ht7托卡馬克歐姆放電時的電子熱輸運分析-免費閱讀
【正文】 感謝丁伯龍老師、劉勝俠老師、秦國斌同學以及葉薇薇等診斷組的同事不厭其煩地提供部分處理數(shù)據(jù)，感謝崔凝卓提供反演程序。是他引導(dǎo)著我從熟悉該課題的基礎(chǔ)知識開始，一步步深入地做下去。Fusion,J.et279,M. Phys. X. Plasma.Nucl.18， (2023)715.5. Chengdu,(2023)295.3.Xianmei,展展 2. 自舉電流分布占總電流分布來看：到邊界，壁處理后比未做任何壁處理前自舉電流成分大，即壁處理后，靠近邊界，自舉電流分布對等離子體電流分布貢獻較大。 HT7裝置上 ?e值比 INTOR定標值小，數(shù)值大小與 Merezhkin定標和 CoppiMerezhin定標差不多，但比兩個定標更依賴于密度。1. 壁處理后比壁處理前輻射損失明顯降低，且占歐姆功率的比例隨等離子體中心弦平均密度增大而增大，隨放電電流的增大而降低。 (byo硼化前的情況， +硼化后的情況 (by(1013)小逆環(huán)徑比的 ETE托卡馬克裝置上的自舉電流占總電流的比例隨 ?p值的變化 HT7裝置硼化后自舉電流的研究硅化后硅化后 ?e實驗值與實驗值與 Waltz 模型得到的值模型得到的值 隨密隨密度、電流變化比較度、電流變化比較符號 仍然比較符合 Horton模；在 rParail等。電磁漂移波模型， Parail電磁漂移波模型等。靜電漂移波模型在低 ?條件下，磁場擾動 B1～ 0，這時的漂移波是靜電型 （ ?Ip的變化的變化能量約束時間實驗值與忽略輻射損失后由經(jīng)驗公式Bt?e主要在r。有 20％的誤差，密度有 10％的誤差，溫度有 10％的誤差 熱對流損失計算（熱對流損失計算（ 1））以典型炮號 34258的 =輻射損失輻射損失 由 歐姆輸入功率? Prad :二、二、 HT7降低。PEP模 [25] ?e比 Alcator定標小三倍， ?i降到新經(jīng)典值。引言（引言（ 3）－輸運研究基礎(chǔ)的發(fā)展）－輸運研究基礎(chǔ)的發(fā)展加熱和電流驅(qū)動的發(fā)展等離子體加料技術(shù)的發(fā)展壁處理技術(shù)的發(fā)展實驗診斷的發(fā)展計算機能力的發(fā)展引言（引言（ 4）－約束模式及實驗研究情況）－約束模式及實驗研究情況約束模式 對輸運的改變 對漲落的影響Hmode[88][89] 邊界輸運壘形成， ?e,(ST)(ST)(ST)DITE ?i雜質(zhì)對主等離子體的影響主要有兩方面：第一，輻射能量并影響等離子體中參數(shù)的空間分布以及等離子體的總體能量約束時間，使約束等離子體很難達到收支平衡；第二，使工作元素的離子密度稀釋，從而影響聚變反應(yīng)功率密度。（（ 1）－研究熱輸運的意義）－研究熱輸運的意義1. 等離子體約束與反常輸運的關(guān)系在 20世紀 80年代初，隨著托卡馬克實驗研究的深入，發(fā)現(xiàn)等離子體約束主要受反常輸運的制約，反常輸運是實現(xiàn)托卡馬克聚變的一個主要障礙。先 系 。： 由于輻射、反常輸運等能量損失，使該點火條件很難滿足。局部熱輸運的實驗研究研究方法局部熱輸運的實驗研究研究方法熱流平衡分析 (Power其方法是利用輸運方程中含時間變量項，通過調(diào)制源項，在實驗上測量與時間有關(guān)的一項。ASDEX(鋸齒 :ST)～ 1～ ～ 1RImode[90]等 在 NBI時， ?e和 De密度漲落緩慢增大，相關(guān)長度降低。li 不清楚。或新經(jīng)典電阻率? ?eiVf（ Ip=130KA, ? 一般認為， De=Dim,?100電子各能量損失項占總歐姆輸入功率比例電子各能量損失項占總歐姆輸入功率比例? 熱輸運項 (主要是傳導(dǎo)項）占 64％左右；? 輻射損失約占 20％；? 與離子碰撞轉(zhuǎn)移給離
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