《磁介質(zhì)的磁化規(guī)律》ppt課件-文庫吧
2025-04-16 22:24 本頁面
【正文】 激發(fā)的磁場是軸對稱分布的 ， 而磁介質(zhì)亦呈軸對稱分布 ， 因而不會改變場的這種對稱分布 。 設(shè)圓柱體外圓柱面內(nèi)一點到軸的垂直距離是r1， 以 r1為半徑作一圓 ， 取此圓為積分回路 ， 根據(jù)安培環(huán)路定理有 I I I R1 R2 r2 r1 r3 1202dd 1rIHIlHlHr?????? ????（ 2） 設(shè)在圓柱體內(nèi)一點到軸的垂直距離是 r2， 則以 r2為半徑作一圓 ， 根據(jù)安培環(huán)路定理有 222222012122 2ddRrIRrIrHlHlH r ＝＝???? ??? ????2212RrI?? 式中 是該環(huán)路所包圍的電流部分 ， 由此得 0012IBHr? ? ? ? ???2212 RIrH?＝ （ 3） 在圓柱面外取一點 ， 它到軸的垂直距離是 r3， 以 r3為半徑作一圓 ， 根據(jù)安培環(huán)路定理 ,考慮到環(huán)路中所包圍的電流的代數(shù)和為零 ， 所以得 0dd 320 ??? ?? r lHlH ???0?H0?B即 或 200 212IrBHR? ? ? ???二 . 抗磁性和邁斯納效應(yīng) 電子的進(jìn)動： 在外磁場 的作用下，分子或原子中和每個電子相聯(lián)系的磁矩都受到磁力矩的作用，由于分子或原子中的電子以一定的角動量作高速轉(zhuǎn)動，這時，每個電子除了保持環(huán)繞原子核的運動和電子本身的自旋以外，還要附加電子磁矩以外磁場方向為軸線的轉(zhuǎn)動，稱為電子的進(jìn)動。 0B?mp??0B?mp?eL?進(jìn)動 mp??0B?mp?e進(jìn)動 L?進(jìn)動 附加磁矩： 因進(jìn)動而產(chǎn)生的等效磁矩稱為附加磁矩，用符號 表示。 mp?? 可以證明： 不論電子原來的磁矩與磁場方向之間的夾角是何值，在外磁場 中，電子角動量 進(jìn)動的轉(zhuǎn)向總是和 磁力矩 的方向構(gòu)成右手螺旋關(guān)系。這種等效圓電流的磁矩的方向永遠(yuǎn)與 的方向相反。 0B? L?0B?M?抗磁質(zhì)的磁化： 抗磁材料在外磁場的作用下 ， 磁體內(nèi)任意體積元中大量分子或原子的附加磁矩的矢量和 有一定的量值 ， 結(jié)果在磁體內(nèi)激發(fā)一個和外磁場方向相反的附加磁場 ，這就是抗磁性的起源 。 它是一切磁介質(zhì)所共有的性質(zhì) 。 順磁質(zhì)的磁化： 在順磁體內(nèi)任意取一體積元 ， 其中各分子磁矩的矢量和 將有一定的量值 ， 因而在宏觀上呈現(xiàn)出一個與外磁場同向的附加磁場 ， 這就是順磁性的起源 。 它是一切磁介質(zhì)所共有的性質(zhì) 。 邁斯納效應(yīng)： 完全抗磁性 處于邁斯納態(tài)的超導(dǎo)體會表現(xiàn)出完美抗磁性，或 超抗磁性 ， 意思是
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