第三章靜電場(chǎng)的基本方程-免費(fèi)閱讀
【正文】 自然邊界條件 方程 : 有限值??? ?rlim2022/8/20 第三章 真空中靜電場(chǎng)的基本方程 唯一性定理 在靜電場(chǎng)中，在每一類(lèi)邊界條件下， 利用 反證法 證明在第一類(lèi)邊界條件下， 拉普拉斯方程的解是唯一的。0)39。 若媒質(zhì)參數(shù)與場(chǎng)強(qiáng)大小無(wú)關(guān) , 稱(chēng)為 線性 (linear)媒質(zhì) 。 177。 177。39。 選用 球坐標(biāo) 來(lái)求電偶極子在點(diǎn) P的電位及電場(chǎng) 電偶極子在 P點(diǎn)的 電位 為 ZPqdxOy?r2rr12022/8/20 第三章 真空中靜電場(chǎng)的基本方程 定義 電 偶極 矩 矢量 : 2020 44c o sreprqd r?????? ???204c osrqd???? ? 當(dāng)兩電荷之間距相對(duì)于到觀察點(diǎn)的距離非常小 , r1, r2, r三者近乎平行，因此 r1r2≈d cosθ， r1r2≈rr， 電矩 大小 為 p=qd 方向由 負(fù)電荷指向正電荷 ， 則 P點(diǎn)的電位 可以寫(xiě)成下列形式 : qdeqdep zd ??ZPqdxOy?r2rr121210120 4114 rrrrqrrq ?????????? ???????電偶極子 將其代入上式得電偶極子的電位 : 2022/8/20 第三章 真空中靜電場(chǎng)的基本方程 電偶極子在 P點(diǎn)處的 電場(chǎng)強(qiáng)度 : 零電位面電 力 線yz? ＜ 0? ＞ 0????E電偶極子的電場(chǎng)線 ????????? ??????????s i n11 erere r電偶極子 )s i nc o s2(4 30???? ?eerpE r ??204c osrqd???? ?因?yàn)? 而且 2022/8/20 第三章 真空中靜電場(chǎng)的基本方程 電介質(zhì)的極化 極化強(qiáng)度 （ Ideal Dielectric） 內(nèi)部沒(méi)有自由電子，它的所有帶電粒子受很強(qiáng)的內(nèi)部約束力束縛著，因此稱(chēng)為束縛電荷 (Bound Charge)。177。 177。描述靜電場(chǎng)的物理量（電場(chǎng)強(qiáng)度和電位）也確定了。 微分方程與邊界條件一起構(gòu)成邊值問(wèn)題。 2022/8/20 第三章 真空中靜電場(chǎng)的基本方程 矢量函數(shù)的旋度 zrzrArAAzrreereA??? ??????????????????ArrAArrerereArrs i ns i ns i n2?????????zyxzyxAAAzyxeeeA?????????2022/8/20 第三章 真空中靜電場(chǎng)的基本方程 直角坐標(biāo)系中 zueyuexueuzyx ??????????zueurerueuzr ????????????1梯度表達(dá)式 ??? ?? ?????????? ueurerueu rs i n11柱坐標(biāo)系 11. 幻燈片 11中 球坐標(biāo)系中 2022/8/20 第三章 真空中靜電場(chǎng)的基本方程 zAyAxAA zyx???????????直角坐標(biāo)系 圓柱坐標(biāo)系 zAArrArrA zr ?????????????????????1)(1???????? ??????????? ????? ?? ArArArrrA
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