同步電機的穩(wěn)態(tài)分析 (2)-文庫吧
2025-04-15 18:58 本頁面
【正文】 )( 00 ??B?I 0?E1? 與 同相時 0E?I?d)氣隙合成磁場與主磁場的相對位置 aFeTAXZYBCNS0B Bsn 與 不同相時 0E?I? a) 滯后于 時的空間矢量圖 0?E?IsnadF相軸線AAXZBCsnaFaqFNSfF 與 不同相時 0E?I? b) 滯后 時的時 空統(tǒng)一矢量圖 0?E?IfFadF aFaqF?I0?0??1?0?E 與 不同相時 0E?I? c) 超前 時得時 空統(tǒng)一矢量圖 0?E?I1?0??IfFadF aF0??0?E返回 同步發(fā)電機負載運行時物理量的關系： ?一、不考慮磁飽和時 fI主極 fF??0?0E?E?aE??aaF?I電樞?????E )(???? ?? XIjE 隱極同步發(fā)電機的電壓方程、相量圖和等效電路 在時間相位上， 滯后于 以 90176。 電角度，若不計定子鐵耗 , 與 同相位，則 將滯后于 以 90176。 電角度于是 亦可寫成負電抗壓降的形式，即 采用發(fā)電機慣例，以輸出電流作為電樞電流的正方向時，電樞的電壓方程為 因為電樞反應電動勢 Ea正比于電樞反應磁通 Φa 不計磁飽和時， Φa 又正比于電樞磁動勢 Fa和電樞電流 I，即 aE?I?aΦ?aΦ? aE? I? (6— 5) (6— 6) 將式 (6— 6)代人式 (6— 5)，可得 (6— 7) 式中， Xs稱為隱極同步電機的同步電抗， Xs=Xa+Xσ ，它是對稱穩(wěn)態(tài)運行時表征電樞反應和電樞漏磁這兩個效應的一個綜合參數(shù)。不計飽和時， Xs是一個常值。 圖 6— 15a和 b表示與式 (6— 5)和式 (6— 7)相對應的相量圖，圖 6— 15c表示與式 (6— 7)相應的等效電路。從 圖 6— 15c可以看出，隱極同步發(fā)電機的等效電路由激磁電動勢和同步阻抗 Ra+jXs串聯(lián)組成，其中 E0表示主磁場的作用， Xs表示電樞反應和電樞漏磁場的作用。 考慮磁飽和時，由于磁路的非線性，疊加原理不再適用。此時，應先求出作用在主磁路上的合成磁動勢 F，然后利用電機的磁化曲線 (空載曲線 ) 求出負載時的氣隙磁通 及相應的氣隙電動勢 。 二、考慮磁飽和時 Φ?E?fFFaaFk?? ?E 再從氣隙電動勢 減去電樞繞組的電阻和漏抗壓降，使得電樞的端電壓 ，即 E?U? 相應的矢量圖、相量圖和 F～ E間的關系如圖 6— 16a和 6—16b所示。圖 616a中既有電動勢相量，又有磁動勢矢量。故稱為電動勢 — 磁動勢圖。 或 返回 考慮到凸極電機氣隙的不均勻性，把電樞反應分成直軸和交軸電樞反應分別來處理的方法，就稱為雙反應理論。 凸極同步電機的氣隙是不均勻的，極面下氣隙較小，兩極之間氣隙較大，故直軸下單位面積的氣隙磁導 λd (λd ＝ μ0 ／ λd) 要比交軸下單位面積的氣隙磁導 λq (λq ＝ μ0 ／ λq) 大很多， 如圖 6— 18a所示。 當正弦分布的電樞磁動勢作用在直軸上時，由于 λd較大，故在一定大小的磁動勢下，直軸基波磁場的幅值Bad1相對較大。 一、雙反應理論 凸極同步發(fā)電機的電壓方程和相量圖
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