(白)(北理工教材)y第3章氣體-預(yù)覽頁
【正文】 積 V 氣體的狀態(tài)參量 理想氣體狀態(tài)方程 RTMmRTPV ?? ? 壓強(qiáng) p 溫度 T 理想氣體模型（宏觀） ?8 理想氣體、平衡態(tài) RTMmpV ?理想氣體狀態(tài)方程另一種表達(dá)式： nkTp ? ???? Km o lJRkTNmNNmpV AA 00??kTVNp ?? nk Tp ?? ??? m o lN A ????? JKNRkA9 1. 統(tǒng)計(jì)規(guī)律 大量偶然事件整體所遵從的規(guī)律 . 加爾頓板實(shí)驗(yàn) : 單個(gè)粒子運(yùn)動(dòng) 偶然事件 (落入那個(gè)槽 ) 大量粒子運(yùn)動(dòng) 統(tǒng)計(jì)規(guī)律 (粒子在槽中的分布 ) ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ??? ? ?? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?? ?? ? ? ? ? ? ? ? ? ??????? * 統(tǒng)計(jì)規(guī)律與概率理論 一 物質(zhì)的微觀模型 二 統(tǒng)計(jì)規(guī)律性 32 理想氣體宏觀狀態(tài)參量的微觀本質(zhì) 10 單個(gè)粒子遵循牛頓定律 。i dA x v39。 解： (1) kTt23?? 1/HeH 2 ?tt ??(2) tnp ?32? 2m o l/g4 g2:m o l/g2 g2/ HeH 2 ????2/ HeH 2 ?pp(3) vR TiE2?2:/ HeHHeH 22 ?? VVnn ??HeHeHHHeH222 / ??iiEE ?310235 ???23 一 等概率假設(shè) 處在平衡態(tài)的孤立體系 , 其可能的微觀態(tài)出現(xiàn)的幾率相等 平衡態(tài)統(tǒng)計(jì)理論的基礎(chǔ) 如果可能微觀態(tài)總數(shù)為 ? ，則系統(tǒng)的任意微觀態(tài) 出現(xiàn)的概率均為 1/? : ? 系統(tǒng)自發(fā)趨向于最概然分布 求經(jīng)典粒子（例：氣體分子）按能量的最概然分布的思路 : (1)求將 N個(gè)粒子按 的各種量子態(tài)中去的可能占據(jù)的方式數(shù) Ω 分別放到能量為 （ 2） 求 Ω 取最大值的分布 , 即最概然分布 (3) 求在最概然分布下 , 每個(gè)能級上的粒子數(shù) * 玻耳茲曼統(tǒng)計(jì)規(guī)律（ 34,35） ?? iNNN , 21 ?? i??? , 21??1)()()(21 ???? tWtWtW ?24 能級上每個(gè)量子態(tài)被占據(jù)的概率 討論過程中要用到 等概率假設(shè) 和 約束條件 約束條件 : 孤立體系 (1)求將 N個(gè)粒子按 ??????iNNN 21 , ?????? i??? , 21的各種量子態(tài)中去的可能占據(jù)的方式數(shù) Ω 分別放到能量為 （ 2） 求 Ω 取最大值的分布 , 即最概然分布 (3) 求在最概然分布下 , 每個(gè)能級上的粒子數(shù) ??iN?)( ??iii gNW ?恒量粒子數(shù)守恒 ??? NNii恒量能量守恒 ??? ENiii??25 二 . 麥克斯韋 玻爾茲曼統(tǒng)計(jì) ( MB分布 ) 經(jīng)典粒子彼此可以區(qū)分 , 每個(gè)量子態(tài)中的粒子數(shù)不受限制 . 2個(gè)經(jīng)典粒子在 3個(gè)量子態(tài)中的可能分布 （共 9種 ) (MB分布 ) 哈爾濱 飛機(jī) 火車 汽車 飛機(jī) 火車 汽車 北京 上海 共有 9333 2 ??? 種方案 （ 2個(gè)不同粒子放入 3個(gè)盒子，分 2
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