約束自由度與廣義坐標-全文預覽
【正文】 bs inOAy A ?bc o sOAx A ?jb s ins in ABOAy B ??jb c osc os ABOAx B ??Axq ?1q,AAAAyxyxcyA ?2?k廣義坐標 自由度 本例為質(zhì)點與剛體 qxAB0lkq?2qx y 具有同一點 問題 D l 2r 2r O B E A w j 本 運動機構(gòu) 的自由度 O A B D E M j l vDE wO 本 運動機構(gòu) 的自由度 五 、 總 結(jié) (1)檢查剛體 (質(zhì)點 )數(shù)目 n。 (a)空間剛體系 k=6ns， 空間質(zhì)點系 k=3ns (b)平面剛體系 k=3ns, 平面質(zhì)點系 k=2ns 實用方法： 加鎖 大膽的假設 小心的求證 x y lO A z D l 2r 2r O B E A w j 分析本機構(gòu)的自由度 O A B D E M j l vDE wO 分析本機構(gòu)的自由度 。 (3)列寫出約束方程。 2. 定軸轉(zhuǎn)動剛體 OA 。 它們被用于描述剛體的 位形。 與自由度相對應的獨立坐標就是廣義坐標。 本教材研究：定常、雙面、完整約束。 OA為剛性桿 ： 2222 lzyx ???單面約束 ：在約束方程含有不等號表示的約束 。 〈 1〉 位移約束 全部幾何約束 〈 2〉 運動約束可積分 如純滾動的圓輪 。 定常幾何約束 非定常幾何約束 若約束方程中明顯包含時間 t， 這種約束就稱為 非定常幾何約束 。 (3)約束方程 約束可以通過聯(lián)系坐標、坐標的時間導數(shù)以及時間 t之間的關(guān)系的數(shù)學方程組加以描述，這些數(shù)學方程組稱之為約束方程 。 二、約束 1. 約束概念 約束 就是限制物體任意運動的條件 。 (兩體問題 ) 18世紀產(chǎn)生了剛體動力學問題，也就是說提出了受約束質(zhì)點系的動力學問題。 17世紀牛頓當時的經(jīng)典力學所能解決的主要問題是屬于自由質(zhì)點或自由質(zhì)點系動力學。 研究約束質(zhì)點系的力學問題，必須闡明 約束，自由度與廣義坐標 的
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