第五章滑移線場(chǎng)法-免費(fèi)閱讀
【正文】 普朗特 (L. Prandtl)場(chǎng) 希爾 ()場(chǎng) 用這兩種滑移線場(chǎng)求解得到的 p值相同。 滑移線場(chǎng)的速度場(chǎng)理論 3. 速度矢端圖 在速度平面上以坐標(biāo)原點(diǎn) O為極點(diǎn)（零向量），將塑性流動(dòng)平面內(nèi)位于同一條滑移線上各點(diǎn)的速度矢量按同一比例均由極點(diǎn)繪出，然后依次連接各速度矢端的端點(diǎn)，只要各點(diǎn)取得足夠近，則會(huì)形成一條曲線，該曲線稱為所研究的那條滑移線上各點(diǎn)的速度矢端曲線 。 （ 2）簡(jiǎn)單滑移線場(chǎng) 由一族為直 線，一族為曲線構(gòu)成，對(duì)應(yīng)的應(yīng)力場(chǎng)為簡(jiǎn)單應(yīng)力場(chǎng)。 —— 正號(hào)用于 α線，負(fù)號(hào)用于 β線。 β線 —— 沿第二剪切方向所得的滑移線。 第一主方向 —— 一點(diǎn)的代數(shù)值最大的主應(yīng)力的指向。嚴(yán)格地說(shuō)，它僅適用于處理理想剛塑性體的平面應(yīng)變問(wèn)題。當(dāng) P點(diǎn)的位置沿最大切應(yīng)力方向連續(xù)變化時(shí)，則得到 兩條相互正交的最大切應(yīng)力方向的軌跡線，即滑移線 。 4?兩族滑移線的微分方程為 ????????線）（對(duì)于線）（對(duì)于????c o tt a ndxdydxdy滑移線場(chǎng)理論簡(jiǎn)介 1. 滑移線的主要特征 (1) 漢基 ()應(yīng)力方程（沿線特性） 亨蓋應(yīng)力方程描述了沿滑移線上各點(diǎn)的平均應(yīng)力的變化規(guī)律。 若單元網(wǎng)格三個(gè)節(jié)點(diǎn)上的 σm 、 ω值為已知，由亨蓋第一定理可以求出第四個(gè)節(jié)點(diǎn)上的 σ m 、ω值。 兩區(qū)域之間的分界線稱為 速度間斷線。沖頭和坯料的接觸面沒(méi)有摩擦，則接觸面上僅作用有均勻分布的法向應(yīng)力 σy = σ3 = p， p即為所要求解的單位流動(dòng)壓力 。根據(jù)判斷滑移線族性的規(guī)則，可確定滑移線 ab為 α線。 下面以平?jīng)_頭壓入半無(wú)限高坯料為例來(lái)說(shuō)明滑移線場(chǎng)理論的應(yīng)用。 (H. Geiringer)速度方程 ???????線）（沿線
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