線輻射強(qiáng)度的變化量,即可得到該體元所獲得的凈輻射熱量: (18) 郭宏生用離散傳遞法對實(shí)驗(yàn)室700mm700mm4200mm的模型爐膛內(nèi)輻射傳熱過程進(jìn)行了模擬,計(jì)算結(jié)果無論是爐膛的溫度分布,還是熱負(fù)荷不均勻系數(shù)分布,定性上均與實(shí)測值一致,但定量上有一定的差異。利用勒讓德多項(xiàng)式的正交性,把方程形式為積分微分型的輻射傳遞方程化成相對容易求解的以系數(shù)(l= 0, 1,…,M)為因變量的(M+ 1)個(gè)一階常微分方程。式(11)是以組合量為因變量的二階微分方程,具有一般形式的輸運(yùn)方程,其中的對流項(xiàng)等于零,因此可很經(jīng)濟(jì)地用通用的輸運(yùn)方程計(jì)算程序求解。3. 擴(kuò)散近似法 （8） 式(8)為輻射能量傳遞和Rosseland擴(kuò)散方程。其基本思想是對微元體的發(fā)射、吸收和散射以及邊界壁面的發(fā)射、吸收和反射過程作概率模擬。其中有計(jì)算方法的問題,也有煤質(zhì)變化的問題。通過大量的現(xiàn)場試驗(yàn)和分析,已發(fā)現(xiàn)國內(nèi)大多數(shù)400t/h鍋爐發(fā)發(fā)生超溫或欠溫,其原因是由于所沿用的蘇聯(lián)爐膛熱力計(jì)算標(biāo)準(zhǔn)不準(zhǔn)確。）（一） 零維模型,并于1890年提出了鍋爐爐膛傳熱計(jì)算的經(jīng)驗(yàn)公式,后由Orrok加以修正,得到如下形式的經(jīng)驗(yàn)關(guān)系式： （1）式中 ——爐膛吸熱率,%L——空氣與燃料的質(zhì)量比, kg /kgB——以優(yōu)質(zhì)煙煤為基準(zhǔn)計(jì)
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