儀器分析原子吸收分光光度法-wenkub
2023-05-22 22:21:12 本頁面
【正文】 段，可達(dá) 10 9 數(shù)量級(jí)。 （ 4）適用范圍廣。 原子吸收分光光度法的局限性是： （ 1）標(biāo)準(zhǔn)曲線的線性范圍窄，一般僅為一個(gè)數(shù)量級(jí)。 因各種元素的結(jié)構(gòu)和外層電子排布不同，不同元素從基態(tài)躍遷到第一激發(fā)態(tài)時(shí)所吸收的能量不同，各元素的共振線各具其特征性，故又稱 元素的特征譜線 。只有正轉(zhuǎn)、反轉(zhuǎn)之別，故每個(gè)電子自旋只有兩個(gè)取值，即 +1/2,1/2。當(dāng) l＜ s時(shí)，取 2l+1個(gè)數(shù)值。 理論研究和實(shí)驗(yàn)觀測(cè)表明：在熱平衡狀態(tài)時(shí)，處于基態(tài)和激發(fā)態(tài)的原子數(shù)目 N取決于該能態(tài)的能量 E和體系的溫度 T，遵循波爾茲曼分布律，即 000_e xp ( )jjigN EEg KTN? ? ?jN0Nig 0g—— 激發(fā)態(tài)的原子數(shù)目 —— 基態(tài)的原子數(shù)目 、 —— 統(tǒng)計(jì)權(quán)重 T—— 熱力學(xué)溫度 K—— 波爾茲曼常量 jE0E＞ 式中， 0jNN 0N0N根據(jù)波爾茲曼分布律，比值 隨溫度的指數(shù)律而變化，但由于 基 態(tài)原子數(shù)約占 99%，在實(shí)驗(yàn)范圍內(nèi)，溫度變化對(duì)比值的影響不是很大。 0v 0vEh?四、原子吸收線的形狀 當(dāng)輻射投射到原子蒸氣上時(shí)，如果輻射頻率相應(yīng)的能量等于原子由基態(tài)躍遷到激發(fā)態(tài)所需的能量，就會(huì)引起該原子對(duì)輻射的吸收，原子吸收線的頻率 0Ehv??式中，△ E—— 原子激發(fā)態(tài)和基態(tài)間的能量差 —— 普朗克常量 0vv?原子吸收線的特點(diǎn)是由吸收線的 頻率 、半寬度 、 強(qiáng)度 來表征的。 I 0Iννν 0K 0K 0 /2Kν△ ννν 0原子吸收譜線的輪廓： 通常把吸收系數(shù) Kν隨頻率 ν的變化曲線稱為 原子吸收線的輪廓 ，以 半寬度 (△ ν)表征吸收線的寬度，其值約為 10－ 3 ~ 10－ 2nm。 在通常的原子吸收分光光度法測(cè)量條件下，影響譜線變寬的因素主要有： （ 1） Doppler線寬 △ ν D （ 2） L
環(huán)評(píng)公示相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1