第9章反應(yīng)堆動(dòng)力學(xué)-全文預(yù)覽
【正文】 30s以 上 。 ? 當(dāng)引入 ?為負(fù)值，反應(yīng)性方程所有的根為負(fù)根， ω1 比其 它各指數(shù)項(xiàng)衰減的慢，起主導(dǎo)作用。 中子周期將按 增長(zhǎng)。 在反應(yīng)性階躍變化的情況下，點(diǎn)堆模型動(dòng)態(tài)方程（ 918） 和（ 919）是線性的， 所以方程的一般解由 ω 的所有 7個(gè)解所形成的 線性組合給出，即： 系數(shù)根據(jù)初始條件確定。但求解直接該方程卻非常 困難。 點(diǎn)堆模型的缺陷： 多數(shù)物理 量不考慮空間效應(yīng)，或中子通量密 度分布所用的形狀因子是取未受 擾動(dòng)時(shí)的形狀函數(shù)，且不隨時(shí)間 變化。如考慮功率和溫度對(duì)反應(yīng)性的反饋?zhàn)饔茫? keff 或反應(yīng)性還是中子通量密度函數(shù)，所以以上 點(diǎn)堆動(dòng)力學(xué) 方程 是非線形方程。 假定中子通量密度 和先驅(qū)核濃度 可以用空間 形狀因子 , 與時(shí)間相關(guān)的幅函數(shù) 和 的乘積 來(lái)表示 : 若堆芯偏離臨界狀態(tài)不遠(yuǎn) ,并且先驅(qū)核的濃度分布具有與 中子通量密度分布相同的分布函數(shù) , 將以上表達(dá)式帶入 反應(yīng)堆 的動(dòng)力學(xué)方程 可得?？梢酝茝V到多群情況 。 點(diǎn)堆中子動(dòng)力學(xué)方程 ?核反應(yīng)堆動(dòng)力學(xué)方程 我們從單群中子擴(kuò)散方程出發(fā)推導(dǎo)反應(yīng)堆動(dòng)力學(xué)方程。核反應(yīng)完全可以控制。 所以緩發(fā)中子對(duì)中子壽命所起的作用不 能忽視 。 ?1秒內(nèi)，堆功率將增大 e10（ 22020）倍。 緩發(fā)中子占總裂變中子份額很小（ 235U %），但緩 發(fā)時(shí)間很長(zhǎng)，它對(duì)反應(yīng)堆動(dòng)態(tài)特征有重要的影響。 中子密度的瞬態(tài)變化會(huì)引起反應(yīng)堆內(nèi)功率、溫度等的瞬態(tài) 變化，而這些參數(shù)的變化，又會(huì)引起反應(yīng)性的變化，從而又 引起中子密度的變化。此時(shí)反應(yīng)堆成為超臨界或 次臨界，而中子通量密度將隨時(shí)間急劇變化。第 9 章 反應(yīng)堆動(dòng)力學(xué) 核反應(yīng)堆安全運(yùn)行的基礎(chǔ)在于成功的控制中子通量密度或 反應(yīng)堆功率在各種情況下隨時(shí)間的變化。 但反應(yīng)堆啟動(dòng)、停堆或功率調(diào)節(jié)時(shí)的控制棒的移動(dòng)等情況 下將使 反應(yīng)堆的 keff發(fā)生迅速變化 。 本章討論 由于有效增殖因子或反應(yīng)性的迅速變化所引起的 反應(yīng)堆內(nèi)中子密度隨時(shí)間的瞬態(tài)變化特性 。然而，反應(yīng)堆動(dòng) 力學(xué)研究功率或中子通量密度的瞬態(tài)時(shí)間特征，就必須考慮 緩發(fā)中子的產(chǎn)生相對(duì)于裂變時(shí)刻的延遲。 引入 δk= 的反應(yīng)性擾動(dòng)， ?反應(yīng)堆周期： T=。雖然，緩發(fā)中子所占比例很少，但其緩發(fā)時(shí)間卻 非常長(zhǎng)（表 16）。 ?1秒內(nèi)，堆功率將增大 （ 1%）倍。 反應(yīng)堆控制正是利用緩發(fā)中子的作用才得以 實(shí)現(xiàn)的 。先驅(qū) 核通過(guò)衰變而消失，消失率等于 ，考慮緩發(fā)中子 效應(yīng)的聯(lián)立方程為： 以上兩方程便是 反應(yīng)堆的動(dòng)力學(xué)方程 。 ??? ?????????? 612 ),(),()1(),(),(),(1iiiaa trCtrktrtrDttr ???????),( trk ai ?? ??),( trCii??),(),(),( trCtrkt trC iiaii ??? ????? ??點(diǎn)堆動(dòng)力學(xué)方程 在動(dòng)態(tài)過(guò)程中 , 空間效應(yīng)不是主要的 , 我們感興趣的是中子 通量密度隨時(shí)間的變化 , 我們可以用 點(diǎn)堆模型 來(lái)處理 .
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