氣體電介質的絕緣特性一-wenkub
2023-05-23 01:13:39 本頁面
【正文】 9C＝ 1019J 原子激勵 原子在外界因素作用下 ， 其電子躍遷到能量較高的狀態(tài) ，所需能量稱為激勵能 We 激勵狀態(tài)恢復到正常狀態(tài)時 ， 輻射出相應能量的光子 ， 光子 （ 光輻射 ） 的頻率 ? ?hW ?5 原子電離 —— 原子在外界因素作用下 ， 獲得能量 ， 使其一個或幾個電子脫離原子核的束縛而形成自由電子和正離子的過程 電離過程所需要的能量 —— 電離能 Wi（ 1015 eV） ， 也可用電離電位 Ui（ V） 6 氣體中帶電粒子的產生 （ 一 ） 氣體分子的電離可由下列因素引起： （ 1） 電子或正離子與氣體分子的碰撞電離 （ 2） 各種光輻射 （ 光電離 ） （ 3） 高溫下氣體中的熱能 （ 熱電離 ） （ 二 ） 金屬 （ 陰極 ） 的表面電離 7 （一）碰撞電離 ? 自由行程：粒子在兩次碰撞之間的行程 ? 電子的平均自由行程要比分子和離子的大得多 ? 氣體分子密度越大 ， 其中粒子的平均自由行程越小 。逸出的電子有一個和正離子結合成為原子，其余的成為自由電子。 利用放電管可以觀察放電現(xiàn)象的變化 ? 輝光放電 ? 電弧放電 ? 火花放電 ? 電暈放電 ? 刷狀放電 21 輝光放電 ? 當氣體壓力不大 ， 電源功率很小 （ 放電回路中串入很大阻抗 ） 時 ， 外施電壓增到一定值后 ， 回路中電流突增至明顯數(shù)值 ， 管內陰極和陽極間整個空間忽然出現(xiàn)發(fā)光現(xiàn)象 ? 特點是放電電流密度較小 ， 放電區(qū)域通常占據(jù)了整個電極間的空間 。 隨著電壓升高 ， 發(fā)光層擴大 ， 放電電流也逐漸增大 ? 發(fā)生電暈放電時 ， 氣體間隙的大部分尚未喪失絕緣性能 ， 放電電流很小 ， 間隙仍能耐受電壓的作用 25 刷狀放電 ? 電場極不均勻情況下 ， 如電壓繼續(xù)升高 ， 從電暈電極伸展出許多較明亮的細放電通道 ， 稱為刷狀放電 ? 電壓再升高 ， 根據(jù)電源功率而轉入火花放電或電弧放電 ， 最后整個間隙被擊穿 ? 如電場稍不均勻 ， 則可能不出現(xiàn)刷狀放電 ， 而由電暈放電直接轉入擊穿 26 非自持放電和自持放電 光 照 射??AV UaU bU cUI0 a b c 27 非自持放電 ? 外施電壓小于 Ub時 ， 間隙內雖有電流 ， 但其數(shù)值甚小 ，通常遠小于微安級 ， 因此氣體本身的絕緣性能尚未被波 破壞 ， 即間隙還未被擊穿 。 因此 Uc以后的放電形式也稱為自持放電 UaU bU cUI0 a bc29 ? 由非持放電轉入自持放電的電壓稱為起始電壓 ? 如電場比較均勻 ， 則間隙將被擊穿 ， 此后根據(jù)氣壓 、 外回路阻抗等條件形成輝光放電 、 火花放電或電弧放電 ， 而起始電壓 Uc也就是間隙的擊穿電壓 UB ? 如電場極不均勻 ， 則當放電由非自持轉入自持時 ， 在大曲率電極表面電場集中的區(qū)域發(fā)生電暈放電 ， 這時起始電壓是
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