《高速空氣動(dòng)力學(xué)》ppt課件-全文預(yù)覽
【正文】 第 頁(yè) 41 后掠翼的亞音速升阻力特性 ● 對(duì)稱氣流經(jīng)過(guò)直機(jī)翼時(shí)的 M數(shù)變化 氣流經(jīng)過(guò)直機(jī)翼后 , 馬赫數(shù) M會(huì)增加。 第十章 第 頁(yè) 33 膨脹波 激波 ⑤ 翼型的超音速升力特性 在超音速階段 ,M增加，上翼面膨脹波后斜，弱擾動(dòng)邊界與波前氣流的夾角 ?減小 ，膨脹后的壓力比 ?不變而 M增加時(shí)降低得少； M增加，下翼面激波后斜，激波角 ?減小，下翼面壓力比 ?不變而 M增加時(shí)增加得少，總的效果使升力系數(shù)減小。 I. 升力系數(shù)隨飛行Ｍ數(shù)的變化 臨界 M數(shù)，機(jī)翼上表面達(dá)到音速 下表面達(dá)到音速 下表面激波移至后緣 上表面激波移至后緣 第十章 第 頁(yè) 30 當(dāng)激波增強(qiáng)到一定程度，阻力系數(shù)急劇增大 ,升力系數(shù)迅速減小 ,這種現(xiàn)象稱為激波失速。 3. M數(shù)繼續(xù)增加，下表面產(chǎn)生激波，并較上表面先移至后緣。 第十章 第 頁(yè) 20 ● 臨界馬赫數(shù) MCRIT 第十章 第 頁(yè) 21 ② 局部激波的形成和發(fā)展 飛行馬赫數(shù)大于臨界馬赫數(shù)后，機(jī)翼上表面開始出現(xiàn)超音速區(qū) 。 第十章 第 頁(yè) 19 翼型的跨音速空氣動(dòng)力特性 機(jī)翼上表面流速大于飛行速度，因此當(dāng)飛行 M數(shù)小于 1時(shí)，機(jī)翼上表面最低壓力點(diǎn)的速度就已達(dá)到了該點(diǎn)的局部音速 (此點(diǎn)稱為等音速點(diǎn) )。 考慮空氣密度隨速度的變化，則翼型壓力系數(shù)基本按同一系數(shù)放大，體現(xiàn)出 “ 吸處更吸，壓處更壓 ” 的特點(diǎn)。 在超音速時(shí)， 密度的減小量大于速度的增加量 ，故加速時(shí)要求截面積增大。 ? 低速飛行 (馬赫數(shù) M) 可忽略壓縮性的影響 ? 高速飛行 (馬赫數(shù) M) 必須考慮空氣壓縮性的影響 第十章 第 頁(yè) 9 ③ 氣流速度與流管截面積的關(guān)系 由連續(xù)性定理，在同一流管內(nèi) c o n stVA ??速度增加，空氣密度減小。 ● 音速的定義 第十章 第 頁(yè) 6 ● 空氣壓縮性與音速 a的關(guān)系 ?ddpa ?27339 ?? ta 海里 /小時(shí) 2 7 ?? ta 公里 /小時(shí) 音速與傳輸介質(zhì)的可壓縮性相關(guān)，在空氣中，音速大小唯一取決于空氣的溫度，溫度越低，空氣越易壓縮，音速越小。 ? 低速飛行 (馬赫數(shù) M) 空氣密度基本不隨速度而變化 ? 高速飛行 (馬赫數(shù) M) 空氣密度隨速度增加而減小 第十章 第 頁(yè) 5 ① 空氣壓縮性與音速的關(guān)系 擾動(dòng)在空氣中的傳播速度就是音速。 分為飛行馬赫數(shù)和局部馬赫數(shù)，前者是飛行真速與飛行高度音速之比，后者是局部真速與局部音速之比（如翼型上表面某點(diǎn)的局部馬赫
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